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MIS结构的微分电容公式: 第三十一张，课件共六十四张，编辑于2022年5月 ① VG0 VS0 表面积累, CS很大, (C/Co)→1, MIS结构的电容呈现为Co 第三十二张，课件共六十四张，编辑于2022年5月 ② VG=0, VS=0 平带状态，归一化平带电容 第三十三张，课件共六十四张，编辑于2022年5月 第三十四张，课件共六十四张，编辑于2022年5月 ③ VG0, 0VS 2VB 表面耗尽 第三十五张，课件共六十四张，编辑于2022年5月 ④ VG VT, VS 2VB 表面强反型, CS很大, (C/Co)→1 阈值电压(开启电压)[半导体表面刚达到强反型时所加的栅压] 归一化电容 第三十六张，课件共六十四张，编辑于2022年5月 8.3.3理想MIS结构的高频C-V特性 ? 表面积累,表面耗尽,高低频特性一样 ? VG VT， VS 2VB, 表面强反型 高频时,反型层中电子的增减跟不上频率 的变化,空间电荷区电容呈现的是耗尽层电 容最小值 第三十七张，课件共六十四张，编辑于2022年5月 第三十八张，课件共六十四张，编辑于2022年5月 ? MIS结构的电容也呈现最小值 ——不再随偏压VG呈现显著变化 第三十九张，课件共六十四张，编辑于2022年5月 第四十张，课件共六十四张，编辑于2022年5月 深耗尽状态 当偏压VG的变化十分迅速, 且其正向幅度大于VT,则: 即使表面势VS2VB ,反型层也来不及建立, 耗尽层宽度随偏压幅度的增大而增大--深耗尽状态 第四十一张，课件共六十四张，编辑于2022年5月 当表面处于深耗尽--随VG增加, d增加(dM), MOS结构的电容不再呈现为最小值. 第四十二张，课件共六十四张，编辑于2022年5月 8.3.4 实际MIS结构的C-V特性 (1) 功函数差异的影响 平带电压 ——为了恢复半导体表面平带状态需要加的电压. 考虑功函数差异的影响: VFB= - Vms 第四十三张，课件共六十四张，编辑于2022年5月 第四十四张，课件共六十四张，编辑于2022年5月 第四十五张，课件共六十四张，编辑于2022年5月 第一张，课件共六十四张，编辑于2022年5月 本章内容： 表面态概念 表面电场效应 MIS结构电容-电压特性 硅-二氧化硅系统性质 第二张，课件共六十四张，编辑于2022年5月 8.1表面态 理想表面：表面层中原子排列的对称性与体内原子完全相同，且表面不附着任何原子或分子的半无限晶体表面。 在半导体表面，晶格不完整性使势场的周期性被破坏，在禁带中形成局部状态的能级分布（产生附加能级），这些状态称为表面态或达姆能级。 清洁表面的表面态所引起的表面能级，彼此 靠得很近，形成准连续的能带，分布在禁带内。 第三张，课件共六十四张，编辑于2022年5月 从化学键的角度，以硅晶体为例，因晶格在表面处突然终止，在表面最外层的每个硅原子将有一个未配对的电子，即有一个未饱和的键，这个键称为悬挂键，与之对应的电子能态就是表面态。 实际表面由于薄氧化层的存在，使硅表面的悬挂键大部分被二氧化硅层的氧原子所饱和，表面态密度大大降低。 此外表面处还存在由于晶体缺陷或吸附原子等原因引起的表面态；这种表面态的数值与表面经过的处理方法有关。 第四张，课件共六十四张，编辑于2022年5月 由表面态（表面能级）的性质和费米能级的位置，它们可能成为施主或受主能级，或者成为电子－空穴对的复合中心。 半导体表面态为施主态时，向导带提供电子后 变成正电荷，表面带正电；若表面态为受主态， 表面带负电。 表面附近可动电荷会重新分布，形成空间电荷 区和表面势，而使表面层中的能带发生变化。 第五张，课件共六十四张，编辑于2022年5月 8.2表面电场效应8.2.1空间电荷层及表面势 表面空间电荷区的形成： 外加电场作用于半导体表面 第六张，课件共六十四张，编辑于2022年5月 8.2表面电场效应8.2.1空间电荷层及表面势 电场 电势 电子势能 表面能带 第七张，课件共六十四张，编辑于2022年5月 8.2表面电场效应8.2.1空间电荷层及表面势 表面势：空间电荷层两端的电势差为表面势，以Vs表示之，规定表面电势比内部高时，Vs取正值；反之Vs取负值。 三种情况：多子堆积、多子耗尽和少子反型。 第八张，课件共六十四张，编辑于2022年5月 8.2.2表面空间电荷层的电场、电势和电容 规定x轴垂直于表面指向半导体内部，表面处为x轴原点。 采用一维近似处理方法。空间电荷层中电势满足泊松方程 第九张，课件共六十四张，编辑于2022年5月 其中 设半导体表面层仍可以使用经