流体力学知识重点.pdfVIP

流体连续介质模里：可以认为流体内得每一点都被确定群流体质点所占据，其中并无间,于就是流体得任一物理参数（》都可以表示为空间出标

跟时间得连续函数C,而且就是连续可微函数，这就就是流体连续介顺假说，即流体连线介质模型.

流体得力学特性

流动性：流体没彳i固定得形状，其形状取决于限制它将固体边界，流体在受到很小得切应力时，就要发生连续得变形，直到切应力

消失为止.

2,可压缩性：流体不仅形状容易发生攵化,而且在压力作用下体积也会发生变化.

粘滞性：流体在受到外部剪切力作用发生连续变形，即流动得过程中，其内部相应要发生对变形得抵抗，并以内擘擦得形式表现出

来,运动一单停止,内摩擦即消失.

牛的剪切定律：湎体层之间单位面积得内摩擦力与流体变形速率（速度梯度）成正比）

无滑移条件：流体与固体3J面之间不存在相对滑动，即固体壁面上得流体速度与固体壁面速度相同，在静止得固体壁面上，流体速组为考.

理想流体：及粘度）得流体，或称为无整流体

衣面张力：对于与气体接触得液体表面，由r衣面两侧分子引力作用得不平的，会就是液体衣面处r张紧状态，即液体衣面承受布拉伸力，液体衣

面承受得这种代伸力称为表面张力，

表面张力系牧：液体表面单位长改而体找I.得拄仲力称为表面张力系数.通常用用暗字母。表示.单位（）

毛细现象：如果将区他很小得两只破璃管分别插入水与水银中，管内外得液位将有明显得高度差,这种现象称为毛细现般，毛细现象就是由液体对

冏体表面用润湿效应与液体表面张力所决定得一种现象.

毛细现象液面上升离度（）

牛顿流体：有•大类液体.他们在平行层状流动条件下，其切应力与速度梯度衣观山观性关系.这类流体被移为牛顿型流体.初称牛顿流

体，

描述流体运动得两种方法

1.拉格朗H法：通过研究流体场中单个成点科运动规律，进而研究流体得整体运动规律，这一种方法称为拉格朝H法

2,欧拉法：通过研究流体场中某•空间点得流体运动规律,进而研究流体得整体运动规律，这•种方法称为欧拉法

迹缓：流体质点解运动轨迹曲规称为刎

流城：流线就是任意时刻流场中存在得一条曲线,该曲线上流体筋点得速度方向与其所在W处曲线得切战方向一致，

流战有性质

除了速度为零或者无穷人存特殊点.外，经过空间一点只有一条流战，即流姓不能相交，因为每一时刻空间点只健被一个质点所占据，

只有一个速度方向.

2,流场中每一点都有激战通过，所有激战形成流统诺，

3,旅线将形状与位置K1时间用变化.但稳态流动时流纹得形状与位置不随时何而变化.

流线与边线得区别：流线与边线就是两个不同得藏念.流线就是同一时刻不同质力,构成得一条流体线,选线则就是同一成点在不同时刻经过得空间

点所构成得轨迹税,但就是柩态流动条件下,流税马进线就是史今得.

H角坐标系中得流战微分方程：（）

流竹得定义，在流场中做一条不与流线重合褥封闭曲线,则通过此曲线得所有流线将构成一个管状曲面.该管状曲面就称为流管。

流管得性加：根据流线不能相交得性质.直管灰面不可能行流体穿过.火次.与流线相类似.流管得形状•股就是的时间而变化得.单稳态流动时.

流皆得形状就是硝定得，工程实际中管道就是流管得特例，此时得流管表面即为管道内壁雨.

流体区别于刚体运动得特点：流体运动时，除了想刚体那样有平动与转动外,同时还有连族不断得变形,包括拉伸与剪切变的.而且的于变形连埃

不断.其变形也不能像囿体那样用变形仄御大小来度5L而必须用变形速率（单位时间得变形员）来度显.

修元流体践行战变形速率：冷位时间内线段L得相对伸长率，

微元流体跳得转动速率：流体微元观段在某•个平面内单位时间所转动知角度，即线段在该平面内转动得角速度,并约定在右手法则坐标系下，逆

时针转动得角速度为正.

跟元流体团得转动速率；徵元流体团在某•平面内用转动速率为该平面内两正交微元流体度各自转动用速度得平均值.

澈元流体团得剪切变形速率；微元流体团得躬切变也速率定义为平面内两正交澈元流体戏夹角对时间得变化率，

微元液体团用体枳影胀速率不可压缩犹体用在软性方程；微元流体归次体枳修联速率定义为单位对何金无施体⑷汨体枳膨胀率.

右加流动：若流场中QHO.则（）三个分量中只要有一个不为事,则称该流场中得流动为育族流动.又称为旋涡流动.

无旋流动：若流场中得盘处处为零，即流场中处