磁介质的记录磁化过程.pptVIP

第三章、磁介质的记录磁化过程 记录介质的磁化过程： 磁介质 局域性磁化 产生退磁场 影响磁介质磁化和剩磁分布。 二、动态记录磁化区域 假定：磁化电流为正负脉冲; 磁头与介质相对速度恒定。 1.动态记录区域计算 T＝t1，正向脉冲电流通过磁头， 磁化区域如图1所示，在脉冲持续时， 介质移动距离Tx＝V（t2-t1） T＝t2时，负脉冲电流会形成新的记录区域，只有ABCD带形区域保持正向磁化，原先被正向磁化区域重新磁化，磁化分布如图。Tx－动态记录宽度，与脉冲持续时间、移动速度有关。 2.退磁效应：相邻磁化区域间的磁相互作用，使退磁效应进一步加强。 3.2模拟式磁记录及其退磁场的理论计算 一、模拟磁记录介绍 1.定义:利用磁介质的剩余磁化强度来模拟被记录信息在频率和振幅方面连续变化的记录方式。 2.Mr(x)与I(t)关系： 3.3 数字式磁记录及退磁场计算 一、数字式磁记录定义 将记录信号首先转换成二进制数码，通过电流驱动器转换成脉冲式写入电流，送入记录磁头进行写入，记录介质在磁头场的磁化作用下被局域磁化到饱和，随着磁介质相对于磁头的位移，最终获得最大剩磁状态，以+Mr和－Mr分别表示记录数码1和0，这种记录方式称为数字式磁记录，也称饱和磁记录。 记录磁介质：1.磁中性 2.预磁化到饱和 2.作用 三、过渡区中的剩磁分布及剩磁曲线 1.阶跃式磁化分布 3.反正切磁化分布 五、最终过渡区长度的计算 过渡区长度?x是研究写入剩余磁化分布而引入，称为写入过渡区长度。介质在H≥Hc时开始磁化翻转，故Hd≤Hc。令Hd＝Hc可得最终过渡区长度2x0。 1.阶跃式 结论： 过渡区长度与磁头场分布、磁滞回线在Hc附近的斜率密切相关； 2x0与磁层厚度?成正比， ?愈小，退磁作用愈小； 磁记录介质的矫顽力Hc增大， 2x0减小； 减小介质的剩磁Mr， 2x0减小； 为减小过渡区长度，实现高纪录密度，要求减小? Mr/Hc。 3.4记录介质磁化分布的动态缝隙和理论计算 理论计算Hd与实际情况有差异，原因在于Mr分布预先给定。实际磁化过程：磁头与介质相互作用的动态磁化过程，并伴随着磁介质对磁头的相对运动. 1.分为三个阶段： ⑴信息在磁头场作用下的记录磁化阶段； ⑵信息记录后，磁头极面尚未脱离该记录区的阶段； ⑶该记录区完全脱离磁头 2.自相一致磁化理论 ⑴原理 结果讨论 1.靠近缝隙中心附近，Hdx与Hhx方向相反，记录区缩小，远离磁头缝隙的区域， Hdx与Hhx方向相同，导致记录区向外扩大； 2.在偏离缝隙中心线的区域，退磁场减小了磁化强度y分量，使磁化矢量转向水平方向，使磁通线在介质内呈压扁的圆弧状，记录介质愈薄，被压扁的趋势愈明显； 3.在数字记录中，用自相一致理论计算的过渡区内磁化分布接近反正切分布。 yes N=1? START 计算Hh N=1 N=1? HhN＝Hh+HdN－1 计算由MN-1决定的退磁场HdN－1 计算MN yes yes No M1＝M MN＝ MN-1 +?（ MN -MN-1 ） MN是否收敛？ STOP N=N+1 No No 计算流程 图3.10 磁带中纵向磁化强度的分布 —考虑有效磁场Hhx+Hdx的情况 …只考虑磁头场Hhx的情况 图3.11 自相一致计算的磁化强度向量分布 图3.12 只考虑磁头场磁化强度向量分布的计算结果 图3.13 去掉磁场后的剩余磁化强度向量的分布 图3.14 剩余状态的退磁场分布 * * 经磁头 缝隙处 介质具有磁各向异性 §3.1 记录介质的局域性磁化和自退磁现象 一、静态局域磁化及退磁现象 磁化区域与磁头缝隙磁化场的分布、磁介质性能、磁头及磁性层表面的间隔大小有关，为讨论方便，规定d＝0，g→0，场型分布服从Karlqvist方程。 1.记录半径：设R为磁头缝隙磁化场H＝Hc的等磁场强度圆弧线的半径,则圆弧内的磁介质被翻转磁化，而圆弧外的介质不受影响，R称为记录半径，与Hc与I有关。 图3.1 静态记录时的记录半径和写入宽度 2.静态记录宽度Tx：H＝Hc的圆弧线与磁性底基分界线上的两个交点AB间的间距AB。当R＞＞?时，记录区为TxW?的长方体区域，当R＜?时，无交点，磁化区很小。 3.退磁现象： 退磁场：Hd＝-NM N－退磁因子，与磁化区域的形状有关。He＝Hh+Hd＝Hh-NM 而M＝?He，?－介质磁化率 M=?Hh/(1+N?)=?eHh；有效磁化率，与N及?有关。 图3.1 动态记