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表1—3 水的粘度 t（℃） 0 5 10 15 20 25 30 35 μ（ ） 1.792 1.519 1.310 1.145 1.009 0.895 0.800 0.721 V ( ） 1.792 1.519 1.310 1.146 1.011 0.897 0.803 0.725 密度（ ） 1000.00 1000.00 1000.00 999.13 998.02 997.77 996.26 994.48 t（℃） 40 45 50 60 70 80 90 100 μ（ ） 0.654 0.597 0.549 0.469 0.406 0.357 0.317 0.284 ν（ ） 0.659 0.603 0.556 0.478 0.415 0.367 0.328 0.296 密度（ ） 992.41 990.05 987.41 981.17 978.31 972.75 966.46 959.46 第三十页，共五十四页，2022年，8月28日 表1—4 空气的粘度 t（℃） 0 10 20 30 40 50 60 70 80 μ（ ） 1.72 1.78 1.83 1.87 1.92 1.96 2.01 2.04 2.10 V ( ） 13.7 14.7 15.7 16.6 17.6 18.6 19.6 20.5 21.7 密度（ ） 1.255 1.211 1.166 1.127 1.091 1.054 1.026 0.995 0.968 t（℃） 90 10 120 140 160 180 200 250 300 μ（ ） 2.16 2.18 2.28 2.36 2.42 2.51 2.59 2.80 2.98 ν（ ） 22.9 23.6 26.2 28.5 30.6 33.2 35.8 42.8 49.9 密度（ ） 0.943 0.924 0.870 0.828 0.791 0.756 0.723 0.654 0.597 第三十一页，共五十四页，2022年，8月28日 3. 理想流体： 实际的流体无论液体或气体，都是有粘性的。粘性的存在，往往给 流体运动规律的研究带来极大困难。为了简化理论分析，特引入理想流 体的概念。所谓理想流体，是指无粘性（ ）的流体。理想流体实际 上是不存在的，它只是一种对物性简化的力学模型。但是，如果流体的 粘度很小，可以忽略不计时，就可作为理想流体。 由于理想流体不考虑粘性，使对流动的分析大为简化，从而能得出 理论分析的结果。所得结果对某些粘性影响很小的流动，能够较好地符 合实际；对粘性影响不能忽略的流动，则可通过实验加以修正，从而能 比较容易地解决许多实际流动问题。这是处理粘性流体运动的一种很有 效方法。 第三十二页，共五十四页，2022年，8月28日 例1:旋转圆筒粘度计，外筒固定，内筒由同步电机带动旋转， 内外筒间充入实验液体(图1—4)。已知内筒半径r1＝l．93cm， 外筒半径r2=2cm,内筒高h=7cm实验测得内筒转速 n=10r/min， 转轴上的扭矩M＝0.0045N·m。试求该实验液体的粘度。 解: 充入内外筒间隙中的实验液体，在内筒带动下作 圆周运动。因间隙很小，速度近似直线分布， 不计内筒端面的影响， 内筒切应力： 其中内筒旋转角速度 ， 扭矩 解得 第三十三页，共五十四页，2022年，8月28日 例2：一底面积为40×45cm2，高为1cm的木块，质量为5kg，沿着涂有润滑油的斜面下作等速运动，如图1—5所示，已知木块运动速度v=1m/s，油层厚度?=1mm，由木块所带动的油层的运动速度呈直线分布，求油的粘滞系数。 解：∵ ∴ 由牛顿定律： (呈直线分布) 图1—5 第三十四页，共五十四页，2022年，8月28日 四、可压缩性与膨胀性 1.液体的可压缩性和膨胀性 可压缩性是流体受压时，体积缩小，密度增大，除去外力后能恢复 原状的