流体力学第二章.pptVIP

第1页，共25页，星期日，2025年，2月5日流体质点：是从作为连续介质的流体中取出的宏观尺度非常小而微观尺度又足够大的任意一个物理实体。它具有5层含义：宏观尺度非常小：几何尺寸可不计，视为一几何点;微观尺度足够大：分子的平均自由行程;包含足够多分子的物理实体，也称“微团”或“控制体”;形状可任意划分；具有一定的物理量，如速度、加速度、压力和密度等.空间点:是一个几何点，表示空间位置。特点一：空间点是固定不动的，仅仅是一个几何位置;特点二：同一空间点，不同时刻被不同的流体质点所占据或经过。第2页，共25页，星期日，2025年，2月5日1．拉格朗日(Lagrange)法2-1描述流体运动的方法拉格朗日法从流体质点的运动着手,描述每一个流体质点自始至终的运动过程.如果知道了所有流体质点的运动规律,那么整个流体的运动规律也就清楚了.是质点--时间描述法。质点运动的轨迹a,b,c---t=t0时刻质点所在的空间位置坐标，称为拉格朗日变量，用来指定质点。t---时间变量。第3页，共25页，星期日，2025年，2月5日速度:加速度:质点位置是t的函数，对t求导可得速度和加速度：由于流体质点的运动轨迹非常复杂，而实用上也无须知道个别质点的运动情况，所以除了少数情况外，在工程流体力学中很少采用拉格朗日法。第4页，共25页，星期日，2025年，2月5日x,y,z,t--欧拉变量，其中x，y，z与时间t有关。欧拉法是常用的方法。2．欧拉(Euler)法欧拉法以考察不同流体质点通过固定空间点的运动情况来了解整个流动空间内的流动情况,即着眼于各种运动要素的场分布.流场法,是空间--时间描述法。第5页，共25页，星期日，2025年，2月5日欧拉法中的加速度--质点速度矢量对时间的变化率。三个分量。第6页，共25页，星期日，2025年，2月5日加速度是流速场的全导数。全加速度,随体导数,质点导数质点的加速度包括两个部分：（1）当地加速度（时变加速度,局地加速度）—特定空间点处速度对时间的变化率；（2）迁移加速度（位变加速度,对流加速度）—对应于质点空间位置改变所产生的速度变化。当地加速度迁移加速度第7页，共25页，星期日，2025年，2月5日2-2描述流体运动的一些基本概念一．恒定流与非恒定流(定常流与非定常流)流场中所有的运动要素不随时间变化流场中有运动要素随时间变化第8页，共25页，星期日，2025年，2月5日二、迹线(pathline)迹线：流体质点的运动轨迹线Lagrange法：迹线方程初始时刻时质点的坐标，积分得该质点的迹线方程。第9页，共25页，星期日，2025年，2月5日二、流线(streamline)流线：某一时刻处处与速度矢量相切的空间曲线-瞬时性。任一时刻t，曲线上每一点处的切向量都与该点的速度向量相切。流线微分方程：v2v1v3v4第10页，共25页，星期日，2025年，2月5日迹线与流线的区别流线的性质：对于非定常流场，不同时刻通过同一空间点的流线一般不重合；对于定常流场，流线与迹线重合。流线不能相交（驻点和速度无限大的奇点除外）。流线的走向反映了流速方向，疏密程度反映了流速的大小分布。迹线和流线的区别：迹线是同一流体质点在不同时刻的位移曲线，与Lagrange观点对应；流线是同一时刻、不同流体质点速度向量的包络线，与Euler观点对应。第11页，共25页，星期日，2025年，2月5日例已知平面流动求t=0时，过点M(-1，-1)的流线。解由式得将t=0，x=-1，y=-1代入，得瞬时流线xy=1,流线是双曲线。积分后得到：xy第12页，共25页，星期日，2025年，2月5日2.求迹线将已知速度分布代入式(2.2.1)可得，，上式是一阶线性常微分方程，其解为，将给定的初值代入上式，定入积分常数：，，因此，所求的迹线方程为，，上式消去t得比较式（1）和式（2）可知，非定常流动中迹线和流线是不同的。第13页，共25页，星期日，2025年，2月5日三．流管,流束、流量和平均流速流管---由流线组成的管状曲面。流