第二章 油藏流体的渗流规律.pptVIP

下面讨论上述情况下井的产量公式。根据无限大地层一源一汇稳定生产时势的叠加原理，可得地层中任一点的势为： 若供给边缘上的势为φe压力为（P e ）。把研究点分别放在供给边缘上和生产井井底，则有： 所以： 2．直线断层附近一口生产井的反映法 当研究直线断层附近坐标在（a，0）的一口生产井的渗流场时，可以将断层作为镜面，在其对称位置（－a，0）处反映出一口等产量的汇（“像”），反映后就好像断层不存在而成为无限大地层等产量的两汇的情况，再应用叠加原理将井和井的像进行势的叠加，其结果正好代替断层作用，这种反映方法称为汇点反映法。 下面讨论上述情况下井的产量公式。根据无限大地层两汇稳定生产时势的叠加原理，可得地层中任一点的势为： 若供给边缘上的势为φe压力为（P e ）。把研究点分别放在供给边缘上和生产井井底，则有： 所以： （二）镜像反映的一般要求 由以上两例可以看出，镜像反映是以边界为镜面，在实际井的对称位置上反映出一口虚拟的像井，这时实际井与“像井”同时生产（好象边界不存在）时形成的渗流场和边界对井的影响形成的渗流场完全相同，为确保反映后的情况反映实际的渗流场，镜保反映时有如下要求： （l）虚拟井和实际井的位置对称，流量相等； （2）虚拟井的井别取决于边界性质和实际井的井别。不渗透边界是“同号”等产量反映，供给边界是“异号”等产量反映； （3）反映后必须保证边界性质不变，保证供给边界是等势线．保证断层为分流线。 第二章 油藏流体的渗流规律 第一节 油藏流体渗流的基本规律 第二节 单相不可压缩液体的稳定渗流 第三节 油气渗流的数学模型 第四节 井间干扰和边界影响 第五节 微可压缩液体的平面径向不稳定渗流 第六节 油水两相渗流理论 第五节 微可压缩液体的平面径向不稳定渗流 前面三节介绍的是不可压缩液体的稳定渗流，忽略液体和岩石的压缩性。实际上这只是流体地下渗流的特殊情况，多数情况下应考虑液体和岩石的微可压缩性。例如在边界封闭，没有外来能量供应，或距供给边缘较远，边水补充不及的油藏中，油井生产主要依靠岩石和液体的弹性作用，此时的渗流过程用于微可压缩液体的不稳定渗流。同时禅性可压缩液体的不稳定渗流理论又是不稳定试井方法的理论基础，运用它可以确定油层参数、推算地层压力等。 二、弹性不稳定渗流无限大地层典型解 设地层均质、等厚、水平，单相渗流且渗流服从达西定律，考虑岩石及流体的弹性。则微分方程为： 式中： ＝K/(μC)，为导压系数，单位为cm2/s。其物理意义是单位时间内压力降传播的面积；C为油藏岩石的综合弹性压缩系数，单位为1/atm；K为岩石的绝对渗透率，μm2； μ为流体的粘度，mPa.s。 单相渗流时，岩石综合弹性压缩系数： （一）无限大地层一口井定产条件下的压力分布 当液体向井作平面径向流时，微分方程用极坐标形式表示如下： 1。无限大地层一口井定产量生产时的压力解 设地层无限大，t＝0时刻起生产并开始以定产量q投产，原始地层压力为Pi，以井点为原点建立坐标系，则地层中任一点的压力将是下一问题的解： 地层中任一点在任一瞬间t的压降表达式为： 2。解的简化 一般当 时，幂积分函数可简化为： 则压力解为： 若求生产井井底的压力，此时r＝rw，由于rw很小，一般能满足 则井底压降为： （二）不稳定渗流问题的压降叠加 以上推导的是无限大地层不稳定渗流压力解，实际生产中，一般是多口井同时生产，每口井的产量也不是恒定不变，并且有些井靠边界很近，此时求解地层中任一点的压力问题仍可用前面介绍的压降叠加原理和镜像反映法。 三、封闭圆形地层中心一口井拟稳态时的近似解 主要讨论拟稳态的定义。 当压力传到封闭边缘以后，由于无外来能量补充，只能继续消耗地层内岩石和液体的弹性能，因而井底和封闭边缘上的压力都将下降。初期由于地层内都蕴藏的弹性能较多，故要求边界释放的弹性能小一些，压力下降幅度较小，等一段时间后，地层内部弹性能逐步被消耗，因此边界处压力下降速度与地层内部相同，这种状态称为拟稳态。 因此，拟稳定是指即地层内各点压力下降速度相等的状态。 关于拟稳态压力分布的公式这里就不讲了。 第二章