均匀磁畴理论.PDFVIP

第五章 磁畴理论 铁磁性物质的基本特征是物 第一节 磁畴起源 质内部存在自发磁化与磁畴结构。 第二节 畴壁结构 1907年Weiss在分子场理论的 假设中，最早提出磁畴的假说； 第三节 均匀铁磁体磁畴结构计算 而磁畴结构的理论是Landon— 第四节 非均匀铁磁体磁畴结构计算 Lifshits在1935年考虑了静磁能的 第五节 单畴颗粒 相互作用后而首先提出的。 磁畴理论已成为现代磁化理 习题五 论的主要理论基础。 退出 返回 第一节 磁畴的起源 一、磁畴形成的根本原因 铁磁体内有五种相互作用能：F F 、F 、F 、F 、 。 H d ex k σ 根据热力学平衡原理，稳定的磁状态，其总自由能必定 极小。产生磁畴也就是Ms平衡分布要满足此条件的结果。 若无H与 作用时，M 应分布在由F 、F 、F 三者 s d ex k σ 所决定的总自由能极小的方向，但由于铁磁体有一定的 几何尺寸，Ms 的一致均匀分布必将导致表面磁极的出现 而产生Hd，从而使总能量增大，不再处于能量极小的状态。 因此必须降低F 。故只有改变其M 矢量分布方向，从而 d s 形成多磁畴。因此Fd最小要求是形成磁畴的根本原因。如 图 分成n个磁畴后，F →(1/n)F d d 但是形成磁畴后,将引起F 与F 的增加（即畴壁能）。 ex k 因此，磁畴数目的多少及尺寸的大小完全取决于F 与 d 畴壁能的平衡条件。 二、从片状磁畴说明磁畴分成小区域的原因 设想一面积较大的磁体： 情况1：自发磁化后不分畴，全部磁矩向一个方向 L m 10−2 如图：设 1 2 1 2 Fd μ0NM s μ0M s 2 2 : 1.71对于Fe10M / × A 6 m N N N N s =∴ 　　　1.8×10Fd / 6 J 3 m L M