地震第章 预处理及真振幅恢复.pptVIP

Chapter2 预处理及真振幅恢复;一、数据解编;图2-1解编将M个地震道记录，时间采样个数为N的地震数据由(a) 图以时间顺序记录的方式转换为 (b）图以地震道顺序记录的方式;三、野外观测系统定义; 观测系统定义是地震数据处理中重要的基础工作。不同的处理系统，观测系统定义方式是不一样的，总体而言比较繁琐，特别是当野外采集条件复杂，观测系统变化大较大，偏离设计位置的炮点、检波点较多时，很容易产生错误，因此需要有相应的质量控制手段对观测系统进行检查。首先参照施工设计对基于观测系统绘制的炮点位置分布图。检波点位置分布图（图2-3）、覆盖次数分布图进行检查，然后对地震记录的初至波进行线性动校正。以共炮点、共检波点和共偏移距显示初至时间变化情况，对初至异常变化地震道所涉及的观测系统参数进行检查更正。;§2. 2 真振幅恢复;一、波前扩散能量补偿;式中 —总能量; —波的传播距离; —波的传播速度; —波的传播时间。 取距震源单位距离(r=1)处的波前面的能量密度; 这就是均匀介质中波前扩散所引起的地震波振幅衰减因子，简称为波前扩散因子。 波前扩散补偿的目的就是通过下式恢复波前扩散对地震波振幅的影响; 当地震波在水平层状介质中传播时，其波前面不再是一个球面。因而，在层状介质中，由波前扩散所引起的反射振幅的衰减规律与均匀介质的衰减规律有所不同。 假设地下有 层水平层状介质(图2一5)，其中任意第 层的厚度为 ，速度为 由震源 发出的地震波 在第 层的底面反射后，到达接收点 ，入射波由震源发出的入射角为 ，反射波的出射角为 ，相应的炮检距为 。另外，与人射射线 相邻取一射线 ，其入射角增量为 ，相应的反射射线 的出射点的炮检距增量为 。; 与均匀介质相似，这里规定地震波的振幅与垂直地震波传播 方向单位面积上能量密度的平方根成正比。如果用 表示入射波在 震源附近半径为r的球面上的振幅， 表示通过接收点 G 的反射 波波前面上的振幅 表示入射线SP和 绕通过震源的铅直线旋转 在距离震源半径为r的球面上所夹的环形面积， 表示反射线PG和 绕通过震源的铅直线旋转在反射波波前上所夹的环形面积。 由于波通过环形面积 的能量(如果不考虑其他能量损失的话)将全 部流过环形面积 ，地震波的振幅与其能量所流过面积的平方成 反比，得到;由图2-5可知; 其中 为层状介质中从震源到达炮检距为 的接收点的反射波由波前扩散所形成的振幅衰减因子。为了计算波前扩散因子 考虑速度随深度变化的函数 ，对任意一条射线，其反射波出射点到炮点的距离为;由(2-1)式和(2-14)式得到;在水平层状介质情况下，(2-1)式中的积分变为求和;式中 —垂直人射的反射波旅行时间; —第一层介质的速度; —对应于反射波旅行时间。的均方根速度。;1.均匀介质的吸收;式中 —地震波传播r距离的旅行时间; —介质的衰减系数。;式中 一地震波频率。 由(2一23)式和(2一26)式得到由品质因子表示的衰减因子;当地震波相继通过所有n层介质时，整个地层的吸收因子为;其中 为地震波通过所有n层介质的传播时间。; 如果将地层对地震波的滤波作用看作一个最小相位滤波过程，则可以利用 变换，根据振幅谱A的得到相位谱;其中; 上式的褶积不同于一般的褶积关系式，滤波因子随时间是逐点变化的，无法求得上式的精确解，在实际应用中需要做一些适当的近似。