1.3.1 伽利略变换.pptVIP

1.3 时空观 1.3 时空观 1.3 时空观 1.3 时空观 1.3 时空观 1.3 时空观 1.3 时空观 1.3 时空观 * 1.3 时空观 运动的相对性 绝对时空观 绝对时空观的困难 相对论的时空观 物理定律的对称性 * (a) 车作匀速运动时车上的人观察到石子作直线运动 1.3.1 Relativity of motion * *物体运动的轨迹依赖于观察者所处的参考系* (b) 车作匀速直线运动时，地面上的人观察到石子作抛物线运动 * 两个相对平动参照系 对质点位置（矢量）描述的相对性! 1.3.1 .1 Relativity of Motion y y o P o x x [S] [S ] (x, y, z ) (x, y, z ) y S 相对 S平动，速度为 Relative position * S 参考系时间 如果 则： v’——相对速度 u——牵连速度 v——绝对速度 Relative velocity * Relative acceleration * 1.3.1.2绝对时空观（伽利略变换Galilean transformations） 相对运动沿 S 的 x 轴 设 o ‘ 和 o 重合时开始计时 t = t ’ = 0， u=常数 y y’ x x x’ x z z y o o y ut z P * 写成分量形式： 伽利略(Galilean) 时空坐标变换。 END 设 o 和 o 重合时开始计时 t = t = 0 * Galilean velocity transformations Galilean acceleration transformations——不变量 伽利略变换的时空观： 同时性是绝对的； 时间间隔是绝对的； 杆的长度是绝对的。 当两参考系相对运动满足： 在牛顿力学中，相互作用力与参考系无关 质量在不同参照系中测量是相同的 若 S 中 成立， 必有S′中 。 S′一定也是惯性系 设两参考系中的物理量分别为： 力学相对性原理、物理定律的对称性 All inertial frame is the equivalence. Relativity principle in Newtonian mechanics All laws of mechanics look the same in all inertial frames. 又可表述为：不可能通过惯性系内部进行任何形式的力 学实验来确定该惯性系相对于其它惯性系 的速度。 Observers in different inertial frames can not by experiment tell which of them is moving and which is at rest. Special relativity General principle of relativity. * * 注意：在测量具有绝对意义的假设下，r’在S’和S中的测量结果相同！ * * * * * 1.3 时空观 1.3 时空观 1.3 时空观 1.3 时空观 1.3 时空观 1.3 时空观 1.3 时空观 1.3 时空观 * * 注意：在测量具有绝对意义的假设下，r’在S’和S中的测量结果相同！ * * * * *