[理学]哈工大研究生课程-高等结构动力学-第二章1.pptVIP

第2章 单自由度系统的振动 自由振动---由初位移、初速度引起的,在振动中无动荷载作用的振动。 分析自由振动的目的---确定体系的动力特性：频率、周期。 一.运动方程及其解 二阶线性齐次常微分方程 §2.1 单自由度系统的自由振动 其通解为 由初始条件 可得 令 其中 * 二.振动分析 单自由度体系不计阻尼时的自由振动是简谐振动. 自振周期 自振圆频率(自振频率) 与外界无关,体系本身固有的特性 A 振幅 初相位角 固有频率(HZ) 其通解为 由初始条件 可得 令 其中 * 假设 分析位移、速度和加速度之间的关系 1.速度的相位比位移超前 ，加速度的相位比速度超前 2. 3.加速度大小与位移成正比，但方向总是与位移相反，即始终指向平衡位置 * §2.2 固有圆频率和周期的计算 1.计算方法 (1)利用计算公式 (2)利用机械能守恒 * (3)利用振动规律 位移与惯性力同频同步. 1 m EI l 幅值方程 * 例一.求图示体系的自振频率和周期. m EI l EI l =1 =1 l l/2 l 解: §2.2固有圆频率和周期的计算 * 例二.质点重W,求体系的频率和周期. 解: EI k l 1 k * ? 并联时弹簧的等效刚度 在实际工程系统中，常常会有多个弹性元件以各种形式组合在一起的情况，其中最典型的是并联和串联两种形式，分别如图（a）和（b）所示。 ? 弹性元件的组合 所以等效弹簧刚度为 §2.2固有圆频率和周期的计算 * ?串联时弹簧的等效刚度 在图（b）所示的串联情况下，可以得到如下关系 将x0 消掉，可得 如果有n 个弹簧串联时，可以证明有以下结论 §2.2固有圆频率和周期的计算 * 例三 如图所示 ，一个半径为R的半圆形薄壳，在粗糙的表面上滚动，试推导此壳体在小幅运动下的运动微分方程，并证明此壳体的运动为简谐振动，计算振子的固有频率。 §2.2 固有圆频率和周期的计算 * （a） 分析:本例运动方程的建立过程要比弹簧质量系统复杂一些，运用理论力学中平面运动的理论，可建立系统的运动方程。 设壳体倾斜角为θ（如图2-6），设c 为壳体与粗糙表面的接触点，在无滑动的情况下，壳体瞬时在绕c 点作转动。对c 点取矩，可得系统的运动微分方程。 解： §2.2 固有圆频率和周期的计算 * （b） 其中，IC为绕点 C的转动惯量， MC为重力作用下的恢复力矩。为方便起见，设壳体的长度为单位长度，由图2-6，对于给定的θ，对C点的恢复力矩MC 有如下形式： （a） §2.2 固有圆频率和周期的计算 * （b） （c） 壳体对C 点的转动惯量为: 其中， dw是给定角φ位置的微元体重量，ρ是壳体单位面积的质量。 §2.2 固有圆频率和周期的计算 * 当壳体作小幅振动时，即θ很小时，引入近似表达式sinθ≈θ，cosθ≈1 ， 并将（b）、（c）两式代入（a）中，得到: （d） （e） （f） 整理可得: （e）式表明，当 θ很小时，系统运动的确象简谐振子，其自然频率为: （a） §2.2 固有圆频率和周期的计算 * 例四.求图示体系的自振频率和周期. 解: m l m m l l l k k 1.能量法 2.列幅值方程 A * 阻尼元件通常称为阻尼器，一般也假设为无质量。 常见的阻尼模型三种形式: ?由物体在粘性流体中运动时受到的阻力所致的粘滞阻尼。 ?由相邻构件间发生相对运动所致的干摩擦（库仑）阻尼。 ?由材料变形时材料内部各平面间产生相对滑移或滑动引起内摩擦所致的滞后阻尼。 粘滞阻尼是一种最常见的阻尼模型。 2.1 单自由度系统的自由振动 §2.3 有阻尼单自由度体系自由振动 * 在本书中，如无特别说明，所说的阻尼均指粘滞阻尼，其阻尼力Fd 与阻尼器两端的相对速度成正比，比例系数 c 称为粘性阻尼系数，它的单位为牛顿-秒/米（N-s/m），阻尼器通常用c 表示。 2.1 单自由度系统的自由振动 §2.3 有阻尼单自由度体系自由振动 * §2.3 有阻尼单自由度体系自由振动 §1.6 自由振动方程的通解 上式可改为 式中 阻尼比 固有频率 阻尼力： 在振动分析当中用于代替阻尼作用的阻碍振动的力。 粘滞阻尼理论假定阻尼力的大小与速度成正比， 方向与速度相反。 * 由此可得特征方程：s2+2??ns+?n2=0。 根据判别式有三种可能情况： 由常系数常微分方程理论可设 1) ?1，特征方程有两个实根，称作过阻尼情况。这时体系不发生振荡，从工程角度没有意义。 2) ?=1，特征方程有两个