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基本概念（第一章） 基本定律（第二章和第四章） 气体热力性质及热力过程（三、五、七、九章） 循环（六、七、八章）;基本概念;平衡状态 。。。 内平衡过程 。。。 过程量 vs 状态量 W及Q ：过程量 内平衡过程：可用系统内部参数变化来计算W、Q;基本定律;基本定律;基本定律;气体热力性质及热力过程;气体热力性质及热力过程;气体热力性质及热力过程;气体热力性质及热力过程;气体热力性质及热力过程;气体热力性质及热力过程;循环;判断: 湿空气温度不变，相对湿度随水蒸气分压降低而减小（ ）；水蒸气分压不变，湿空气相对湿度随空气温度升高而增大（ ）。 水的定压汽化过程也是定温过程，所以u不变，h不变，s也不变（ ）。 工质吸热，熵必增大（ ）。工质放热，熵必减小（ ）。 表达式 仅适用于准静过程。（ ） 可逆绝热过程即定熵过程（ ）；等熵??程必为可逆绝热过程（ ）。 工质经历不可逆吸热过程，其熵变大于零（ ）。 工质经历可逆放热过程，其熵变小于零（ ），环境熵变大于零。（ ） 工质经历不可逆循环，其熵变等于零（ ），环境熵变也等于零。（ ） 孤立系的热力状态不会发生改变。（） 定压过程的热量 只适用于理想气体，不适用于实际气体。（） 系统经历可逆过程，熵不变；经历不可逆过程，熵必增加。（） 采用渐缩喷管不能获得超音速气流（ ）。 节流过程是等焓过程（ ）。;分别用热机A和B在热源T1和冷源T2之间进行卡诺循环，其中热机A使用pv=RgT的理想气体工质，热机B使用服从p(v-b)=RgT的非理想气体工质（b为物性常数），则循环的热效率ηA ηB，因为 。 工质流过一绝热节流阀门前后，Δp 0，Δh 0，Δs 0；当工质为理想气体时，ΔT 0，Δu 0。（填等号或不等号） 提高热机循环热效率的根本途径是 干球温度t，湿球温度tw和露点温度td三者关系为 。