《超弦理论的几个方向.docVIP

超弦理论的几个方向——李淼 来源： 牛犇犇~Kaka的日志 1．引言超弦理论从上世纪六十年代末被发现到今天，已经有了36年的历史。经过了几个转折，发展到今天，成了最流行的量子引力理论。许多人研究弦论是出于对引力量子化的追求，也有一部分人研究弦论是想统一引力与其它相互作用力，更有一部分人因为弦论对目前的数学有很大帮助才有了兴趣来了解和研究弦论。经过许多人的努力，弦论被发展成为一个自洽的、统一的量子引力理论。说弦论是一个自洽的理论，因为弦论不仅是一个传统上通过微扰定义的理论，在非微扰的层次上也存在；弦论的统一归功于过去十年的发展，特别是1994年至1998年之间的所谓弦论第二次革命的许多概念上的飞跃，使得人们发现过去看起来很不相同的弦论其实是一个理论在不同极限下的表现。然而弦论的首要目的是研究现实世界，在这一点上离成功还有很大的距离。在弦理论的框架下有没有可能计算粒子标准模型中的许多参数，有没有可能计算最近几年宇宙学观测所发现的宇宙学常数？这些问题还是目前学界争论的焦点。弦论在近几年的发展，完全遵循了过去几十年来的模式：在一段快速发展之后，由于一些传统难题和新提出的问题相当困难，进入了缓慢但稳定的发展时期。很难预言这个时期会持续多长。但从以往的经验来看，不会过很长时间，就会有新的概念的形成从而引发新一轮的高速发展。没有一个人能预言这些新概念和新突破是什么，因为新的进展总是大多数人意想不到的。我们回顾一下近几年来新的发展，就是要总结一下已经存在的发展方向，理顺思路，为接受甚至发现新的突破点作准备。2．快子和不稳定膜快子就是那种表面上看起来以超过光速运动的粒子。在场论中，快子的存在并不破坏狭义相对论，因为这样的粒子不稳定。同样，快子所对应的场也不稳定。例如，一个快子标量场的势能有一个局域的极大点，场在这一点附近不稳定，会向势能更小的方向滚动。在物理理论中，经常会遇到不稳定的模式，这些模式其实就是快子。弦论在1994年至1998年之间的巨大进展主要归功于对一些绝对稳定模式的研究。由于这些模式的存在，人们可以对比表面上不同其实是等价的理论，因为在等价的理论中只有绝对稳定的模式是可以对比的，不稳定模式的衰变需要计算，这样的计算在一个理论中可能比较简单，而在另一个理论也许是不可能的。但是，绝对稳定模式的存在需要超对称的存在。在我们的世界中，超对称并不存在，或者是受到很大程度上的破缺，所以，研究不稳定模式是非常重要的一件事。最早进行这个研究的是印度人森(A.?Sen)，森自98年就开始了他的系列研究。那时他关心的是弦论中没有受到超对称保护但却是稳定的态，一个典型的例子是杂化弦中的一个粒子。由于这个理论与型I开弦理论等价，所以该粒子应该能在型I理论中找到。森发现，其实这个粒子有一个复杂但很漂亮的构造。在型I弦论中，存在一种稳定的孤子弦解，就是通常人们所说的D弦。D弦和反D弦放在一起形成一个不稳定系统，虽然这个系统不稳定，但其有效理论中有一个孤粒子解，这个解就是杂化弦中出现的那个粒子。这个发现引发森对更为一般的D膜－反D膜系统的研究，以及不稳定D膜的研究。所有这些系统的共同特征是不稳定性，从而系统中存在快子。这些快子和D膜上其它激发态一样，是开弦的态。快子通常由一个虚质量来刻画，这个质量是弦论中的能量标度。由于弦论中的无限多个有质量的粒子的质量都由弦论能量标度所决定，我们会简单地推断如果想精确地描述快子系统，我们必须考虑无限多个粒子的效应。很奇怪地，快子其实有一个简单的有效动力学，与无限多个粒子并没有太大关系。因为这个简单动力学描述的存在，我们就可以方便地研究不稳定膜的动力学了，例如不稳定膜是如何衰变的。不稳定膜的研究不仅涉及弦论本身的一些重要问题，如对偶性以及最一般物理态的动力学，在宇宙学中也可能有重要的应用。很多人用D膜反D膜系统构造暴涨宇宙学模型。在这个模型中，宇宙中除了通常的三维空间和一维时间之外，可能存在更多的空间维度。D膜和反D膜充满了我们的三维空间，但可能和其余空间垂直。开始的时候，D膜和反D膜之间的位形不一定完全重合，D膜反D膜之间存在的吸引力将它们渐渐地拉近。由于D膜反D膜之间的吸引力所对应的势能不为零，使得宇宙学加速膨胀从而导致暴涨。最后，D膜和反D膜的碰撞使得这些膜湮灭衰变成相对论性粒子，这就是暴涨宇宙学模型中要求的重新加热，我们的宇宙中的能量和物质起源于这个加热时期。另外一种可能是，开始的时候D膜和反D膜完全重合，但因为某种原因快子处于其势能的高处，这样快子的不等于零的势能使得宇宙学加速膨胀。当快子完全衰变成其它粒子的时候，暴涨结束。在这个模型中，我们并不很清楚宇宙的再加热是如何发生的。比不稳定膜困难的是闭弦的快子问题。在许多闭弦理论中也存在快子，例如最早被构造的玻色弦理论。