地震勘探的理论基础汇编.ppt

如图画出了O点激发，RS界面上的反射波时距曲线。 画出了O点激发，R点产生的绕射时距曲线。 通过分析，得到绕射波时距曲线特点。 1、是一条双曲线，R点产生的绕射波时距曲线与在R点激发。到此，深度为h/2水平界面的反射波时距曲线，在形状上是一样的。（R为虚） 2、绕射波时距曲线极小点坐标 （L, ）,曲线的极小点在绕射点的正上方。 注意：激发点稳动，曲线极大点在测线上位置不变，绕射点正上方。但整条绕射波曲线沿t轴平稳，曲线形状保持不变。 3、两曲线在x=2L外相切。绕射波时距曲线与同界面反射波时距曲线在x=2l上相切。 M点:Rm为反射波的最后一条射线。 同时RM又是在M点的一条绕射波射线。 可见，在M点，界面RS上的反射波，和R点的绕射波是同时到达的。 证明：两曲线在M点（x=2L处）斜率相等 ∴在M点处两曲线斜率相等 在M点相切。 在测线上除M点以外的其它各点， O放炮，A点接收的反射波 绕射波， O→R→A= +RA 整条绕射波时距曲线在反射波时距曲线的上方。 以上指出的绕射波时距特点，绕射波时距曲线与反射波时距曲线关系，对于我们在一张共炮点地震记录上识别绕射波是很有用的。 一般情况下，则线不一定与断棱垂直，这时绕射波特征曲线特点同。 测线方向与数据棱走向之间的夹角有关。 图：h=2000,v=2400,下，不同 角（测线与垂直断棱之间的夹角），所对应的绕射波时距曲线。 越小，时距曲线弯曲程度越大。即：测线与断棱正交。（ =0）绕射时距曲线最陡 温暖线与断棱平行（ = ），绕射波时距曲线最缓。 三、水平迭加剖面上折射波的特点 讨论折射波等异常波的目的是要了解它们的特点，以便对它们进行压制，识别或利用。因此，讨论折射波在在水平迭加剖面上的特点最有实际意义。 进行水平迭加时，不管是反射波还是折射波，都按平界面反射波动校可量公式进行校正，然后再进行共中心点迭加。 思路： 定量分析： 折射波按平其齐界面一次波动校正后剩余时差。 动校正后折射波时距曲线是一条抛物线，极小点在x=2L处， 极小点位置会随激发点的位置（L的大小）的变化而变化。 但在时间剖面上，是把炮检距为x的道 的波形画在x/2,处，∴在时间剖面上，动较正后与绕射波时距曲线的极小点又正好移回到绕射点上，并不管炮点的位置如何变化，极小点位置都保持不变。 动校正后，绕射波的极小点位置，极小点时间，以及曲线上的各点相对于极小点时间的剩余时差等，在时间剖面上的与激发点的位置无关。 结论： 即：不同位置激发所得以的动校正后的绕射波的时距曲线在时间剖面上是重合的。 ∴在水平迭加的剖面上，反射波得到加强。 即：在水平迭加剖面上，绕射波显示得更加清楚。 水平迭加剖面上绕射波同相轴极小点位置，反映断棱位置，利用此特点，研究断层，确定断点位置。 又： 四、物理地震学的基本思路 在本节前面的讨论中，只涉及绕射波的时距曲线问题——绕射波的动力学特点。 至于绕射波动力学问题没有进行讨论。R点产生的绕射波，在测线上观测时，各点所接收到的R绕射波在能量上是否一样？ 人们通过对大量生产工作，试验工作的总结及理论研究，推出一套物理地震学理论。 首先介绍一下物理地震学的基本概念，并从物理地震学观点出发进一步说明绕射波的性质。 长期以来，我们主要从几何地震学的观点来解释地震波，认为地震波沿“射线”路径在介质中传播，入射到分界面时，按 发生反射，并认为：地面上某点接收到的反射波是来自地下界面上的某点。 构造简单地区：用几何地震学的观点计算地震记录是行之有效的。 小断块发育构造复杂地区：用几何地震学的观点计算，许多现象不好解释，有局限性。 物理地震学观点： 对反射波形成解释，地震波是一个波动，不能简单地把它看成是沿射线传播，地震波从震源出发，以球面波的方式向下传播到达反射界面S，S可以看成由许多小面积元组成的（ 大小接近地震波的波长70~100米）。 每个小面积元都可以看成是一个绕射体，（由惠更斯原理）每个小面积元都可以看成是一个小点震源，并发出一系列的球面子波向四面八方传播。对于地面上的某个接收点P来说，它所收到的反射波就是来自S面上的每个小面积元产生绕射波，在P点迭加的结果。因此，P点收到的能量并不只是来自地下反射界的某一点，而是界面上的所有点。 总之，物理地震学的基本观点认为绕射是最基本的，反射波是反射界面上所有小面积产生的绕射的总和。物理地震学的概念与几何地震学的概念并不矛盾。 二者的适用范围主要取决于所勘探的断块大小与地震波波长的大小两者的关系。 当断块的大小比地震波波长大得多时，几何地震学行之有效。 几何地震学只研究运动学问题，不能保留波的动力学特