压缩偶相干态的制备及其非经典特性.pdfVIP

第 卷 第 期 年 月 物 理 学 报 *# # #! # ， ， ， :; (*# 9; (# =?@AB@C #! （ ） %/!#0#!0*# # 0!!#/* 1231 4567821 789821 !#! 2DEF ( 4DCG ( 7;H ( 压缩偶相干态的制备及其非经典特性! 嵇英华 （江西师范大学物理系，南昌 !!#$ ） （ 年 月 日收到； 年 月 日收到修改稿） ## % % ## ’ #’ 通过保持非耗散介观 电路的固有频率不变，而使电路参数作阶跃函数变化，就可将介观 电路由初始的 ! ! 偶相干态制备到压缩偶相干态；在压缩偶相干态下，介观电路系统不仅有非经典的量子压缩效应，而且有非经典的 反聚束效应 ( 关键词：介观 电路，单位阶跃函数，压缩算符，压缩偶相干态 ! ： !## )#* 确定态；通过控制电感参数的改变，可使电荷（电流） ［ ］ %+ 引 言 的量子涨落呈现出压缩与反压缩效应%, ( 即相比于 初始时刻电路中电感参数的值，若电感参数阶跃增 压缩态理论为人们在量子光通信、量子信息论 大，则电流的量子涨落小于初始时刻电流的量子涨 以及全光或者离子阱量子计算机的研制等领域的理 落，呈现压缩效应；下一个时刻，若电感参数阶跃减 论研究和技术探索工作打下了一定的基础( 近年来， 小，则电流的量子涨落大于初始时刻电流的量子涨 随着对纳米器件研究的深入，人们对可作为量子位 落，呈现反压缩效应；电荷的量子涨落则有和电流的 或量子逻辑门的有关纳米电子器件以及介观量子线 量子涨落完全相反的压缩与反压缩效应 根据文献 ( 路中的有关电荷与电流的非经典量子效应等问题产 ［ ］，并考虑到由于温度等因素的影响将引起电路 %$ ［— ］ 生了浓厚的研究兴趣% %* ( 文献表明：非耗散介观 参数的改变，从而导致非耗散介观 ! 电路系统在 ! 电路的动力学行为可等效为一个量子谐振子，在 初始时刻实际上处于偶相干态而非真空态（或相干 时变外源作用下，电路参数不变的非耗散介观 ! 态）为此，本文进一步研究非耗散介观 电路系 (