电子管高频功率放大器的新算法.PDFVIP

维普资讯 第25卷 第 3期 长 春 工 业 大 学 学 报 (自然科学版) Vo1．25 No ． 3 2004年 9月 !垒 angchunUniversityofTechonology(NaturalScienceEdition) 文章编号 ：1006—2939(2004)03—0033—03 电子管高频功率放大器的新算法 闰智义 ， 王立 臣， 陈戈珩 ， 宋 宇 (长春工业大学 计算机科学与工程学院，吉林 长春 130012) 摘 要：介绍 了卡茨曼给出的计算 电子管功放级的一种新算法 ，指 出卡氏法的局限性，提出有用 的改进意见， 建立了利用通用曲线进行计算的方法。按此方法可对欠压、临界 、弱过压状态的电子管功率放大器进行计算， 精度与图解法(十三点法)相近。新法物理意义明确，计算简便，适于现场使用。 关键词 ：电子管 ；放大器 ；算法 中图分类号 ：TN722．15 文献标识码 ：A 小于E。，这一假定通常是正确的。按准直线理 1 卡茨曼法介绍 论，栅极 电压 、阳极 电压 e。、栅偏压 E 、阳极供 电子管高频功率放大器的计算方法可分为图 电电压E。、栅极激励 电压 和阳极 回路电压 解法和折线法两种[1]，图解法精度较高 ，但计算工 之间存在下述关系： 作量大。折线法则 比较简便 ，而对于近代大功率 eg— EE+Ugcoso#t 电子管，在栅压 近于阳极 电压 段，i。会出现下 P。一 E。一 U。coso#t (I) 倾 ，静态特性呈扇形 ，如图 1(a)所示。对于此类 按照卡氏构想，认为 ￡一詈是分界点。当 ￡ 电子管构成的功放级，如用 旧折线法计算，算得的 阳极电流较实际值会高 出2O ，因而 ，目前工程 ≥詈时，动态特性是折线；当￡詈时，动态特性 上多用图解法计算 电子管高频功放级。 是 曲线，阳极 电流呈舌形；卡 氏认为，i。图形可用 ~a--／5I—ucus f ＼ ● 等腰梯形代替 ，如图 1(b)所示。i。可用下面一组 ＼ J／／ ＼／P=E一=P ，‘， 关系式给出： P：E ＼／、7 ) 、 A 。 一 i。一 i。， l l≤ (一A0) tl a 一 (一 + )， (一A0)≤ ／一．e a 一 ( + )， 一 (一 A0) 一 c D 一 D ／3 i。一 0， 7r≥l l≥ (2) A 式(2)给出i。，卡 氏给出了电流分解系数： (a) (b) 图 1 电子管静态特性 、动态特性及阳极 电流波形