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《金属矿电法勘探》读书笔记电阻率法是据岩石和矿石导电性的差别，研究地下岩、矿石电阻率变化，进行找矿勘探的一组方法。它是用直流电源通过导线经供电电极（A、B）向地下供电建立电场，经测量电极（M、N）将该电场引起的电位差引入仪器进行测量。其常用的有电剖面法和电测深法。而用电阻率法解决地质问题，在于从电场的空间分布去推断地下地电性质与地电体的分布，这就要求我们掌握稳定电流场的相关理论。导电介质中的稳定电流场遵守欧姆定律及克希霍夫定律等基本定律。这些定律又可分为积分形式和微分形式。电法勘探中，由于电流呈不规则三度分布，故必须应用这些定律的微分形式。①欧姆定律，微分形式是：在导电介质中任意一点的电流密度向量j,其方向与该点的电场强度向量E一致，其大小与电场强度成正比，而与该点的电阻率p成反比。即：j=由于它对任意一点都成立，因此它适合于任何形状的不均匀导电电介质和电流密度不均匀分布的条件。②克希霍夫定律，对于稳定电流场，宏观地说，就导电介质中任意一个不含源的闭合面，流入它的电流密度通量一定等于流出它的电流密度通量，或说流过任一闭合面的电流密度通量等于零，即：=0 其中n为闭合面S的单位法向量（向外为正，向内为负。）其微分形式为：导电介质在稳定电流场中，任意一点的电流密度恒等于零，即：*j=0； ③稳定电流场是势场，既然是稳定电流场，电荷在空间的分布就应该始终是稳定的，也就是不随时间而改变，因此，它应该和静电场一样是一个势场，即：E=-;④稳定电流场电势的微分方程式，从上述稳定电流场的三个基本定律，可以归纳为一个简单规律，即：=0 即为拉普拉斯方程式，由此可得结论：均匀导电介质在稳定电流中，介质中各点的电荷密度等于零；否则，式中右端不为零，而等于电荷密度的4π倍。⑤均匀、各向同性无限介质中点源电场分布，在电阻率为的均匀且各向同性的无限介质中，有一电流源A，电流强度为I。求距离A点为ｒ处的电位公式，＝., 这就是均匀各向同性无限介质中，点电源电场的电位分布公式。与半无限介质相比，正好相差一倍，这是因为在半无限介质中，电流向外辐射所构成的立方体角与全空间的情况相差一倍。视电阻率用来反映岩石和矿石导电性变化的参数。用符号表示。在地下存在多种岩石的情况下用电阻率法测得的电阻率，不是某一种岩石的真电阻率。它除受各种岩石电阻率的综合影响外，还与岩、矿石的分布状态(包括—些构造因素)、电极排列等具体情况有关，所以称它为视电阻率。 决定视电阻率大小的因素有:①各岩层地质体的真电阻率；②地下不同电性体实际分布状况（各电性体的厚度、大小和形状、埋藏的深浅）；③供电电极和测量电极的相互位置以及与不均匀电性层的相对位置。视电阻率基本计算公式：, K=（为排列系数；为测电流；为电位差。）其物理意义：视电阻率虽然不是岩石的真电阻率，但却是地下电性不均匀和地形的一种综合反映。因而，可以利用它的变化规律去发现和了解地下的不均匀性，以达到找矿和解决其他地质问题的目的。以下是我对电阻率剖面法与电测深法的了解总结，以及体积效应。电阻率剖面法是指A、M、N、B电极距保持不变，同时沿—定剖面方向逐点观测视电阻率()，由于电极间距不变，其探测深度大致一定，因此电阻率剖面法沿测线所得的ρs曲线，是测线下面一定深度内地电断面的综合反映。它主要用来探测陡立产状的地质体或构造(如陡立产状的金属矿体、岩层界限、断裂带等)由于电极的排列方式不同，派生出了各种不同的电剖面法。①对称四极排列（AMNB），AMNB排列在一条直线上，保持AM=NB，以测量电极MN的中点作为记录点，在计算K值时，由于AM=NB，AN＝ＢＭ，故化简为：　或者　，式中L＝AO。这种装置的特点是AM=NB，记录点取在MN的中点。当取AM=MN=NB=a时，这种对称等距排列称为温纳装置，其K值为；②三极排列（AMN），把对称四极中的一个供电电极放到离测线很远的地方，即成了三极排列。放到很远地方的电极通常称作“无穷远极”，用“C极”或“极”来表示。实际上它不是无穷远，为了完成供电和测量，一定要四个电极，而“极”是对观测实际影响而言，只要远到它对观测点电位很小，以致能够忽略就可以了。三极排列的记录点取MN的中点。装置系数K将式中便得到了三极排列的K值公式：＝２这种装置的特点是供电电极B和测量电极N均置于“无穷远”处接地。无穷远是相对概念，若B极在M点产生的电位或A极在N点所产生的电位相对于A极在M点所产生的电位可以忽略不计时，便可以认为B极或N极位于“无穷远”。因此，二极装置实际上时一种测量电位的装置。；③联合剖面法（AMN，ＭＮB），单独的三极排列很少使用，而把AMN和MNB两个三极排列组合起来，每个记录点分别用AMN和MNB排列各观测一次，所得的视电阻率常用及表示。因此，在一条测线上可以得到两条视电阻