空气动力学原理.pptVIP

当翼片与气流方向有夹角（该角称攻角）时，升力会增大，阻力也会增大，平衡这一利弊，一般说来攻角为8至15度较好。超过15度后翼片上方气流会发生分离，产生涡流，升力会迅速下降，阻力会急剧上升。第30页，共73页，星期日，2025年，2月5日第31页，共73页，星期日，2025年，2月5日第32页，共73页，星期日，2025年，2月5日总空气动力阻力升力第33页，共73页，星期日，2025年，2月5日升力系数阻力系数总的空气动力系数第34页，共73页，星期日，2025年，2月5日第35页，共73页，星期日，2025年，2月5日第36页，共73页，星期日，2025年，2月5日第37页，共73页，星期日，2025年，2月5日对于同一种翼型（截面形状），其升力系数和阻力系数的比值，被称为升阻比（k）：第38页，共73页，星期日，2025年，2月5日第39页，共73页，星期日，2025年，2月5日压力中心正常工作的翼片受到下方的气流压力与上方气流的吸力，这些力可用一个合力来表示，该力与弦线（翼片前缘与后缘的连线）的交点即为翼片的压力中心。对于普通薄翼型，在攻角在5至15度时，压力中心约在翼片前缘开始的1/4的位置。第40页，共73页，星期日，2025年，2月5日第41页，共73页，星期日，2025年，2月5日第42页，共73页，星期日，2025年，2月5日翼的俯仰力矩翼的俯仰力矩系数L-翼的弦长(苏绍禹)第43页，共73页，星期日，2025年，2月5日相对风速下图是一个风力机的叶片截面，当叶片运动时，叶片感受到的风速称为相对风速w→，它是叶片的线速度（矢量）u→与风进叶轮前的速度（矢量）v→的合成矢量w→=u→+v→第44页，共73页，星期日，2025年，2月5日第45页，共73页，星期日，2025年，2月5日第46页，共73页，星期日，2025年，2月5日第47页，共73页，星期日，2025年，2月5日第48页，共73页，星期日，2025年，2月5日第49页，共73页，星期日，2025年，2月5日第50页，共73页，星期日，2025年，2月5日第51页，共73页，星期日，2025年，2月5日第52页，共73页，星期日，2025年，2月5日空气动力学原理第1页，共73页，星期日，2025年，2月5日2）速度势在任何一个方向上的偏导数，等于速度在该方向上的投影根据数学上方向导数的概念，速度势在任意方向l上的方向导数为3）在势流场中，沿任意封闭曲线的速度环量为零。第2页，共73页，星期日，2025年，2月5日2.流函数1）流函数的等值线与流线重合3.平行流就是流体质点以相同的速度相互平行地作等速直线运动。存在速度势第3页，共73页，星期日，2025年，2月5日当φ＝常数时，x＝常数，所以等势线是x＝c的一族与y轴平行的直线。存在流函数第4页，共73页，星期日，2025年，2月5日平行流的等势线和流线图第5页，共73页，星期日，2025年，2月5日流体从平面上一点均匀地向四周流出，一直流向无穷远处，这样的流动称为平面点源。流体流出的点称为源点，单位时间内流出的体积流量称为源强，用qv表示。速度势函数第6页，共73页，星期日，2025年，2月5日4.偶极子一对等强度的点源和点汇距离为零时，称偶极子第7页，共73页，星期日，2025年，2月5日5.平行流绕圆柱体无环流流动第8页，共73页，星期日，2025年，2月5日第9页，共73页，星期日，2025年，2月5日第10页，共73页，星期日，2025年，2月5日阻力定义粘性阻力物体前后压力第11页，共73页，星期日，2025年，2月5日圆柱表面的压强分布第12页，共73页，星期日，2025年，2月5日第13页，共73页，星期日，2025年，2月5日第14页，共73页，星期日，2025年，2月5日2、翼型受力分析环流的存在导致了叶片的工作。F—翼叶上受的气动力，与翼弦AB垂直；FL—作用在风轮旋转平面上升力；FD—作用在垂直风轮旋转平面上阻力。第15页，共73页，星期日，2025年，2月5日第16页，共73页，星期日，2025年，2月5日第17页，共73页，星期日，2025年，2月5日第18页，共73页，星期日，2025年，2月5日第19页，共73页，星期