2015级硕士研究生凝聚态物理导论考试题目及答案自己整理.docxVIP

2015年“凝聚态物理导论”课程考试题目（2015级硕士研究生，2016年1月）简答题（合计30分，要求给出简洁和准确的解答，字数不少于1000字）固体物理学的范式？答：（1）晶体学研究，涉及晶体的周期性结构（2）固体比热理论，涉及晶格振动的研究（3）金属导电的自由电子理论（4）铁磁性研究相关内容[1]。凝聚态物理学的新范式？答：凝聚态物理学是从微观角度出发，研究相互作用多粒子系统组成的凝聚态物质的结构和动力学过程以及其与宏观物理性质之间关系的一门科学。经过长时间的发展，如进行成了以“对称破缺”为核心概念所建立的凝聚态物理学新范式，包括了（1）基态（2）元激发（3）缺陷（4）临界区域等四个不同的层次，而且这些层次之间又彼此相互关联[2]。Hartree-Fock近似？答：总的来看，Hartree-Fock近似是一种对“原子核和周围与其保持电中性的一组电子”这一系统哈密顿量的一种简化处理，以实现单电子近似。它主要涉及到对“电子之间的相互作用势”这一项的简化与修正。这种简化并非是一蹴而就的，首先是Hartree的自洽场近似，假设每个电子运动于其他所有电子构成的电荷分布（通过）所决定的场里，引入电子之间的相互作用势：（1）来代替原先Hamilton量中的电子之间的相互作用势。之所以称为“自洽”是因为最终的方程组可以通过自洽的方式求解。另外一方面，如果考虑电子的自旋，总波函数相对于互换一对电子应是反对称的，最终求解出的电子系统的总能量还要增加一项：每对平行自旋电子的交换能。（2）结合以上两种处理就是Hartree-Fock近似。密度泛函理论？答：密度泛函理论的含义从其英文“Density functional theory”更能直观的反映出来，它应用“电子密度泛函数”来处理多体问题。而泛函数通常指一种定义域为函数，而值域为实数的函数，换句话说，是一种函数组成的向量空间到实数的一个映射[3]。泛函数常用来寻找某个能量泛函的最小系统状态，这为密度泛函理论的应用提供了一个基础。下面对密度泛函理论的理论基础做一些初步的解释：一般在固体周期性结构中，当我们把原子或者离子实看作是不动（波恩-奥本海默近似）的时候，那么静态电子态的波动方程将满足下面的静态薛定尔方程：（3）解决多体薛定谔的方法很多都非常复杂，其中最简单的事Hartree-Fock方法，但是这类方法的计算量都非常大，使得难以处理粒子更多，更加复杂的系统。而密度泛函理论（以下DFT表示）则提供了一种从Hohenberg-Kohn定理,即体系的基态唯一的决定于电子密度的分布[4]出发，通过自洽迭代求解单电子多体薛定谔方程，获得电子密度分布。利用电子密度可以使得原先的3N个空间变量直接减少到3（N为体系中电子的个数）。这是因为电子密度本身只具有三个参量，这显然大大降低了计算的难度。在DFT中最主要的变量是粒子密度，对于一个归一化的有：（4）通过一系列变换与计算，可以得出单粒子有效势为：（5）其中，第二项叫做 Hartree项，描述的是电子与电子之间的库伦斥力作用，最后一项是交换-关联势。绝热近似？答：相比于前两个问题中的Hartree-Fock近似与密度泛函理论，绝热近似是一种更加基础的近似。我们知道，固体晶格阵列的Hamilton量由五项组成，具体形式如下：（6）在固体物理学问题中在许多问题中，起作用的只是最外层电子，即价电子，其余的电子将和电子与原子核一起运动，构成离子实，应将这些电子的质量归入，而相应的调整值，其次由于离子实的质量要远比电子大得多，相应的，其特征速度要比电子速度慢得多，所以不妨将离子实视为静止的，这就是著名的“Born-Oppenheimer绝热近似”[5]在这种近似下，上述的薛定谔方程的第一项（为0），第二项（为常数）都可以被略去，于是只剩下下面简化得多的Hamilton 量：（7）元激发？答：对于能量靠近基态的低激发态，可以认为是一些独立基本激发单元的集合，它们具有确定的能量和波矢，这些基本激发单元就是元激发，有时也称为准粒子。引进元激发的概念，可以使复杂的多体问题简化为接近于理想气体的准粒子系统，从而使固体理论的大部分问题得以用简单统一的观点和方法加以阐述。论述题（合计70分，要求给予充分的论述，字数不少于6000字）相变和临界现象答：（一）相变：相是物理性质和化学性质完全相同且均匀的部分。具有特点：（1）相与相之间有分界面，可以用机械方法将他们分开[6]。（2）系统中存在的相可以是稳定、亚稳或不稳定的（当某相的自由能最低时，该相处于平衡态；若自由能不是最低，但是与最低自由能态之间有能垒相分隔，则该相处于亚稳态；若不存在这种能垒，则该系统处于非稳定态，这种状态是不稳定的，一定会向平衡态或者亚稳态转变）。（3）系统在某一热力学的条件下，只有当能量具有最小值的相才是最