玻色气体与液体.PDFVIP

量子气体与液体  玻色—爱因斯坦凝聚  玻色液体的超流现象  费米气体理论  正常费米液体理论  超导、抗磁、顺磁和量子霍尔效应 玻色—爱因斯坦凝聚  玻色—爱因斯坦凝聚：由于玻色粒子的全同性（不可分辨），当大量玻色粒子 处于相同的量子态时，呈现出有效的统计吸引，导致玻色—爱因斯坦凝聚现象。  自由理想玻色气体：在动量空间出现凝聚，位置空间完全均匀分布，凝聚部 分具有一级相变的特征。 自由非理想玻色气体：粒子间的空间排斥作用导致了动量空间的吸引，不再具 备一级相变的特征。  简谐势阱中理想玻色气体：动量和位置空间都出现凝聚。 简谐势阱中非理想玻色气体：排斥作用时，凝聚体的波函数变宽，形状偏离高 斯分布；吸引作用时，粒子数少时可以出现玻色—爱因斯坦凝聚，大于临界粒 子数则凝聚体垮塌。 玻色—爱因斯坦凝聚的判据：对于理想玻色气体而言是存在恒定密度的零动量 粒子，更普遍的情况是存在非对角长程序。 自由理想玻色气体  P 1 1 g z  ln 1z k T 3 5/2   V    B 自由理想玻色气体状态方程为   1 1 1 z g z   v 3 3/2   V 1 z  z P=0态的平均粒子数为 n0 1z 因为必须有 n0 0 所以 0  z 1 g z g 1 2.612 3/2   3/2   3 分割面方程 g 1 把相空间分成凝聚区和非凝聚区 3/2   v 产生凝聚（ n 0 ）的条件是：（a ）v 一定时 T T 0 c 2 2 3 （b）T 一定时 v vc T v c 2/3 c k m vg (1) g 1 B  3/2  3/2    0 3