镨126转动结构与带终止.PPT

128Pr的转动带结构性质带终止及旋称劈裂 董保国 理论物理研究室 中国原子能科学研究院核物理所 北京 102413 高自旋态(带)的形成半经典示意 由于核转动导致的角动量沿转动轴顺排过程 组态相关推转Nilsson-Strutinsky模型优点 平滑转动带终止一般都能用组态相关推转Nilsson-Strutinsky模型很好的解释。 广泛用来解释各核区中带终止实验结果并达到很满意程度的目前也只有这个模型。 如：壳模型：允许从1f7/2激发6粒子到pf壳剩余轨道时，基的个数为25×10＊＊6， 　　不能包括1g9/2轨道。　A＜60 组态相关推转Nilsson-Strutinsky模型 主要包括内容: l?? 角动量不为零时的壳修正 l?? 转动液滴能： l?? 单粒子哈米顿量 l?? 忽略对相互作用 l?? 组态标记 l?? 构造非绝热轨道 l?? 形成组态相关转动带 带终止的实验测量状况 实验上已经发现了许多平滑转动带终止，如A=110区中的核，107，109In，106，108，109，111，113Sn，107，109-113Sb，110，112，114，116Te 等。 A=40~50区(Ca40,V46), A=60区, A=80区, A=155~160区 实验测量的不同类型的带终止 实验上如何判断带终止态 一条规则转动带的各个态及最后一个态的计数都较高，但接下来就是本底。典型带，充分条件 示例：实验测量的104Cd(镉)的（d）带I=23－态.宇称(-,1) J.Phys.G:Nucl.Part.Phys.28(2002)1451 镨Pr128转动结构与带终止 镨128核的特点：过渡区中（A＝110典型正常形变带终止区，A＝130超形变区） 128Pr是近质子滴线核（A＝121－159） 已经有7条实验测量带 检验理论结果，理论模型在外推到质子滴线附近时的可靠性 转动结构特性，带终止、形变效应等 Pr128实验带的组态计算结果 Band 1,3 的组态是[03,7] Band 2 的组态是[03,6(10)] Band 4 的组态是[02,6] Band 5 的组态是[02,7]+[02,5] Band 6 的组态是[02,7] Band 7 的组态是[14,7] 128Pr结论 7条实验带都是正常形变带。?＝0.3 实验带1的组态是[03,7]，即?(g9/2)10(h11/2)3?(h11/2)7。 [03,7]组态带的能量staggering与实验结果在高自旋时符合较好。 实验带2的组态是[03,6(10)] ，即?(g9/2)10(h11/2)3?(h11/2)6(h9/2)1。 实验不易测得带终止态，因接近带终止态时能量随自旋增加时增加太快。如[02,5]. 结论 组态[14,6]单独与实验带2符合的也较好，但综合考虑，及与邻近核对比认为[03,6(10)] 更合适。 组态相关推转Nilsson-Strutinsky理论在近质子滴线还是可靠的。 理论预言能量很低的转动带 [03,6][-,0;1] 实验上还没有测量到，建议做进一步的实验测量。 谢谢！ 2004年7月 Signature splitting Signature splitting Energy staggering 理论计算与实验测量结果的比较 理论物理研究室 贵阳　第十次全国核结构讨论会 内禀系中 绝热单粒子能量 由上面绝热轨道 构造出的非绝热轨道 相同转动带在不同能量刻度方法时的差异 抽出刚体转动能量部分 普通刻度时 能量对自旋 我们全部采用 很难区分 显示出细微差别 深入 研究 有利于实验测到的 不利 ，自旋增加时能量增加太快 其它　B(E2) 0 　不易判断，不易使用 转动带终止的实验充分证据 (d)1825态 典型带终止态，最后一个 高计数 本底 104Cd(镉)的 （d）带I=23 宇称(-,1) 这种情况 就难以确定 104Cd的衰变纲图 束流能量250MeV 反应 58Ni(50Cr,4p)104Cd 3重γ符合测量 实验和理论转动带 可以比较实验带 之间或理论带之 间的相同和差别， 随自旋增加时的 变化趋势 与曼切斯特大学实验组 合作研究的部分结果 S.D. Robison,…, B.G. Dong,…,. J.Phys.G:Nucl.Part. Phys.28(2002)1451 56Ni与实验结果相应理论带的形变随自旋增加时的变化情况 理论上表示 带终止 示例 56Ni理论 与实验结果 的比较 镍56高自旋转动带 实验测量结果 56Ni理论与实验结果的比较 56Ni理论与实验结果的比较 不同亚壳层中核子对总角动量的贡献　示例 镨Pr128的 正宇称实验带 PRC　6