[2018年必威体育精装版整理]13-18黑体辐射普朗克能量子假设.pptVIP

* 遏止电势差 V A 外加反向的遏止电势差 恰能阻碍光电子到达阳极, 即 * 爱因斯坦的光子理论圆满地解释了光电效应现象. （截止频率） 频率限制: 只有 时才会发生 瞬时性：光子射至金属表面， 一个 光子的能量 将一次性被一个电子吸收，若 ，电子立即逸出，无需时间积累. * 3 普朗克常数的测定 遏止电势差和入射光频率的关系 O * 例1 一半径为 的薄圆片，距光源1.0 m . 光源的功率为1W，发射波长589 nm的单色光 . 假定光源向各个方向发射的能量是相同的，试计算在单位时间内落在薄圆片上的光子数 . 解 * * 光电倍增管 放大器 接控制机构 光 光控继电器示意图 光电效应在近代技术中的应用 光控继电器、自动控制、 自动计数、自动报警等. * 光的波粒二象性 相对论能量和动量关系 （2）粒子性： （光电效应等） （1）波动性：光的干涉和衍射 光子 * 描述光的 粒子性 描述光的 波动性 光子 * 1920年，美国物理学家康普顿在观察X 射线被物质散射时，发现散射线中含有波长发生了变化的成分——散射束中除了有与入射束波长 ?0 相同的射线，还有波长 ? ?0 的射线. * 一 实验装置 * 二 实验结果 （相对强度） （波长） 1 波长的偏移 ( ) 与 散射角有关. 2 与散射物体无关. * 三 经典理论的困难 按经典电磁理论，带电粒子受到入射电磁波的作用而发生受迫振动，从而向各个方向辐射电磁波，散射束的频率应与入射束频率相同，带电粒子仅起能量传递的作用. 可见，经典理论无法解释波长变长的散射线. * 1 物理模型 入射光子（ X 射线或 射线）能量大 . 四 量子解释 范围为： 光子 电子 电子 光子 * 电子反冲速度很大，用相对论力学处理. 电子热运动能量 ，可近似为静止电子. 固体表面电子束缚较弱，视为近自由电子. 光子 电子 电子 光子 * (1)入射光子与散射物质中束缚微弱的电子弹性碰撞时，一部分能量传给电子，散射光子能量减少，频率下降、波长变大. 2 定性分析 (2)光子与原子中束缚很紧的电子发生碰撞，近似与整个原子发生弹性碰撞时，能量不会显著减小，所以散射束中出现与入射光波长相同的射线. * 3 定量计算 动量守恒 能量守恒 * * 康普顿波长 康普顿公式 * 散射光波长的改变量 仅与 有关. 散射光子能量减小 4 结论 * 5 讨论 若 则 ，可见光观察不到康普顿效应. 光具有波粒二象性 一般而言，光在传递过程中，波动性较为显著；光与物质相互作用时，粒子性比较显著. * 与 的关系与物质无关， 是光子与近自由电子间的相互作用. 散射中 的散射光是因光子与紧束缚电子的作用. 原子量大的物质，其电子束缚较强，因而康普顿效应不明显. * 6 物理意义 光子假设的正确性，狭义相对论力学的正确性 . 微观粒子的相互作用也遵守能量守恒和动量守恒定律. * * 例1 波长 的 X 射线与静止的自由电子作弹性碰撞，在与入射角成 角的方向上观察， 问： （2）反冲电子得到多少动能？ （3）在碰撞中，光子的能量损失了多少？ （1）散射波长的改变量 为多少？ * （1） （2） 反冲电子的动能 （3） 光子损失的能量＝反冲电子的动能 解 * 第十五章 量子物理 15-1 黑体辐射 普朗克能量子假设 物理学 第五版 第十五章 量子物理 物理学 第五版 * 量子概念是 1900 年普朗克首先提出，距今已有 100 多年的历史. 其间，经过爱因斯坦、玻尔、德布罗意、玻恩、海森伯、薛定谔、狄拉克等许多物理大师的创新努力，到 20 世纪 30 年代，就建立了一套完整的量子力学理论. * 早期量子论 量子力学 相对论量子力学 普朗克能量量子化假说 爱因斯坦光子假说 康普顿效应 玻尔的氢原子理论 德布罗意实物粒子波粒二象性 薛定谔方程 波恩的物质波统计解释