Ⅲ-中国物理C.PDFVIP

系列讲座 （Ⅲ） 1 2 厉光烈 刘 明 （1 中国科学院高能物理研究所 100049 ；2 湖北第二师范学院物理与机电工程学院 430205 ） 出发，建立起来的则是强耦合的场论，它是不能用微 （4 ）第二次革命 – 扰论来进行计算的非微扰理论。因此，奥立弗 蒙托 超弦理论的第二次革命发生在 1994 ～1998 年， 宁猜想蕴涵着一个不可思议的结果——一个弱耦合的 于1995 年达到高潮，其持续时间比第一次革命要长， 微扰理论完全等价于一个强耦合的非微扰理论。后来， 影响也更为深远。 这种等价性，具体地说，就是一种理论的强耦合极限 1995 年3 月，在美国南加州大学弦论界每年举行的 与另一种理论的弱耦合极限之间的等价性，就被称为 为期一周的研讨会上，威滕以《弦论在不同维度中的动 强弱耦合对偶，简称强弱对偶或S 对偶。 力学》为题报告了有关弦论对偶的工作。在这个工作中， – 奥立弗 蒙托宁猜想很难直接证明，这是因为， 他系统地研究了弦论中的各种对偶性，澄清了过去的一 一方面，实验上一直未能证实也无法证伪是否存在磁 些错误的猜测，提出了一些新的猜想。接着，塞伯格报 单极子；另一方面，理论上磁单极子涉及非线性场方 告了关于不同超对称规范理论之间的对偶性；施瓦兹也 程所特有的一种孤子解①，属于非微扰效应。但是， 报告了他与森（A.Sen，1956 ～）有关强弱对偶的新工作。 1992 年，印度人森对它进行了认真的检验，给出了支 正是这次会议将超弦理论第二次革命推向了高潮。 持这个猜想的最初证据，并大胆地将其推广应用到弦 超弦理论第二次革命的主导思想就是将五种超弦 论中。当时，只有很少的几个人支持森的想法，施瓦 理论相互联系起来的对偶，因此，我们得从对偶谈起。 兹就是其中之一，他们俩还在强弱对偶的研究中进行 对偶 过合作。顺便指出：施瓦兹，不但是超弦理论的创始人， 所谓对偶，就是两个或多个表面上完全不同的理 也是不断推动弦论发展的主要人物，特别令人敬佩的 论却能得出完全相同的物理结果，即它们是等价的。 是，他和萨斯坎德在超弦理论第二次革命中虽然年纪 早在197