第四章 对流传质及相间传质理论.pptVIP

* §4.1 边界层 速度边界层： 高雷诺数时，流体摩擦效应被局限于靠近物体边界的一薄层中，该层称为速度边界层。其厚度δ被规定为由界面上的速度为零到达流速为流体速度的９９％的表面的距离。δ与流速、几何形状有关。 浓度边界层（扩散边界层）： 被传递物质的浓度由界面变化到为流体内部浓度的９９％时的厚度称为扩散边界层厚度(δC)。 δC 集中了浓度差CA0-CA∞(阻力) * 有效边界层厚度 由于在浓度边界层内浓度急剧变化，且这种变化非线性，故不为常数，在数学上难以处理，但在十分接近界面处，浓度分布为直线。 * §4.2 相间传质理论 4.2.1 薄膜理论 把对流传质的阻力归结与在界面上所形成的流体薄膜对传质的阻力。 ， * 薄膜理论的基本特征： 假设存在着一个区域，在该区域中稳态分子扩散是传质的机理，JA与扩散系数D的一次方成正比，并且kc=D/δ。 薄膜理论的缺点： 存在有一确定厚度的滞留膜的假设。但在等效边界层内仍有液体的流动，因此不能认为在等效边界层内只存在分子扩散，而同时存在着紊流传质和分子传质。 * 例1. 用旋转坩埚做高炉渣（39.0%CaO，40.0%SiO2，12.6%Al2O3，8.4%MgO）对铁液做脱硫实验。熔渣脱硫反应（对碳饱和的铁液）为 [S] + (O2-) + [C] = (S2-) + CO 实验温度为1500℃，坩埚旋转速度为10.5rad/s(使反应体系处于对流状态下）。铁液的初始含硫量[%S]0=0.80%。在脱硫过程中测得的含硫量与时间的关系为 时间(min) 0 10 20 30 40 50 [%S](%) 0.80 0.263 0.113 0.065 0.044 0.023 硫在铁液内的扩散系数Ds=2.9×10-5cm/s,渣铁界面上平衡含硫量[%S]e=0.013%，坩埚内铁液高度h=2.34cm。试计算硫在铁液中的传质系数及有效边界层厚度。 解：设坩埚面积为S，坩埚内铁液的体积为V，在任意时刻t铁液中的含硫量为C，界面上的含硫量为Ci，则根据对流传质速率公式，有 * 由于高温化学反应速率很快，可以认为反应在界面达到了平衡，即界面浓度Ci等于平衡浓度Ce，故: 分离变量积分上式，并以质量百分浓度表示，得到： 令 ，并以f(%S)对t作图，得到一条直线。直线的斜率为6.67×10-4，即 故传质系数和有效边界层厚度分别为： Kd=6.67×10-4×2.303×2.34=3.59×10-3cm/s * 4.2.2 双膜传质理论 提出：1924年由刘易斯（W.K.Lewis）和惠特曼（W.Whitman）。 适用：两个流体相界面两侧的传质。 基本假设： （1）在两个流动相（气体/液体、蒸汽/液体、液体/液体）的相界面两侧，都有一个边界薄膜（气膜、液膜）。物质从一个相进入另一个相的传质阻力集中在界面两侧膜内。 （2）在界面上，物质的交换处于动态平衡。 （3）在每相的区域内，被传输的组元的物质流密度（J），对液体来说与该组元在液体内和界面处的浓度差（Cl-Ci）成正比；对于气体来说，与该组元在气体界面处及气体体内分压差（pi-pg）成正比。 （4）对流体1-流体2组成的体系中，两个薄膜中流体是静止不动的，不受流体内流动状态的影响。各相中的传质是独立进行的，互不影响。 * 若传质方向是由一个液相进入另一个气相，则各相传质的物质流的密度J可以表示为： 液相： Jl=kl(ci-ci*) 气相： Jg=kg(pi-pi*) kl, kg——组元在液体、气体中的传质系数， ci, ci*——组元i在液体内、相界面的浓度， pi, pi*——组元i在气体内、相界面的分压。 在冶金过程中，气——液反应、液——液反应等异相反应相当多，前者如铜锍的吹炼、钢液的脱碳；后者如钢中锰、硅的氧化等钢渣反应。 虽然经典的双膜理论有诸多不足之处，但在两流体间反应过程动力学研究中，界面两侧有双重传质阻力的概念至今仍有一定的应用价值。 * 4.2.3 渗透理论 1935年黑比（Higbie）提出溶质渗透理论该理论认为两相间的传质是靠着流体的体积元短暂地、重复地与界面相接触而实现的。 1）假设 ① 流体流动由微元的 运动引起，微元短 暂、重复的与界面 接触； ② 微元的寿命很短， 组分在微元中的渗 透深度有限，即微