大学物理b复习.pptVIP

* 3、磁力、磁力矩的计算（小题） 作业（恒定磁场）3、4、10、11；试卷一：7、13;试卷二： 5、12； * 一 安培力： 一段任意弯曲的载流导线放在均匀磁场中所受的磁场力，等效于弯曲导线起点到终点的直导线在磁场中所受的力。 均匀磁场中的闭合载流导线受到的磁场力等于零 F = 0 二 磁场作用于载流线圈的磁力矩 * 第八章：电磁感应 1、法拉第电磁感应定律的应用（小题） 作业（电磁感应）1、3、6； * 法拉第电磁感应定律 当穿过回路所包围面积的磁通量发生变化时，回路中会产生感应电动势，且感应电动势与磁通量对时间变化率的负值成正比。 法拉第对电磁感应现象做了定量的研究分析，总结出了电磁感应的基本规律： 负号反映了感应电动势的方向。 感应电动势比感应电流更能反映电磁感应现象的本质。如果导体回路不闭合就不会有感应电流，但感应电动势仍然会存在。 * （1）自感(自感系数) 由毕奥——萨伐尔定律 某回路的自感，在数值上等于回路中的电流为一个单位时，穿过此回路所围面积的磁通量。 自感 2、自感、互感的计算；（小题） * 若线圈有N匝， 磁通匝数 自感 实验表明，自感L与回路的形状、大小、位置、匝数以及周围磁介质（设介质是非铁磁性的）及其分布有关，而与回路中的电流无关。 在国际单位制中，自感的单位为亨利（H）。 两邻近的载流闭合回路 （2）互感(互感系数) 由毕奥——萨伐尔定律 电流 产生的磁场正比于 ，穿过回路2所围面积的磁通链数 同理，电流 产生的磁场正比于 ，穿过回路1所围面积的磁通链数 和 称为互感系数，简称互感。 * 理论和实验都证明，如果两个回路的大小、形状、匝数、相对位置以及周围的磁介质都不发生变化。 两邻近的载流闭合回路 互感系数的单位与自感系数单位相同,亦为亨利。 则有 注意 互感仅与两个线圈形状、大小、匝数、相对位置以及周围的磁介质有关。 作业（电磁感应）2、10、11；试卷二： 6 * 第12章：波动 1、 根据已知条件，准确写出机械振动和机械波 的方程式（第三道大题） 小题： 2、电磁波的性质（类似作业10） 3、多普勒效应（公式）（作业8、9） * （2）已知波动的图线，建立波动方程 （关键：找出某一点的振动方程） 如坐标原点处的振动 （1）已知波线上某点的振动方程，建立波动方程 波函数 沿 轴正向 沿 轴负向 大题:根据已知条件，准确写出机械振动和机械波 的方程式 参考作业：11、12、13、14、15 物理学 第五版 * 事件可以是一个质点的运动、或者是两个物体的碰撞、或是雷电击中某电线杆等。 * 洛伦兹( Lorentz，Hendrik Antoon 1853—1928) 是荷兰物理学家、数学家．洛伦兹是经典电子论的创立者．洛伦兹以电子概念为基础来解释物质的电性质．从电子论推导出运动电荷在磁场中要受到力的作用，即洛伦兹力．1904年，洛伦兹证明，当把麦克斯韦的电磁场方程组用伽利略变换从一个参考系变换到另一个参考系时，对不同惯性系的观察者来说，麦克斯韦方程组是不同的．为了解决这个问题，洛伦兹提出了另一种变换公式，即洛伦兹变换．用洛伦兹变换，将使麦克斯韦方程从一个惯性系变换到另一个惯性系时保持不变．虽然洛伦兹提出了正确的变换方程，但他把这些方程看作为一种纯数学变换。1915年，洛伦兹在总结自己没有提出相对论的原因时说，我失败的主要原因是我墨守这一概念，只把时间 t 认为是真实的，而把t?看作是一个数学的辅助量。后来，爱因斯坦把洛伦兹变换用于力学关系式，创立了狭义相对论．虽然如此，但洛伦兹对相对论作出的贡献是巨大，爱因斯坦对此作出高度评价，“狭义相对论是洛伦兹理论与相对性原理的结合” 。 * 第一章：质点运动 小题：①已知的运动方程求速度和加速度： ②由已知质点的速度或加速度及初始条件求运动方程 * 作业（质点运动学）2、3、4、6、8；试卷一：1、9;试卷二： 1；试卷三：8 第二、三章：小题 1、动能定理、动量定理的应用。 * 动量定理 ：1、（质点的动量定理）物体在运动过程中所受到的合外力的冲量，等于该物体动量的增量。 积分形式 微分形式 分量表示 * 2 质点系的动量定理 作用于系统的合外力的冲量等于系统动量的增量——质点系动量定理 动能定理 1、 合外力对质点所作的功，等于质点动能的增量 ——质点的动能定理 * 系统的外力和内力作功的总和等于系统动能的增量。 2 质点系的动能定理 作业（质点动力学2）2、3、4、5、6；试卷一