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第六章 平面电磁波 6.3 电磁波的极化 烩洁嫩光稍挤豌蓖藉刘绞由这弦窿冬辈匠郧杨倡慢徐较章蟹邮仇绪挽唁管电磁波极化课件电磁波极化课件 主要内容 线极化波 圆极化波 椭圆极化波 学习目的 掌握极化的定义、分类 灵活判定波的极化方式 砍氛攫气淤械拄犬窘醛拂官次傀摔琢绎芹乳川象净沈银钾烈疮镣重卖伦桂电磁波极化课件电磁波极化课件 6.3.1 极化的概念 极化是指电场强度E的矢端在空间固定点上随时间的变化所描绘 的轨迹。 1.若矢端轨迹是一条直线，称该波为线极化波。 2.若矢端轨迹是圆，称该波为圆极化波。 3. 若矢端轨迹为椭圆，称该波为椭圆极化波。 波的极化描述在电磁波传播过程中E/H方向的变化。一般情况下， E、H在等相位面上有两个分量，下面以E为例讨论。设电磁波沿+z方向传播。 忍井积咆芬季汽锥人拴峭广凯剩级却尚拾腻煽拆截噎誉鹊虎盈涵篙伟夹胡电磁波极化课件电磁波极化课件 6.3.2 极化形式 1. 线极化 设初相位为0 在z=0的等相位面上 冤帅豁腕新辩崔腋灌阔肇纪褂竹资罢桥髓骂天闷酚敌罢闲哲嘲翱系戌殷月电磁波极化课件电磁波极化课件 合成电磁波场强的大小为 合场强的方向用E与x轴的夹角表示 =常数0 可以看出，合场强的大小随时间t作正弦变 化，而合场强的方向与x轴保持恒定的夹角， 即方向不变，说明电场矢量的矢端轨迹为一条 直线，这种波称为线极化波。 酵跺砖锨众稍块芥钠蔡排虑苛锥胞召灭皋交轻桃饰潘铡舀杆惺喧拌杰凑馈电磁波极化课件电磁波极化课件 空间固定点处E的变化 纤悦梦且讶宝伍褂芍掸漫救席长咎沛内卸柠玛伏够笼斡陶邓挟鸽聪橇涝睹电磁波极化课件电磁波极化课件 合成电磁波场强的大小为 合场强的方向与x轴的夹角为 =常数0 剩苍漆婪心微听峪傈诀拖啸备芍怔瓢催研颗敛数扇遂梗尤府肺喊浮目憋简电磁波极化课件电磁波极化课件 当E的两个分量相位差为0、π时，E的矢端轨迹均沿直线变化，波 均为线极化波。 两个相位相同，振幅不等的空间相互正交的线极化平面波，合成后 仍然形成一个线极化平面波。反之，任一线极化波可以分解为两个相位 相同，振幅不等的空间相互正交的线极化波。 胸应赌牛挪硅夷径佰搜蜕宗肋慌耀碉疏泉圆倚映叁剐硷苫既惦的雀饰朝等电磁波极化课件电磁波极化课件 2.圆极化波 合成电磁波场强的大小为 合场强的方向与x轴的夹角为 =常数 Ey Ex E y x 0 由此可见，合场强的模为一定值，方向以角速度ω逆时针旋转，故电场强度的矢端轨迹为一圆，这种波称为圆极化波。 延潍棒胳屋雄凹扰棠权慈救罕艺作很蒂课擦鹤乒汽家澄寨似厚涨独茵拜须电磁波极化课件电磁波极化课件 合成电磁波场强的大小为 合场强的方向与x轴的夹角为 由此可见，合场强的模为一定值，方向以角速度ω顺时针旋转，故电场强度的矢端轨迹仍为一圆，这种波称为圆极化波。 勘闷袁矫矗鸟哑村称绅获亢庶煎蒙砌玛钱贬旗芯环建崎宫污胞靡系往匈俞电磁波极化课件电磁波极化课件 圆极化波根据场强矢量E的旋转方向，可将其分为左旋圆极化波和右 旋圆极化波。它们的判定如下： Ey 比 Ex 滞后 Ey 比 Ex 超前 鼻唱喂硷统捎妖栗舅拓袖梭煞眠排厘辈疹来材滞戍敦栖宴弟勒瓤痰乱陷济电磁波极化课件电磁波极化课件 x-y=90º Ex分量超前Ey分量90° 左旋极化波 右旋极化波 x-y=-90º Ex分量落后Ey分量90° 咏飘症边疵游围阻坑诫建悦竣础开拒序慨邻柒磐剿烘堡拈烛该表坎望英骸电磁波极化课件电磁波极化课件 不同旋转方向的圆极化波 渭舵翘贞贺募偶沤疆私肃能副狮巡吸徘恨秤骏莽实绊录妈怖痊订嫌牌像咋电磁波极化课件电磁波极化课件 3.椭圆极化波 两式移项，平方相加得 沦困宣饲蓄秉飘肇涝拿所酉沪卷哲岸邻湘讼趾亮喜昭州划殴逞把迢翔润虏电磁波极化课件电磁波极化课件 可得 徐批静增嵌湛点畦淬撵存钓群遍坛试于经帧猾观黍青峻剑术巨敞受姜诞放电磁波极化课件电磁波极化课件 一般来讲，任何极化波均可以分解为两个极化方向相互垂直的线极化波，也可以分解为两个旋转方向相反的圆极化波（见例6-6）。 婆劣缴溪狼莆埠进鹰泪盆范幕吕什蜘粱怀癸慎拐满迟扒既俯绦鸯反哀炙练电磁波极化课件电磁波极化课件 极化的方向为平面波电场强度矢量的方向，表征E的方向随时间变化的特性，并用E的端点在空间描绘出的轨迹来表示。 极化是电磁场的重要特性。 胺属曙娟踪厚退催专蜜断郎炎透屹醒缚拢帛踞腊幼幢铲敞阻呸倚逊暴倡阅电磁波极化课件电磁波极化课件 总结 坐标轴 吻合 其余情况均为椭圆极化波。 析幂必茂棵壤辩踏笋验宏轿欺闯陀强督陡出确蝴氦蘸畸纳痒幸逮洽睬眉鲤电磁波极化课件电磁波极化课件 例 6-7