大学物理学期小结.ppt

两条光线的光程差 有半波损失时 五. 等倾干涉 (1) 等倾干涉条纹为一系列同心圆环;内疏外密;内圆纹的级次比外圆纹的级次高。使用面光源条纹更清楚明亮。 条纹特点 (2) 膜厚变化时,条纹发生移动。当薄膜厚度增大时，圆纹从中心冒出，并向外扩张，条纹变密。 六. 迈克耳逊干涉仪 d 干涉相长 干涉相消 光程差 (无半波损) 1. 若M?1、M2平行， 条纹特点 等倾条纹。 2. 若M1、M‘2有小夹角， 且光平行入射, 此时为等厚条纹。 3. 若M1平移? d 时，干涉条纹移过 N 条，则有 应用： 测波长，测长度，测折射率。 七. 惠更斯—菲涅耳原理 同一波前上的各点发出的都是相干次波。 设初相为零,面积为s 的波面 Q ，其在P点引起的振动为 各次波在空间某点的相干叠加，就决定了该点波的强度。 1. 原理内容 2. 原理数学表达 取决于波面上ds处的波强度, 为倾斜因子。 ? ? P 处波的强度 (远场衍射) 2. 夫琅禾费衍射 (近场衍射) 1. 菲涅耳衍射 光的衍射分类： 八. 单缝的夫琅禾费衍射 · * 1. 衍射暗纹、明纹条件 —— 中央明纹 ? 菲涅耳半波带法 半波带 半波带 λ|2 λ|2 暗纹条件（露出偶数个半波带） ? 明纹条件（露出奇数个半波带） ? 2. 单缝衍射明纹角宽度和线宽度 中央明纹 角宽度 线宽度 第k 级明纹 角宽度 九.圆孔的夫琅禾费衍射与透镜的分辨本领 孔径为D 衍射屏 中央亮斑 (爱里斑) 相对光强曲线 经圆孔衍射后,一个点光源对应一个爱里斑 爱里斑的半角宽度为 1. 圆孔的夫琅禾费衍射 2. 透镜的分辨本领 瑞利判据:对于两个等光强的非相干物点,如果一个像斑中心恰好落在另一像斑的边缘(第一暗纹处),则此两像被认为是刚好能分辨。此时两像斑中心角距离为最小分辨角 九. 衍射光栅及光栅光谱 1. 单缝衍射和缝间干涉的共同结果 缝间干涉主极大就是光栅衍射主极大，其位置满足 — 光栅方程 2. 光栅方程 N 越大，主极大角宽度越小，条纹越细。 第 k 级主极大角宽度 3. 暗纹条件 光栅衍射中，两主极大条纹之间分布着一些暗纹，这是缝间干涉相消而成。两条暗纹之间存在次级大。 4. 缺级条件 缺级级次 十. 光的偏振 1. 偏振光的分类 线偏振光（平面偏振光）、自然光、部分偏振光 2. 偏振片的起偏和检偏 自然光I0 线偏振光I 偏振化方向 线偏振光I 起偏器 检偏器 (马吕斯定律) 3. 反射和折射产生的偏振 自然光的反射光和折射光通常是部分偏振光。相对于入射面，反射光的垂直分量较强，折射光的平行分量较强。 ib — 布儒斯特角或起偏角 布儒斯特定律 当ib+γ=90o 时，反射光为线偏振光，但折 射光是部分偏振光。 第11章 热力学基础 一. 平衡态与准静态过程 热力学系统 ? ? 系统的分类 开放系统 系统与外界之间，既有物质交换，又有能量交换。 封闭系统 孤立系统 系统与外界之间，没有物质交换，只有能量交换。 系统与外界之间，既无物质交换，又无能量交换。 在没有外界影响的情况下，系统各部分的宏观性质在长时间内不发生变化的状态。 平衡（状）态 ? 系统从某状态开始经历一系列的中间状态到达另一状态的过程。 热力学过程 ? 准静态过程 在热力学过程进行的每一时刻，系统都无限地接近平衡态。 ? (准静态过程在状态图上可用一条曲线表示) 二.理想气体 体积 压强 温度 状态参量 ? 状态方程 ? （克拉珀龙方程） 三. 热力学第一定律 1. 概念 功 热量 内能 （注意正负） 2. 热力学第一定律 系统从外界吸收的热量，一部分使其内能增加，另一部分则用以对外界作功。( 热力学第一定律) 对于无限小的状态变化过程，热力学第一定律表示为 四.准静态过程中功和热量的计算 1. 功 定体摩尔热容CV 定压摩尔热容Cp 2. 热量计算 3. 理想气体的内能 理想气体的内能仅是其温度的函数。 迈耶公式 比热容比 五. 热力学第一定律对理想气体典型准静态过程的应用 1. 定体（等容）过程 2. 定压（等压）过程 4. 准静态绝热过程 3. 等温过程 六. 循环过程 如果循环是准静态过程，在P–V 图上就构成一闭合曲线。 如果物质系统的状态经历一系列的变化后，又回到了原状态，就称系统经历了一个循环过程。 1. 循环 2. 正循环、逆循环 正循环(循环沿顺时针方向进行) 逆循环(循环沿逆时针方向进行) 正循环也称为热机循环 逆循环也称为致冷循环 · · Ⅰ Ⅱ Q1 Q2 a b V p O · · 在热机循环（正循环）中，工质对外所作