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临界流流量测量方法 结构和工作原理 1 9-15 a b 、结构如图 ，所示结构：（）喷咀，（）文丘利喷咀，主要不同是喷咀不 带圆锥形的扩张管，当初用于临界流测量流量的是临界流喷咀，但发现临界 0.5 流喷咀的压力损失较大，约为进口压力的 ：对节约能源不利，后来发现了 临界流文丘利喷咀，临界流文丘利喷咀的出口压力高低与其喉部后面的扩张 段尺寸有关，从而减小压力损失。除压损不同外，其测量原理，计算数学模 型等都是相同的，现就文丘利喷咀进行研讨。+ 1）圆柱形喉部文丘利喷咀，图9-15 b （）所示，它的入口收缩段的轮廓是 半径等于喉部直径的四分之一，并与喉 部相切，喉部是一个圆筒，其长度等于 其直径，下游与圆锥形扩张段平滑连 (a) 接。 2）圆环形喉部文丘利喷咀。如图 9-15 c （）所示，其入口收缩段 (b) 是一个喇叭形曲面，该曲面的 半径 为1.8d~2.2d （d为喉部r c 直径），并延伸过最小断面处 （喉部），与下游圆锥型扩张段 相切，喉部没有长度如同一个 圆环。 (c) 2、原理 9-15 b 如图 （），在文丘利喷咀的入 口处和喉部处列方程，并假定以下 的理想条件： a) 是完全气体，即气体收缩 1. 图9-15，喷咀、文丘利喷咀 系数等于 等熵指数等于 比热比； b) 是一维流； c) 是等熵流。 在这些条件下，在测量气体（或蒸汽）流量的情况下，当喷咀中压力降很大时， 必须考虑密度的变化，状态的变化是按绝热过程，即 p k c (1) 1 C 式中： —常数 K—绝热过程的比热比。 1 在上述假设的情况下，把（ ）式换为下列形式代入能量不灭定律的方程式中： 1 1 1 c ( )k (2) 1 p1 1 1 v2 k pn k  Vdvgc   dpv p 1 1 1 k1 2 2 k k k1 p* k 积分：v v 2gc 2 1 p [1( ) ]1 k (3)