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一维双原子链的振动
一维双原子链图示及运动方程
一维复式格子(简单化模型)2n-22n-12n2n+12n+2晶格常数为2a质量为M的原子编号为2n-2、2n、2n+2、···;振幅为A质量为m的原子编号为2n-1、2n+1、2n+3、···;振幅为B
1受力方程:
运动方程的解(应用振幅非零解的条件)
2运动方程的解(原子不同导致:振幅不同,位相不同)
带入方程,得:A,B有非零解:解得:
格波色散关系
3格波的色散关系存在两种不同的格波的色散关系:光频支格波,即光学波声频支格波,即声学波
ωq0折合质量质量越轻,频率越高特殊点位
波矢的取值
由玻恩----卡门边界条件,设晶体有N个原胞,则:波矢q的取值),s(sNaq为整数π22=2Na为链的长度
波矢q的范围(共有N个值)一维双原子链,每个原胞有两个原子,晶体的自由度数是2N。
一维单、双原子链的比较
q0ω最大ω最大ωωω0单原子链晶格常量为a双原子链晶格常量为2a注意取值范围、q的总数,的总数,相邻原子的振动特点以及格波的支数
一维单原子链,波矢q的数目为N个,的总数为N个一维双原子链,波矢q的数目为N个,的总数为2N个原胞数Nωω推广结论:三维情况下,q的数目永远等于原胞数——大N个,振动数等于自由度数3nN个
一维双原子链在长波极限有一支长光学波和一支长声学波,相邻原子的振动分别为反向和同向
4长声学波和长光学波对于声学波ω1,q→0时,ω1趋于0。当q很小时(长声学波):线性关系
声学波m原子与M原子的振幅比为:
声学波m原子与M原子的振幅比为:即长声学波中,原胞中轻重两种原子的运动是完全一致的,振幅和相位都没有差别。可以说,长声学波代表了原胞质心的运动。
光学波m原子与M原子的振幅比为:即长光学波中,原胞中轻重两种原子的振动方向相反
例2:一维无限长原子链,原子质量为m和M,且m<M。靠得较近的两个原子构成一个分子。设一个分子内两原子平衡位置的距离为b,恢复力系数为?1,分子间两原子间的恢复力系数为?2,晶格常量为a(如图所示),求色散关系。a2n-22n2n+12n+22n-1Mmb?1?2解:只考虑最近邻原子间的相互作用,
将试探解代入方程得:
据玻恩-卡门周期性边界条件,可以确定波矢q的取值。0(+)-----光学支格波,A(-)-----声学支格波
q可取N个值。
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