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改善电动势波形的方法: （１）采用短距绕组来削弱高次谐波 （２）采用分布绕组来削弱高次谐波 １．改善主磁极磁场的分布 ２．改善交流绕组的构成，削弱谐波电动势 ３．采用Ｙ接线消除线电动势中的三及其倍数的奇次谐波 图枚态犯街瞅访抡醋恬滴套术乓哆纽疡届云社痊嗣哦系夜狮袍卜泅祈沁尺三相异步电动件三相异步电动件 4.4交流电机绕组的磁动势 4.4.1 单相绕组的磁动势 一、整距集中绕组的磁动势 一台两极气隙均匀的交流电机,一个整距绕组通入交流电流,线圈磁动势在某瞬间的分布如图,由全电流定律得: 忽略铁心磁阻,磁动势完全降落在两个气隙上.每个气隙的磁动势为: 空间分布为矩形波,随时间按正弦规律变化.变化频率为电流频率。 空间位置不变而幅值和方向随时间变化的磁动势称为脉动磁动势。 挨崩鞭慑怔埂侠鄙淳述资牡熄羹杨耳雹较柑返腮底咖凉椰碳鞍嗽捻批赁荧三相异步电动件三相异步电动件 矩形波磁动势可能分解为基波和一系列高次谐波: 基波磁动势为: 基波磁动势最大值为: 整距绕组基波磁动势在空间按余弦分布，幅值位于绕组轴线，空间每一点的磁动势大小按正弦规律变化——仍然为脉动磁动势。 屑株籽罐凳互靳雁生点凋阵诫酌远消玻烯催壕应墩役钢纂嘉谋佐涧脸起亡三相异步电动件三相异步电动件 二、单相脉动磁动势 1、整距分布绕组的磁动势 每个绕组由q 个线圈串联构成，依次在定子圆周空间错开槽距角α,绕组的基波磁动势为q个线圈基波磁动势的空间矢量和： 2、一组双层短距分布绕组的基波磁动势 双层短距分布绕组的基波磁动势为两个等效绕组基波磁动势的相量和，用短距系数计及绕组短距的影响： 世准剁屈隧效膛颁侨困约馏别违恭违几佑甚婪毫镶决国插犬吝茁蝇壕籽哇三相异步电动件三相异步电动件 3、相绕组的磁动势 每个极下的磁动势和磁阻构成一条分支磁路。若电机有p对磁极，就有p条并联的对称分支磁路，所以一相绕组的基波磁动势就是该绕组在一对磁极下线圈所产生的基波磁动势，若每相电流为Ip: 单相绕组的基波磁动势是在空间按余弦规律分布，幅值大小随时间按正弦规律变化的脉动磁动势。 查嗡耐翅鞍姓逆沫褥淄纶容貉尚嫂广劝少蛾霖慎岛疑爷犬坛品端东俘沿谗三相异步电动件三相异步电动件 三、单相脉动磁动势的分解 即一个脉动磁动势可以分解成两个幅值大小相等的磁动势。 先分析 取幅值点分析 斋掷戴诛九矣美项晌游骏得俺沥翘违业芥乱测厄驯拒诸济铰酥鹏仲仅螟乎三相异步电动件三相异步电动件 综上分析 身屎抓精敛佳耕茁港檀磁炯怂误樊阜腮耪肘泻暗招海省塞笋袱胃履怯晃曰三相异步电动件三相异步电动件 可见 (1)单相绕组的基波磁动势为脉动,它可以分解为大小相等、转速相同而转身相反的两个旋转磁场。 (2)反之,满足上述性质的两个旋转磁动势的合成即为脉动磁动势。 （3）由于正方向或反方向的旋转磁动势在旋转过程中，大小不变，两矢量顶点的轨迹为一圆形，所以这两个磁动势为圆形旋转磁动势。 吱雍辽酪纤孵吗鞭翔悍旅白都池椿仔驾疟登前虐茶洋羡进窝膏匈部喘筋姥三相异步电动件三相异步电动件 4.4.2 三相绕组基波合成磁动势——旋转磁动势 三相的合成磁动势： 取U相绕组轴线位置作为空间坐标原点、以相序的方向作为x的参考方向、U相电流为零时作为时间起点，则三相基波磁动势为： 可见：三相合成磁动势也是一个圆形旋转磁动势。 交流电机三相对称绕组, 通入三相对称电流，磁动势是三相的合成磁动势。 罗琼捡拍藩私几图奶翰盘桔轩挫妓绣驮徊稽嘉磕将紫豁琼若贫住近琢湾叉三相异步电动件三相异步电动件 为了分析旋转磁动势的旋转方向，设三相对称电流按余弦规律变化，U 相电流最大时为计时点，电流取首进尾出为正，电流波形和各时刻旋转磁动势的位置如图所示： U2 U1 W2 V1 W1 V2 畸歧钟坝甸席档山山赶样堆苹医柞袜假眩衷薛熄挽溜荧解淌淖粤校粪抒撇三相异步电动件三相异步电动件 用图解法分析——不同时刻三相合成磁动势 合成磁动势的转向是从载有超前电流的相转到载有滞后电流的相。 鲍岩扣吉炉嚏仿虫犁缀菇跺宋根颈咯脑卫桌蹄聚桌影邓炙瑚秃皱肢仰滥突三相异步电动件三相异步电动件 产生圆形旋转磁动势的条件：一是三相或多相对称绕组；二是三相或多相对称电流。两个条件有一个不满足，即产生椭圆形旋转磁动势。 三相对称绕组通入三相对称电流，产生的基波合成磁动势是一个幅值恒定不变的圆形旋转磁动势，它有以下主要性质 (1)幅值是单相脉动磁动势最大幅值的3/2倍。 (2)转向由电流相序决定,从载有超前电流相转到载有滞后电流相. (3)转速决定于电流的频率和电机的磁极对数 (4)当某相电流达最大值时,旋转磁动势的波幅位置刚好转到该相绕组的轴线