(v)、温度(t).pptVIP

第二篇 热学;引言; 研究一个与温度有关的各种宏观现象——热现象，以及这些现象的微观机制。;宏观与微观的关系：微观粒子的热运动与系统的各种宏观热现象之间存在着内在的联系。宏观量等于微观量的统计平均值。;宏观方法：把系统看成一个整体，从基本的热力学定律（这些定律是从观察、实验中总结出来的）出发，通过严密的逻辑推理的方法研究系统的各种宏观性质及其变化规律——热力学。;第五章;§5-1 平衡态 状态参量 状态方程 §5-2 热力学第一定律 §5-3 气体的摩尔热容 §5-4 热力学第一定律对理想气体的应用 §5-5 循环过程 卡诺循环 §5-6 热力学第二定律 ;§5-1 平衡态 状态参量 状态方程;;2. 平衡态;二. 状态参量;A;三. 状态方程;;;§5-2 热力学第一定律;一．热力学过程;图3;1．功 ;热学13;2. 内能; 内能是状态量：;3．热量;三. 热力学第一定律;;§5-3 气体的摩尔热容;一．摩尔热容;;;四．CV和CP的关系 ;§5-4 热力学第一定律对;一．等容过程 ;V＝const.;二．等压过程 ;P＝const.;三．等温过程 ;Q;四．绝热过程 ;1. 绝热过程的过程方程 ;　绝热线与等温线;2. 绝热过程的?E、A和Q;;;;V(10-3m3);;§5-5 循环过程 卡诺循环;一．循环过程 ;二．热机与致冷机 ;;热机的效率 ;2．致冷机及其致冷系数 ;;致冷机的致冷系数 ;1. 卡诺循环：由两个等温过程和两个绝热过程组成: ;2. 卡诺热机的效率 ;;结论： 1）?只与T1和T2有关，而与工质无关 2）?=1-T2/T1100%;3. 卡诺致冷机的致冷系数 ;结论：;　萨迪-卡诺（Sadi Carnot）, 1796～1832, 法国物理学家。1824年，他（28岁）创立理想热机理论，“卡诺热机”、“卡诺循环”和“卡诺定理”，已是大家所熟悉的科学名词。但卡诺的理论在创立后长期未能得到应有的重视。;图128;;§5-6 热力学第二定律;问题的提出;一. 热力学第二定律的两种典型表述; 理解“不产生其影响”的含义 ; 单热源热机（第二类永动机）是不可能制成的; 实际热机最少要有两个高低温热源（T1，T2）， 　热机的效率?100%; 表明了热功转化的不可逆性;2. 克劳修斯表达;W; 要使热量从低温物体传给高温物体，必须有外界　做功。即致冷机的致冷系数不可能无限大。 ; 表明了热量传递的不可逆性;二. 两种表述的等效性;2. 如果克劳修斯表述不成立，则开尔文表述也不成立;开尔文 Kelvin，William Thomson，Lord （1824～1907）;;;三. 可逆过程和不可逆过程;2．自然过程的不可逆性 ;W;结论：;???;; 致冷机的性能界限;四．能源问题 ;实际存在的热机：最少要有两个高低温热源（T1，T2）： ;能源问题的实质：;