固体理论义周期性结构.docVIP

周期性结构 正格矢与倒格矢 晶体的第一重要特征是原子（离子、分子）的周期性排列 ------可用周期性点阵表示 点阵中任一格点的位置由正格矢决定： l1, l2, l3是整数，a1, a2, a3a1, a2, a3组成的平行六面体被称为初基元胞。 2．每个元胞中平均只包含一个格点。 3．元胞和基矢的选择并非唯一。 元胞的体积： 魏格纳-赛茨元胞（W-S元胞） 它是由一个格点与最近邻格点（有时也包括次近邻格点）的连线中垂面所围成的多面体，其中只包含一个结点。 它能更明显地反映点阵的对称性。 它具有所属点阵点群的全部对称性（旋转、反射、反演操作）。 倒格矢 由于元激发的状态都是由波矢来描述的----引入波矢空间及响应的点阵，即倒点阵。 倒点阵的基矢是由晶格点阵的基矢定义的： 可求出： 在倒点阵中任一格点的位置矢： （ni为整数） 称为倒格矢。 元胞的体积： 布里渊区： 相应的W-S元胞作为倒点阵的元胞：在此多面体边界上的任意一点可由另一点加上一个倒格矢的平移达到。 当它的中心为原点时，W-S元胞所包含的区域称为第一布里渊区，用BZ表示，又称简约区 倒点阵与正点阵的关系 m为整数 BZ具有晶格点阵点群的全部对称性。 平移对称性 点阵是格点在空间中的无限周期重复排列； 点阵具有平移对称性，表现为将整体作任意正格矢的平移后，它将恢复原状； 即从空间任意一点出发，作任意正格矢的位移，必达到等效的点上； 波恩-卡门边界条件 严格讲，只有无限理想晶体才具有平移对称性； 实际晶体的尺寸比元胞大得多，表面效应并不重要； 边长为Na1,Na2,Na3的有限晶体沿a1,a2,a3三个方向首尾相接形成循环边界条件。 波恩-卡门循环边界条件在数学上表现为： ----平移算符 平移群的特性见P.4 任意两次相继的平移仍为一平移；相继两次平移的效果与它们作用的先后次序无关。 满足乘法结合律 存在逆元素。 存在恒等操作 3. 布洛赫定理 对于N（N=N1N2N3） 因此，平移群有N个不可约表示 说明平移群的N个不可约表示都是一维的 j=1,2,3 D是表示一维矩阵，实际上是一个数。 其中nj =0, (1, (2, … 有此可得： 在倒逆空间中定义一个波矢 布洛赫定理： D定义的k可作为平移群不可约表示的标记。 以上方程可理解为平移算符的本征方程，exp(iK.R)是它的k个本征值。 布洛赫函数 推导见P.6 其中是正点阵的周期函数。 布洛赫函数是有晶体的平移对称性导出的，凡属周期性结构中的波函数都应具有布洛赫函数的形式。 K的非唯一性问题 那么 第一布里渊区：任意两个波矢之差小于一个最短的倒格矢的区域。 限于第一布里渊区（BZ）的波矢叫简约波矢，简约区体积为(*，其中有N个不同的波矢，它们可以唯一地标记平移群的N个不可约表示。 (i=1, 2, 3) (K=0的对称多面体，W-S元胞) 详细见P.6 固体物理学的几个关系 平移群不可约表示的正交关系 平移群特征标的正交关系 求和与积分关系 相邻k值的间距 (i=1, 2, 3) 每一许可k值所占的体积为 K空间单位体积内有个不同波矢 求和变积分： 由于晶格结构的周期性，其哈密顿量H与平移算符对易，两者具有共同的本征函数（见P.8） 同一n而不同k的所有能级包括在界内，组成一个能带。 不同的n代表不同的能带。 ---- 能带存在的结论来自布洛赫函数的振幅是正点阵的周期函数这一普遍性特征。 布里渊区和晶体的对称性 空间群包含平移、旋转、反射、滑移反映、螺旋轴等对称操作 空间群算符操作 (代表旋转、反映等点群对称操作，t代表平移。 ---平移群 ---点群 ----螺旋轴或滑移反映面 算符相乘： 逆： 晶体空间群的定义：包括平移群作为不变子群的元素集合 不变子群条件要求仍为正格矢，即点阵经旋转等点群操作后应与自身重合，这就限制了晶体中只可能出现2、3、4、6次旋转轴，使晶体空间群成为有限群。 布里渊区（BZ）中En(k)的对称性 设晶体属于空间群，则晶体的汉密顿H应与对易，即H对于空间群的一切操作是不变的，有对称性： 可以证明： 可求出 (只是属于该晶体空间群的点群操作。 在每一能带中如果把能量En(k)看作布里渊区中“位置”的函数，它便具有点阵点群的全部对称性，此即简单空间群中En(k)的对称性。 例如：二维正点阵BZ为正方形，保持BZ不变的点群操作有8个，4mm标记。 对于BZ中矢量k1施于上述点群操作后，它变为k2, k3, k4, k5, k6, k7, k8.这8个点在同一能带中有相同的能量