第23章 电路定理.pptVIP

*第1页，共25页，星期日，2025年，2月5日一、齐性原理在线性电路中，任一支路电流ik或支路电压uk都是电路中各个独立电源单独作用时在该支路中产生的电流（或电压）之叠加。注意：1）适用于线性电路；2）单独作用是独立电源，不包含受控电源。3）电流源不作用，开路处理；电压源不作用，短路处理。4）功率不能用叠加定理，因功率不是电流或电压的一次函数。在线性电路中，当所有激励（电压源和电流源）都增大或缩小K倍（K为实常数），响应（电压和电流）也将同样增大或缩小K倍，这就是齐性定理。2.5叠加定理二、叠加定理*第2页，共25页，星期日，2025年，2月5日例：求图示电路中5?电阻的电压U及功率P。+–10A5?15?20V+–U2?4?+–5?15?+–2?4?20V10A5?15?+–2?4?*第3页，共25页，星期日，2025年，2月5日2.6戴维宁定理和诺顿定理一、含源一端口网络(Ns)的开路电压uoc和等效电阻ReqNs：含独立电源的一端口网络。uoc：此电压为含源一端口网络Ns的开路电压。Req：含源一端口网络Ns对应的无源一端口网络No的等效电阻。此无源一端口网络N0可由电阻和受控源所组成。No：含源一端口网络Ns去源后变成对应的无源一端口网络。含源一端口网络Ns去源：电压源短路，电流源开路。*第4页，共25页，星期日，2025年，2月5日Ns外电路uocNsN0二、戴维宁定理任何一个含源一端口网络Ns，对外电路来说，可以用一个电压源和电阻的串联组合来等效置换，此电压源的电压等于Ns的开路电压uoc，而电阻等于Ns对应的No的等效电阻Req。uoc外电路*第5页，共25页，星期日，2025年，2月5日UOC+–6V6?ab6A2A+–例：用戴维宁定理计算图示电路中电压U。U=30VReq=6?解：(1)求UOCUOC=6×6+6=42V(2)求Req(3)求UUOCReq+–15?U+–ab+–6V6?6A2A15?U+–ab*第6页，共25页，星期日，2025年，2月5日三、诺顿定理任何一个含源一端口网络Ns，对外电路来说，可以用一个电流源和电阻的并联组合来等效置换，此电流源的电流等于Ns的短路电流isc，而电阻等于Ns对应的No的等效电阻Req。Ns外电路iscNsisc外电路N0*第7页，共25页，星期日，2025年，2月5日电阻和电压源的串联与电阻和电流源的并联可以进行等效变换，戴维宁等效电路和诺顿等效电路也可以相互进行等效变换。注意：当Req=0，对应诺顿等效电路不存在。 当Geq=0，对应戴维宁等效电路不存在。例：求下图的诺顿等效电路。2W10V1Wu12u13W解：1求短路电流iscisc2求等效电导Req2W1Wu12u13W*第8页，共25页，星期日，2025年，2月5日求Req的方法：1电阻的串并联法；2外加电源法；3开路电压和短路电流法。uocisc2W10V1Wu12u13W解：1求短路电流isc2求等效电导Req1*第9页，共25页，星期日，2025年，2月5日四、定理的应用Nsuoc*第10页，共25页，星期日，2025年，2月5日例：求R=？，电阻R可获得最大功率，并求此最大功率。15V10W5V20W20W2A15V10W5V20W20W2Auoc解：1求开路电压uoc2求等效电阻Req*第11页，共25页，星期日，2025年，2月5日一、非线性电阻的概念线性电阻：电阻两端的电压与通过的电流成正比。线性电阻值为一常数。UIO非线性电阻：电阻两端的电压与通过的电流不成正比。非线性电阻值不是常数。UIO线性电阻的伏安特性半导体二极管的伏安特性2.7非线性电阻电路的分析介绍*第12页，共25页，星期日，2025年，2月5日二、分类1.流控型u=f(i)2.压控型i=g(u)3.单调型iu例一.隧道二极管i=g(u)称“压控型”或“N型”例二.充气二极管u=f(i)称“流控型”或“S型”ui*第13页，共25