桂电2014大物AII重修_干涉.ppt

分波阵面法 杨氏双缝干涉 劳埃德镜 分振幅法 等厚干涉 劈尖干涉 牛顿环 思考： 为什么牛顿环干涉中两相邻条纹间的距离不相等？如果要相等应该对透镜作怎样的处理？ 　　　　 在平凸透镜向上移动的过程中，干涉条纹如何变化？ 　　　　 劈尖厚度的变化不均匀 　　　　 将透镜做成圆锥形 　　　　 向圆心收缩 　　　　 若将显微镜移到平板玻璃下面，则观察到的干涉条纹有何不同？ 　　　　 原明纹处出现暗纹，原暗纹处出现明纹 　　　　 思考： 例１１： 　　如图所示，用平凹透镜代替平凸透镜做牛顿环实验，请画出在平板玻璃上方观察到的干涉条纹，只画暗纹，表示出它们的形状、条数和疏密。　　　　 练习１： 　　把牛顿环装置的平凸透镜和平板玻璃（折射率n1=1.5）之间的空气换成水（折射率n2=1.33），求第k个暗环半径的相对改变量。 　　　　 单色光源 反射镜 反射镜 与 成 角 补偿板 分光板 移动导轨 迈克尔孙干涉仪 迈克尔孙干涉仪 反射镜 反射镜 单色光源 光程差 的像 迈克尔孙干涉仪 在迈克尔孙干涉仪的一个臂中，放入一片折射率为n的透明介质薄膜后，观察到条纹移动了1条。已知入射光波长为 λ ，则薄膜的厚度是 （ ） （A）λ/2 （B）λ/2n （C）λ/n （D）λ/2(n-1) D 例１２： 光程差： 条纹宽度： 与杨氏双缝干涉图像相反 光程差： 干涉小结： 相邻条纹对应的厚度差： * 第十一章 波动光学 牛顿 惠更斯 托马斯杨 菲涅尔 爱因斯坦 麦克斯韦 P 2 1 基态 激发态 跃迁 自发辐射 普通光源的发光机制： 振幅分割法 相干光的产生： 波阵面分割法 * 光源 p 实 验 装 置 杨氏双缝干涉实验： 波程差 减弱 加强 杨氏双缝干涉条纹特点： 1、中央为明纹 2、条纹等间距 3、波程差 @@　　条纹的级数和k的值不一定吻合 @@　　数条纹的数目不能既数明纹又数暗纹 思考： 1cm 　　图中出现了几条完整的明纹和几条完整的暗纹？条纹宽度是多少？ 明纹宽度 暗纹宽度 　　一双缝实验中两缝间距为0.15mm，在0.1m处测得两条5级暗纹之间的距离为3.6mm，求所用单色光的波长。若改用450nm波长的单色光照射，在距屏幕中心1.05mm处会出现第几级条纹？ 例1： 两条5级暗纹之间的距离为9个条纹宽度 出现四级暗纹 若 变化，则 将怎样变化？ 若 变化，则 将怎样变化？ 用白光光源进行双缝实验，用纯红色滤光片遮盖一条缝，纯蓝色滤光片遮盖另一条缝； 思考： 进行下列操作，双缝干涉条纹将怎样变化？ 将整套装置浸入水中； 将光源和双缝一起向上平移； 光源不动，双缝稍向上平移； 无干涉现象 条纹上移 用两根灯丝代替双缝； 无干涉现象 用白光光源进行双缝实验，用纯红色滤光片遮盖一条缝，纯蓝色滤光片遮盖另一条缝； 思考： 进行下列操作，双缝干涉条纹将怎样变化？ 将整套装置浸入水中； 将光源和双缝一起向上平移； 无干涉现象 条纹变窄 条纹上移 条纹上移 用两根灯丝代替双缝； 无干涉现象 光源不动，双缝稍向上平移； 光程： 光程： 光程差： 　　将光在介质中传播的路程折算成在真空中传播的路程。 * P * 例2： 　　S1,S2为两相干波源，它们到P点的距离分别r1和r2，路径S1P垂直穿过一块厚度为t1，折射率为n1的介质板，路径S2P垂直穿过一块厚度为t2，折射率为n2的介质板，其余部分可看做真空，这两条路径的光程差等于　　　（　　） （A） （B） （C） （D） 例３： 　　如图：用波长为λ的单色光照射双缝干涉实验装置。若将一折射率为n，劈角为α的透明劈尖插入光线2中，则当劈尖向上移动时（只遮住S2），屏上的干涉条纹将： （填“变宽”、“变窄”、“上移”、“下移”等）； 下移 例４： 　　真空中波长为λ的单色光，在折射率为n的介质中，从A点沿某一路径传播到B点，路径的长度为l，A、B两点光振动位相差记为Δφ，则： （　　　） （A）　　　　，　　　　　　（B）　　　　　， （C）　　　　　，　　　　　（D）　　　　　， 例５： 　　在相同的时间内，一束波长为λ的光在空气中和玻璃中：（　　　） （A）传播的路程相等，走过的光程相等。 （B）传播的路程相等，走过的光程不相等。 （C）传播的路程不相等，走过的光程相等。 （D）传播的路程不相等，走过的光程不相等。 A B 透镜等光程原理： A B 焦平面 透镜不产生附加的光程差 薄