新型无机闪烁体的能量分辨率(中英文对照).docVIP

成 都 理 工 大 学 学生毕业设计（论文）外文译文 学生姓名： 刘勇 学号：2006xxxxxxxx 专业名称： 核工程与核技术 译文标题（中英文）： 新型无机闪烁体New inorganic scintillators——aspects of energy resolution) 译文出处： 荷兰代尔夫特理工大学，国际共和研究所，核辐射集团 指导教师审阅签名： 曾国强 译文正文： 新型无机闪烁体的能量分辨率 摘要： 通过对γ射线探测器的能量分辨率的讨论。实验表明，该能量分辨率是可以显著改善的，对于新的闪烁体LaCl3（Ce）,在能量为662Kev是的能量分辨率为3%。科学家B.V.保留所有权。 PACS系统：07.85.Nc; 78.55.Hx; 78.90 +t 关键词：无机闪烁;，能量分辨率，伽玛射线探测器无机闪烁体被广泛应用于伽玛射线检测。探测器的选择有关要求的基础。效率，精力和时间分辨率，死时间，位置分辨，增长的可能性较大晶体，晶体质量（辐射硬度，力学性能等）和成本。例如见文件在[1-4]。在制定有效的伽玛射线检测新闪烁，我们 △E（FWHM）/E 在一个光电峰能量为E的伽马脉冲幅度谱可表示为： R2=Rsci2+Rlid2+Rnise2 （2） Rsci表示由于光源的光检测器不是理想的原因，即不服从泊松分布的统计数据时对光的贡献。由于材料的不均匀性，在伽马射线的吸收和光子数量的收集依赖于伽马射线的入射位置和闪烁光检测器耦合的不完善，所以并没有跟入射伽马射线的能量成正比的响应（不相称的响应）。 Rlid表示在理想的光源检测机制和光源检测器下的结果，后者的理想偏差也包括在Rsic里面，这个我们以后再讨论。 Rnise表示电子噪声。 理想的闪烁体通过理想的光电倍增管（PMT）可以完全的传输光子。所以Rsci=Rnise=0 因此R2=Rlid2假设经γ-射线吸收（）N的闪烁光子生产和到达的光电倍增管阴极，（）光电子是后来Nph，（）这些Nph电子在第一倍增极和到达（d）倍增极的k（k 1，2…）在物质不均匀，光收集不完整，不相称和偏差从光电子生产过程中的二项式分布及电子收集在第一倍增极，E的作为伽玛射线能量E的，为碘化钠：铊闪烁耦合到光电倍增管图。 1。对E的示意图（全曲线）作为伽玛射线能量E功能的碘化钠：铊晶体耦合到光电倍增管。虚线/虚线代表了主要贡献。例如见[9,10]。除了的组成部分，我们看到有两个组成部分代表在0-4％的不均匀性，不完整的光收集水平线，等等，并与在0-400代表非相称keV的最大曲线。3。新的闪烁和能量分辨率我们专注于卤化物，特别是溴化物和氯化物，目标针对探测效率，至少相当于产量，更快速的反应和更好的能量分辨率。只要不改变的Rsci价值这可能是由于APD的入口处窗口不均匀响应。目前还不清楚什么影响晶体的光收集和不均匀的。 我们都应该牢记，相对较小的R值只能在较高的能量实现。（见图1）在能量＜100Kev他的本质是光产额的原因，至于产量方面见图5。更加值得注意的是在能量为662Kev时的能量分辨率是3.1%，这相当于市场上可见的CdZnTe闪烁体。至于其他的性能，在LaCl3（Tl）Ce含量为10%的情况下，在26nm内衰减发射出20000个光子，其中90%只在1ms内发射。LaCl3（Tl）的检测效率和NaI（Tl）差不多，想了解更多信息(见16)。 最后，通过上述的结论我们可以明显知道，在探测效率和能量分辨率的提高，我们可以通过新的闪烁体来实现，这将比传统的闪烁体更好。特别是对于LaCl3（Tl）而言，其他的材料将继续发展下去。 5.参考文献： [1]南韦布，医疗影像，亚当希尔杰，布里斯托尔，1990年物理。 [3]页Dorenbos，C.W.E.Eijk，关于无机闪烁体及其应用，SCINT95，代尔夫特大学出版社国际会议论文集，代尔夫特，荷兰，1996年。 [4]殷之文，FengXiqi，黎呸军，薛志林法律程序无机闪烁的国际会议及其应用，SCINT97，中科院上海分行出版社，上海，中国，1997年。 [8]巴顿伯克斯的理论和实践的闪烁计数，帕加马，纽约，1967年。 [9]页Dorenbos，等。，IEEE期刊。 Nucl。科技。 42（6）（1995）2190。 [10]JD瓦伦丁节，等。，IEEE期刊。 Nucl。科技。 45（3）（1998）512。 [11]卜蜂阿列等。，读出了镧（Ⅲ）闪烁晶体的一大面积雪崩光电二极管，发表于2000年电机及电子学工程师联合会高中，麦克风，里昂，法国，16-202000年10月。 [12]页Dorenbos，等。，Nucl。 Instr。和冰毒。乙132（199