- 1、有哪些信誉好的足球投注网站(book118)网站文档一经付费(服务费),不意味着购买了该文档的版权,仅供个人/单位学习、研究之用,不得用于商业用途,未经授权,严禁复制、发行、汇编、翻译或者网络传播等,侵权必究。。
- 2、本站所有内容均由合作方或网友上传,本站不对文档的完整性、权威性及其观点立场正确性做任何保证或承诺!文档内容仅供研究参考,付费前请自行鉴别。如您付费,意味着您自己接受本站规则且自行承担风险,本站不退款、不进行额外附加服务;查看《如何避免下载的几个坑》。如果您已付费下载过本站文档,您可以点击 这里二次下载。
- 3、如文档侵犯商业秘密、侵犯著作权、侵犯人身权等,请点击“版权申诉”(推荐),也可以打举报电话:400-050-0827(电话支持时间:9:00-18:30)。
- 4、该文档为VIP文档,如果想要下载,成为VIP会员后,下载免费。
- 5、成为VIP后,下载本文档将扣除1次下载权益。下载后,不支持退款、换文档。如有疑问请联系我们。
- 6、成为VIP后,您将拥有八大权益,权益包括:VIP文档下载权益、阅读免打扰、文档格式转换、高级专利检索、专属身份标志、高级客服、多端互通、版权登记。
- 7、VIP文档为合作方或网友上传,每下载1次, 网站将根据用户上传文档的质量评分、类型等,对文档贡献者给予高额补贴、流量扶持。如果你也想贡献VIP文档。上传文档
查看更多
* * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * 总结 一、概念 1、什么是激波;激波的种类;正激波前后静参数、滞止参数、速度、马赫数、熵的变化(定性); 第19讲 几何喷管中的流动 收缩喷管中的流动 微弱扰动波 微弱扰动波的传播区域 总结 几何喷管中的流动 喷管 改变内壁几何形状来加速气流的管道 收缩喷管 缩放喷管 假设 一元定常等熵流动 比热比为常数 完全气体 收缩形喷管中的流动 连续方程 状态方程 能量方程 过程方程 背压 背压:外界压强 收缩形喷管中的流动 联立求解 四个方程,可求出 4个未知数 背压与出口压强的关系 (1) 无动力,流体静止 亚音速流动,背压降低的扰动可向上游传递 出口 出口达到临界状态, (2) (3) 背压与出口压强的关系 出口压强 出口为临界状态,背压继续降低的扰动不能向上游传播 气流在管外经过膨胀波系连续膨胀后达到与背压平衡 出口 (4) 气流的最大速度 气流的最大速度只能等于音速,出口为临界状态 最大速度只与滞止参数有关 质量流量的最大值 求极值 质量流量在 时达到最大值 壅塞流动 气流在收缩喷管出口达临界状态后,背压继续降低不能使出口流速和管内质量流量增大,此时流动已经壅塞了 收缩形喷管中的流动计算步骤 计算 ,判断出口状态 (空气: ) 是 亚音流动 否 临界状态 收缩形喷管中的流动计算 亚音流动 由 过程方程 状态方程 能量方程 音速方程 连续方程 收缩形喷管中的流动计算 临界状态 出口参数均为临界参数 (空气: ) (空气: ) 缩放形喷管中的流动 缩放形喷管(拉伐尔喷管)流动特点 收缩段 无 流 动 喉部 扩张段 缩放形喷管中的流动 缩放形喷管(拉伐尔喷管)流动特点 收缩段 喉部 扩张段 等熵流动 G 设计工况 缩放形喷管中的流动 缩放形喷管(拉伐尔喷管)流动特点 收缩段 喉部 扩张段 扩张段 正激波 缩放形喷管中的流动 缩放形喷管(拉伐尔喷管)流动特点 收缩段 喉部 扩张段 出口处 正激波 收缩段 喉部 扩张段 缩放形喷管中的流动 缩放形喷管(拉伐尔喷管)流动特点 出口外斜激波系压缩至 收缩段 喉部 扩张段 缩放形喷管中的流动 缩放形喷管(拉伐尔喷管)流动特点 出口外膨胀波膨胀至 缩放形喷管中的流动 喷管内为亚音速流动 喉部达临界,扩张段有正激波,出口亚音速 四个区域 喉部达临界,其余为亚音流动 正激波位于出口,激波后压强等于背压 缩放形喷管中的流动 喉部达临界,出口超音速,出口外斜激波升压至背压 设计工况,气流等熵地膨胀到背压 喉部达到临界,出口超音速,出口外膨胀波降压至背压 缩放形喷管中的流动 拉瓦尔(Laval) 喷管设计工况 与收缩喷管工作一样 收缩部分 最小截面 达到音速 扩张部分 超音速,出口 压强等于背压 总结 一、概念 1、不同背压下收缩喷管、缩放喷管内流动状况及出口压强。 二、计算 1、收缩喷管和缩放喷管的计算。 * * * * * * * * * 定常一元可压缩气流基本方程组 连续方程 动量方程 等熵过程方程 能量方程 绝热 状态方程 定常一元可压缩气流基本方程组 由 能量方程的各种形式 一元等熵气流的基本特征 基本特征 参考状态 热力参数与速度之间的相互变化关系 在整个运动过程中参数不变 等熵滞止状态、临界状态、极限状态 等熵滞止状态 速度等熵地降为零的状态,其参数用角标“0”表示。 能量方程: 这时对应的焓值达到最大值,称驻点焓对应的参数称滞止参数。等熵流时滞止参数沿程不变。 等熵滞止状态 流场中其它点的当地参数称静参数 V 减小,T,p,ρ 均增大 V 增大,T,p,ρ 均减小 减速使气流压缩 加速使气流膨胀 临界状态 当流速等于当地音速时(u=a,Ma=1)的状态称为临界状态。其参数用下标 “cr ”表示。此时对应的参数称为临界参数。 能量方程: 定常一元等熵流动的临界参数为常量 临界状态 空气,κ=1.4 超音速流动 亚音速流动 极限状态 温度降到绝对零度T=0,速度达到最大 V=Vmax 的状态称为极限状态。此状态下h=0这种状态实际上是达不到的,但也可作为参考状态。 能量方程: 假想状态 速度系数 直接反映当地速度的大小 或 Ma λ 滞止状态 0 0 临界状态 1 1 极限状态 ∞ 气流参数与通道面积的关系 连续方程 动量方程 A~V Ma1 A增大,V减小 Ma1 A增大,V增大 Ma=1 A取极值 类似不可压缩流动 密度下降率大于速度上升率,需更大面积才能满足连续方程 气
文档评论(0)