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微波的光学特性实验 微波的光学特性李盼园 微波的光学特性 李盼园 PAGE PAGE 10 微波的光学特性实验 2014 级光电信息科学与工程 李盼园 摘要 微波是一种特定波段的电磁波，其波长范围为 1mm~1m。它存在明显的反射、折射、干涉、衍射和偏振等现象。本实验主要对微波的单缝衍射、双缝干涉及布拉格衍射现象进行验证讨论。 关键词 微波、布拉格衍射、光学特性。 实验目的 了解微波的原理及实验装置 认识微波的光学特性及测量方法 明确布拉格公式的解释以及用微波实验系统验证该公式。 实验原理 微波是一种特定波段的电磁波，其波长范围为 1mm~1m。它存在反射、折射、干涉、衍射和偏振等现象。但因为它的波长、频率和能量具有特殊的量值，所以它所表现出的这些性质也具有特殊性。用微波来仿真晶格衍射，发生明显衍射效应的晶格可以放大到宏观尺度 （厘米量级），因此要微波进行波动实验比光学实验更直观，安全。 １.微波的单缝衍射? 当一平面波入射到一宽度和波长可比拟的狭缝时，就要发生衍射的现象。缝后出现的衍射波强度并不是均匀的，中央最强，同时也最宽。在中央两侧的衍射波强度迅速减小，直至 出现衍射波强度的最 小值，即一级极小，此时衍射角为? ? sin?1* ? a ，其中是? 波长，a 是狭 缝宽度。随着衍射角增大，衍射波强度又逐渐增大，直至出现一级极 大值，角度为：? ?  sin ? ?1 (1.43 a ) 。如图２－１。 ２.微波的双缝干涉 图２－１ 当一平面波垂直入射到一金属板的两条狭线上，则每一条狭缝就是次级波波源。由两缝发出的次级波是相干波。当然，光通过每个缝也有衍射现象。为了只研究主要是由于来自双缝的两束中央衍射波相互干涉的结果， 实验中令缝宽 a 接近? 。干涉加强的角度为 ?? ? sin?1 (K * ? a ? b ) ， 其 中 K=1 ， 2 ， ... ， 干 涉 减 弱 角 度 为 ： ? ? sin  ?1 ( 2K ?1 ? * ) 2 a ? b ，其 中 K=0，1，2，...。实验仪器布置与图 2 相同，只是将单缝换成双缝。原理图如下２－２： ３.微波的布拉格衍射 图２－２ 晶体内的离子、原子或分子占据着点阵的结构，两相邻结点的距离叫晶体的晶格常数，约在 10-8 cm 的数量级。X 射线的波长与晶体的常数属于同一数量级。实际上晶体是起着衍射光栅的作用。因此可以利用 X 射线在晶体点阵上的衍射现象来研究晶体点阵的间距和相互位置的排列，以达到对晶体结构的了解。 根据晶体格点六面体的形状的不同，晶体可划分为七个晶系。立方晶体内部有多个方向相互平行的晶面族，本次实验用到了（ 100）， （110）两种晶面族。 本实验是仿照X 射线入射真实晶体发生衍射的基本原理，人为的制作了一个方形点阵的模拟晶体，以微波代替 X 射线，使微波向模拟晶体入射，观察从不同晶面上点阵的反射波产生干涉应符合的条件。这个条件就是布拉格方程： 2d *sin? ? K? ，本实验采用入射角 ? ，而不是掠射角? ，布拉格公式变形为：2d *cos? ? K? ，Ｋ＝１，2，3...n 实验仪器 DH926B 型微波装置，ZKY-WB-2 型微波装置。实验内容 1.微波的单缝衍射 本实验微波的入射角为 0o，在单缝的两侧使衍射角每改变 2o读取一次表头读数，并记录下数据，直到旋到50o，画出单缝衍射强度与衍射角的关系曲线，理论算出一级极小和一级极大的衍射角，并与实验曲线上求得的一级极小和极大的衍射角进行比较。分析误差及产生原因，若微波的波长不明确，可利用曲线上的衍射角计算波长。2.微波的双缝干涉 调整好双缝距离 b,接收器距离双缝的距离，双缝缝宽应接近波长? 。本实验微波的入射角为 0o，在单缝的两侧使衍射角每改变 1o 读取一次表头读数，并记录下数据，直到旋到60o，画出单缝衍射强度与衍射角的关系曲线，理论算出干涉最强和最弱的角度，并与实验值进行比较。分析误差及产生原因，若微波的波长不明确，可利用曲线上的衍射角计算波长。 验证布拉格公式 用（100）晶面族作为散射点阵面，实验时逐点测定 I、? ， 画出I~? 曲线图，通过 I~? 曲线图确定第一级入射角和第二级入射角 ? 、? 1 并与理论值对比； 2 用（110）晶面族作为散射点阵面，重复（1）的实验操作。验证布拉格公式。 实验数据分析及处理1.微波的单缝衍射 图２－３ 由图 2-3 可以得出微波单缝衍射的大致走势，当微波的信号较弱时，我们对微波的信号强度进行改变，在 ? ? 20o时将信号增强，在 ? ? 40o将信号减弱，便于读数，但所得实验数据不符号实际情况，实验操作出错，无法得出实验结论。 图２－４ 再次实验，得到图 2-4。由图 2-4 可得 0o