第三热力学第一定律.pptVIP

或由热力学第一定律C-A为等容升压过程放热第63页，共114页，星期日，2025年，2月5日②.热机效率一个循环中的内能增量为：经过一个循环内能不变。吸热第64页，共114页，星期日，2025年，2月5日第65页，共114页，星期日，2025年，2月5日1.卡诺循环是由两条等温线和两条绝热线组成的循环。2.需要两个热源，高温源T1和低温源T2。3.不计摩擦、热损失及漏气，视为理想热机。4.热机效率为五、卡诺循环第66页，共114页，星期日，2025年，2月5日1-2等温膨胀过程吸热3-4等温收缩过程放热第67页，共114页，星期日，2025年，2月5日2-3与4-1为绝热过程第68页，共114页，星期日，2025年，2月5日2-3绝热膨胀过程4-1绝热收缩过程上两式相比即第69页，共114页，星期日，2025年，2月5日讨论1.卡诺机必须有两个热源。热机效率与工作物质无关，只与两热源温度有关。2.热机效率不能大于1或等于1，只能小于1。第70页，共114页，星期日，2025年，2月5日如果为1则现在的技术还不能达到绝对0K；或这是不能实现的，因此热机效率只能小于1。如果大于1，WQ吸则违反了能量守恒定律。第71页，共114页，星期日，2025年，2月5日3.提高热机效率的方法。使越小越好，但低温热源的温度为外界大气的温度不宜人为地改变，只能提高高温热源温度。要求记住卡诺循环的三个特点1.2.绝热曲线下的面积相等3.卡诺热机效率在所有可能热机中效率最大第72页，共114页，星期日，2025年，2月5日高温热源T1低温热源T2第73页，共114页，星期日，2025年，2月5日高温热源T1低温热源T2室内制冷系数:第74页，共114页，星期日，2025年，2月5日本章小结习题课第75页，共114页，星期日，2025年，2月5日第76页，共114页，星期日，2025年，2月5日第77页，共114页，星期日，2025年，2月5日1.热机效率2.致冷系数3.卡诺机效率第78页，共114页，星期日，2025年，2月5日例1：两个循环过程，过程21—2等温、2—3’等容、3’—4等压、4—1绝热。过程11—2等温、2—3绝热、3—4等压、4—1绝热。试比较哪个过程热机效率高。第79页，共114页，星期日，2025年，2月5日两个过程吸热是一样的，但循环面积不同，循环过程作功不同，解答：第80页，共114页，星期日，2025年，2月5日2.内能增量3.热力学第一定律应用绝热过程系统对外作功，全部是靠降低系统内能实现的。绝热过程第31页，共114页，星期日，2025年，2月5日4.功由和上下同除以CV,（1）第32页，共114页，星期日，2025年，2月5日定义摩尔热容比则（2）由（3）有气体绝热膨胀气体绝热压缩第33页，共114页，星期日，2025年，2月5日例如压缩空气从喷嘴中急速喷出，气体绝热膨胀，温度下降，甚至液化。再如气缸活塞急速下压，气体绝热压缩,温度升高，使乙醚燃烧。比热比—摩尔热容比单原子分子气体第34页，共114页，星期日，2025年，2月5日5.过程方程由热力学第一定律的微小过程应用公式双原子分子气体多原子分子气体第35页，共114页，星期日，2025年，2月5日由理想气体状态方程（2）全微分（3）（3）-（1）式（1）两边乘R有第36页，共114页，星期日，2025年，2月5日由和两边同除以PV第37页，共114页，星期日，2025年，2月5日积分（4）由（2）式与（4）消P（5）由（2）式与（4）消V（6）范围：只适用于准静态过程。第38页，共114页，星期日，2025年，2月5日6.过程曲线将绝热线与等温线比较(P-V图上)。①.等温线斜率②.绝热线斜率全微分斜率第39页，共114页，星期日，2025年，2月5日全微分绝热线斜率与等温线斜率比较绝热线斜率是等温线斜率的?倍。绝热线要比等温线陡。意义：对于相同体积变化，等温过程对外第40页，共114页，星期日，2025年，2月5日作功温度不变，系统从外界吸收热量，压强P下降较慢；对于绝热过程，系统对外作功全部靠内能提供，所以压强下降得较快，曲线较陡。例：讨论下列几个过程温度变化、内能增量、功、热量的正负。第41页，共114页，星期日，2025年，2月5日1.等容降压过程；