织构ODF分析方法及织构.pptVIP

蒂森克虏伯在线塑性应变比检测 谢谢各位领导和同仁！ 谢谢各位领导和同仁！ * * 织构导致了材料的各向异性 在铸造过程中，热量总是从某些特定的方向上散失，从而在结晶体内部形成温度场，促进结晶核优先在低温区生成，并沿温度梯度向高温区定向生长，进而形成特定方向结晶组织，形成铸造织构。 * 冷变形时由于有晶界的限制，多晶体不能像单晶体那样自由转动，晶粒只有沿着某些特定的滑移系滑移并转动，不断在取向空间的稳定取向上聚积，逐渐出现择优取向，即形成形变织构。 * * 丝织构,又称纤维织构，轴向拉拔或压缩的金属或多晶体中，往往以一个或几个结晶学方向平行或近似平行于轴向，这种织构称为丝织构或纤维织构。理想的丝织构往往沿材料流变方向对称排列。其织构常用与其平行的晶向指数UVW表示。 面织构 某些锻压、压缩多晶材料中，晶体往往以某一晶面法线平行于压缩力轴向，此类择优取向称为面织构，常以{HKL}表示。 板织构 轧制板材的晶体，既受拉力又受压力，因此除以某些晶体学方向平行轧向外，还以某些晶面平行于轧面，此类织构称为板织构，常以{HKL}UVW表示。 * 这些特定晶面常采用低指数晶面，立方晶系中如 (001)、(110)、(111)、(112) 等较常用，其标准投影图如图3 所示。单晶标准投影 图可用于标定极图织构。 标样通常使用过筛325目、成分与待测试样相同或接近的粉末轻压、(低于其屈服强度) 成型即可或再经烧结 (在真空或氩气中) 而成。对纯铁而言，可用纯铁粉或还原铁粉在不大于150Mpa压力下轻压、成型即可成反射标样，或可再在780o～800℃真空或氩气中绕结3h，使之更致密和便于加工。 * 织构的ODF 表示法是表示织构的较好的方法，但它目前尚不能直接用衍射方法测得，而是通过测定织构材料的一个、二个或三个极图 (或它们 的数据) 而用计算法求得。目前有多种途径来求得ODF，如级数展开法、矢量法、解积分方程法、最大熵法等， 为了使试验数据具有代表性，根据蚀坑的不同形状，选多个视场进行测定 * EBSD可以进行材料微观组织结构、晶粒尺寸，微观织构、晶界特性、相鉴定及相分布 n 值与材料基体的纯净度和晶粒度有关 金属在热变形过程中，其内部主要发生两种微观过程。其一是以位错运动为主的塑性变形，并伴随着金属基体缺陷密度的升高；其二是以回复、形核和晶粒长大为主的动态再结晶，并伴随着金属基体缺陷密度的下降。二者在变形过程中同时或交替出现，使两类织构均不能得到充分发展，所以往往导致热轧后形成很弱的织构。 * * 定 向形 核 理论认为，再结晶核心仅在与形变基体成某一特定的晶体学取向上产生，并且只有非随机取向晶核才能生长成主要的晶粒取向，所有新晶粒向基体中生长的速度是相同的.该理论在处理再结晶晶粒和形变基体间的位向关系时认为，再结晶晶粒的择优取向被一些晶核的取向所左右。定 向形 核 理论的出现使得人们对许多金属的再结晶过程有了一定的认识和理解，但它的局限性在于不能全面地解释金属再结晶过程中的一些织构变化现象。 选 择 生 长理论认为，严重形变金属中存在数目众多的各类取向的晶核，但只有那些与形变基体取向合适的晶核才具有最大的生长率，并抑制其它取向的 晶粒生长而形成再结晶织构，虽然 选 择 生长理论较好地解释了许多实验现象，但与定向形核理论一样，由于再结晶过程的复杂性，该理论也不能解释很多情况下的再结晶过程 定向形核一选择生长理论鉴 于 定 向形核理论和定向生长理论的局限性，人们提出了两者相结合的定向形核一选择生长理论，该理论认为，在形核过程中，再结晶核心首先在一些取向上进行定向形核，经定向形核而生成的再结晶核心在其后的生长过程中，同样在一些特定的取向进行定向生长。定向形核一选择生长理论能解释一些无法用单一理论解释的实验现象，包括在各种因素作用下的再结晶各个阶段织构形成及其后的变化情况。 ψ θ φ IF 钢三维空间取向分布 体心立方金属主要取向及取向线在 欧拉空间中的分布 在Euler空间中，金属的取向一般集中分布在一些点和线上。取向集中分布的线称为取向线。 以欧拉角（ θ，ψ，φ）或（φ1， ψ ，φ2）表示晶粒取向 难以绘制和分析 ，因而通常以一组恒φ2（每隔5 ° )截面图（ Bunge符号系统）或恒φ截面图（Roe符号系统)表示。 对于体心立方晶体具有代表性的织构通常是l11// ND的γ纤维织构和l10//RD的α纤维织构。用φ =45 °截面图中就可以完全表示出γ纤维织构和α纤维织构的分布。 IF钢ODF恒φ 截面图 IF钢ODF恒φ =45 °截面图 在空间取向分布φ =45 °截面图上的理想取向 （Roe) γ织构