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电磁波的横向电磁场变化关系

肖军

在处有一个光源，其辐射的涡旋电场场强为，的大小

x0EE

mm

t

不变，方向是随时间曾周期性变化。若变化角频率是，在时刻

tt

0

涡旋电场场强方向相对垂直于光波传播方向的夹角则是，此时，

k

t

00

涡旋电场的横向分量E0，t0和纵向分量E//0,t0分别是

E0,tEcos

0mt0

（1）

E0,tEsin

//0mt0

E0，tc

其中横向电场能够离开光源以光速沿方向传播。根据麦

0k0

x

克斯韦场方程，横向电场在传播距离后强度变为

Ex,t0Emcoskxt0（2）

而纵向电场E//0，t0不能离开场源，但它可以转化为横向磁场离开光

c

源以光速沿方向传播，其横向磁场是

k

0

B0,tE//0,t0nE0,t0ei/2nk0E0,t0ei/2i/2（3）

0Bmcost0e

ccc

其中BkE/c，是横向磁场方向矢量。同横向电场一样，横向磁

n

m0m

x

场在传播距离后强度变为

Bx,t0Bmcoskxt0ei/2（4）

从（2）（4）两式可看出与主流观点不同有两点：1、在同坐标处

横向电场和横向磁场不是同相位，而是相差。2、光源在时刻