关键词；非轴对称核｝同质异能态遗淑-自然科学版-青岛大学.pdf

维普资讯 9D一2 增刊 青岛大学学报 Supp[ement 1997年 6月 JOURNALOFQINGDAO UNIVERSITY 】un．1997 非轴对称核激发与同质异能态的退激 意要 (1，l夸l， 7／』2互 关键词；非轴对称核}同质异能态遗淑 如何加速同质异能态的退激一直是一个广为关注的问题．例如．对于半衰期为31年， 能量为2．45MeV，K=16的同质异能素”HfⅢ“，可以通过此过程释放出储存在同质异 能素中的可观能量，而且，在实现核7激光(gamma—raylasers)的研究中，越来越多的物 理工作者把目光投向同质异能素的辐照激发方案上 ：．其主要物理思想是两步泵浦方案： 首先，通过辐照的方法，把同质异能素激发到一个K混合的态上，然后，快速 自发跃迁到 一 些较低的能级上．我们在这里讨论的是K禁戒同质异能态，这类同质异能态之所以有 较长的寿命是因为它与低激发能级间K量子数相差很大，由于K禁戒规则，其直接跃迁 将严重受阻．面在此两步方案中，引入K混合态作为两个能级的中介，可以有效地增强跃 迁．对于此方案．一个关键的问题是如何找出这类K混台态，本文提出，对于核的非轴对 称形变激发，K不是一个好量子数，可以作为这类K混合的中间态． 对于非轴对称四投形变核．其特征是Bohr—Mottelson模型中的几何参量7不为零． 以下，我们采用DavydovFilippov的思路 ，将p．作为确定的参数而不再是动力学变 量，来研究核的非轴对称激发谱．其哈密顿量可写为； 8B#,Lz1i 1 1 H 一 一 [—sin2一{T 奎sin0}一 - (+争) +。— + l sin-f。2Isin(一号)sn(+詈 上式中前两项，K(I的本征值)仍然保持为一个好量子数，但当 ≠0时，最后一项与I不 再对易．将导致不同K分量间的混台．我们可以用相当轴对称转子本征态为基矢的表象 ：蓍售蒸嚣挛；鼎复大 士宽 维普资讯 非轴对称核激发与同质异能态的退激 21 来求解HDF的本征值及本征态： lIM一∑AlIMK (2) x 】 其中A 将通过对角化来确定，表示K混合的大小． 在图1中我们仅列出一 个能级 16 的结果，可以看 出，当7等于零时，即核保 持为轴对称状态，K是一个 I^-I 好量子数，为 12．但当7不 (1og) 为零时，即为非轴对称形变 态，该能级将包含其它K成 分，成为一个 K混合的态． 这是一种形状共存现象，即 这些非轴对称能级可以被认 为是嵌入在轴对称能谱中． 为 揭示引入这些 K (indegree) 混合态在加速同质异能态退 围l非轴对称柱激发l6各K9s-iA随T角度的变化．其中． 激中的作用，以下，我们引 在T一0时，睬K一12分量为l外，其翕K分量皆为零，而当 入一个模型化的能级结构来 T≠o时，l6将包含各种K分量 模拟”H严。的情形 (见图2)： 考虑由Il=16一，K=16的长寿命同质异能态退激到K=8带的某个能级上，这两个能级 e 口●mm}相 m■d●t● KIBb‘-nd