固体物理第18讲三维周期场中电子运动的近自由电子近似.pptVIP

* * 第十八讲 三维周期场中电子运动的近自由电子近似 1. 模型和微扰计算 —— 电子受到粒子周期性势场的作用，势场的起伏较小, 在零级近似下，用势场的平均值代替离子产生的势场 周期性势场起伏量 —— 微扰来处理 电子的薛定谔方程 晶格周期性势场函数 势场的平均值 零级近似下电子的能量和波函数 零级哈密顿量 薛定谔方程 电子的波函数 能量本征值 金属 —— 个原胞构成，体积 —— 周期性边界条件 满足正交归一化条件 电子的波矢 电子的零级本征波函数 ? 微扰时电子的能量和波函数 —— 近自由电子近似模型 微扰的情形 微扰后电子的能量 电子的波函数 一级能量修正 电子的能量 二级能量修正 一级修正 电子的波函数 矩阵元 的计算 引入积分变量 应用 当上式中 —— 为整数 则有 任意一项不满足 则有 波函数一级修正 电子的波函数 因为 波函数 —— 不变 波函数 波函数可以写成自由电子波函数和晶格周期性函数乘积 微扰后电子的能量 —— 一级修正波函数和二级能量修正趋于无穷大 当 和 的零级能量相等 —— 三维晶格，波矢在倒格矢垂直平分面上以及附近的值，非简并微扰不再适用 简单立方晶格中的倒格子空间 A和A两点相差倒格矢 —— 两点零级能量相同 —— 四点相差一个倒格矢，零级能量相同 —— 三维情形中，简并态的数目可能多于两个 2. 布里渊区和能带 —— 在k空间把原点和所有倒格矢中点的垂直平分面画出，k空间分割为许多区域 简单立方晶格k空间的二维示意图 —— 每个区域内E~k是连续变化的，而在这些区域的边界上能量E(k)发生突变，这些区域称为布里渊区 —— 属于同一个布里渊区的能级构成一个能带 —— 不同的布里渊区对应不同的能带 —— 每一个布里渊区的体积相同，为倒格子原胞的体积 —— 每个能带的量子态数目：2N（计入自旋） —— 三维晶格中，不同方向上能量断开的取值不同，使得不同的能带发生重叠 —— 第一布里渊区在k方向上能量最高点A，k方向上能量最高点C 二维正方格子 —— C点的能量比第二布里渊区B点高 —— 第一布里渊区和第二布里渊区 能带的重叠 用简约波矢 表示能量和波函数 能量和波函数 —— 必须同时指明它们属于哪一个能带 3. 几种晶格的布里渊区 1) 简单立方格子 —— 第一布里渊区为原点和6个近邻格点的垂直平分面围成的立方体 倒格子基矢 正格子基矢 —— 简单立方格子 * * *