关键词;非轴对称核}同质异能态遗淑-自然科学版-青岛大学.pdf

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关键词;非轴对称核}同质异能态遗淑-自然科学版-青岛大学

维普资讯 9D一2 增刊 青岛大学学报 Supp[ement 1997年 6月 JOURNALOFQINGDAO UNIVERSITY 】un.1997 非轴对称核激发与同质异能态的退激 意要 (1,l夸l, 7/』2互 关键词;非轴对称核}同质异能态遗淑 如何加速同质异能态的退激一直是一个广为关注的问题.例如.对于半衰期为31年, 能量为2.45MeV,K=16的同质异能素”HfⅢ“,可以通过此过程释放出储存在同质异 能素中的可观能量,而且,在实现核7激光(gamma—raylasers)的研究中,越来越多的物 理工作者把目光投向同质异能素的辐照激发方案上 :.其主要物理思想是两步泵浦方案: 首先,通过辐照的方法,把同质异能素激发到一个K混合的态上,然后,快速 自发跃迁到 一 些较低的能级上.我们在这里讨论的是K禁戒同质异能态,这类同质异能态之所以有 较长的寿命是因为它与低激发能级间K量子数相差很大,由于K禁戒规则,其直接跃迁 将严重受阻.面在此两步方案中,引入K混合态作为两个能级的中介,可以有效地增强跃 迁.对于此方案.一个关键的问题是如何找出这类K混台态,本文提出,对于核的非轴对 称形变激发,K不是一个好量子数,可以作为这类K混合的中间态. 对于非轴对称四投形变核.其特征是Bohr—Mottelson模型中的几何参量7不为零. 以下,我们采用DavydovFilippov的思路 ,将p.作为确定的参数而不再是动力学变 量,来研究核的非轴对称激发谱.其哈密顿量可写为; 8B#,Lz1i 1 1 H 一 一 [—sin2一{T 奎sin0}一 - (+争) +。— + l sin-f。2Isin(一号)sn(+詈 上式中前两项,K(I的本征值)仍然保持为一个好量子数,但当 ≠0时,最后一项与I不 再对易.将导致不同K分量间的混台.我们可以用相当轴对称转子本征态为基矢的表象 :蓍售蒸嚣挛;鼎复大 士宽 维普资讯 非轴对称核激发与同质异能态的退激 21 来求解HDF的本征值及本征态: lIM一∑AlIMK (2) x 】 其中A 将通过对角化来确定,表示K混合的大小. 在图1中我们仅列出一 个能级 16 的结果,可以看 出,当7等于零时,即核保 持为轴对称状态,K是一个 I^-I 好量子数,为 12.但当7不 (1og) 为零时,即为非轴对称形变 态,该能级将包含其它K成 分,成为一个 K混合的态. 这是一种形状共存现象,即 这些非轴对称能级可以被认 为是嵌入在轴对称能谱中. 为 揭示引入这些 K (indegree) 混合态在加速同质异能态退 围l非轴对称柱激发l6各K9s-iA随T角度的变化.其中. 激中的作用,以下,我们引 在T一0时,睬K一12分量为l外,其翕K分量皆为零,而当 入一个模型化的能级结构来 T≠o时,l6将包含各种K分量 模拟”H严。的情形 (见图2): 考虑由Il=16一,K=16的长寿命同质异能态退激到K=8带的某个能级上,这两个能级 e 口●mm}相 m■d●t● KIBb‘-nd

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