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关键词;非轴对称核}同质异能态遗淑-自然科学版-青岛大学
维普资讯
9D一2
增刊 青岛大学学报 Supp[ement
1997年 6月 JOURNALOFQINGDAO UNIVERSITY 】un.1997
非轴对称核激发与同质异能态的退激
意要 (1,l夸l,
7/』2互
关键词;非轴对称核}同质异能态遗淑
如何加速同质异能态的退激一直是一个广为关注的问题.例如.对于半衰期为31年,
能量为2.45MeV,K=16的同质异能素”HfⅢ“,可以通过此过程释放出储存在同质异
能素中的可观能量,而且,在实现核7激光(gamma—raylasers)的研究中,越来越多的物
理工作者把目光投向同质异能素的辐照激发方案上 :.其主要物理思想是两步泵浦方案:
首先,通过辐照的方法,把同质异能素激发到一个K混合的态上,然后,快速 自发跃迁到
一 些较低的能级上.我们在这里讨论的是K禁戒同质异能态,这类同质异能态之所以有
较长的寿命是因为它与低激发能级间K量子数相差很大,由于K禁戒规则,其直接跃迁
将严重受阻.面在此两步方案中,引入K混合态作为两个能级的中介,可以有效地增强跃
迁.对于此方案.一个关键的问题是如何找出这类K混台态,本文提出,对于核的非轴对
称形变激发,K不是一个好量子数,可以作为这类K混合的中间态.
对于非轴对称四投形变核.其特征是Bohr—Mottelson模型中的几何参量7不为零.
以下,我们采用DavydovFilippov的思路 ,将p.作为确定的参数而不再是动力学变
量,来研究核的非轴对称激发谱.其哈密顿量可写为;
8B#,Lz1i 1 1
H 一 一 [—sin2一{T
奎sin0}一 - (+争)
+。— + l
sin-f。2Isin(一号)sn(+詈
上式中前两项,K(I的本征值)仍然保持为一个好量子数,但当 ≠0时,最后一项与I不
再对易.将导致不同K分量间的混台.我们可以用相当轴对称转子本征态为基矢的表象
:蓍售蒸嚣挛;鼎复大 士宽
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非轴对称核激发与同质异能态的退激 21
来求解HDF的本征值及本征态:
lIM一∑AlIMK (2)
x 】
其中A 将通过对角化来确定,表示K混合的大小.
在图1中我们仅列出一
个能级 16 的结果,可以看
出,当7等于零时,即核保
持为轴对称状态,K是一个 I^-I
好量子数,为 12.但当7不 (1og)
为零时,即为非轴对称形变
态,该能级将包含其它K成
分,成为一个 K混合的态.
这是一种形状共存现象,即
这些非轴对称能级可以被认
为是嵌入在轴对称能谱中.
为 揭示引入这些 K (indegree)
混合态在加速同质异能态退 围l非轴对称柱激发l6各K9s-iA随T角度的变化.其中.
激中的作用,以下,我们引 在T一0时,睬K一12分量为l外,其翕K分量皆为零,而当
入一个模型化的能级结构来 T≠o时,l6将包含各种K分量
模拟”H严。的情形 (见图2):
考虑由Il=16一,K=16的长寿命同质异能态退激到K=8带的某个能级上,这两个能级
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