勘探原理第章.pptVIP

第一章： ;（不同）激发信号――波形变“胖”，振幅变小。 ;二、应力和应变;e ;弹性模量也叫弹性参数或弹性系数，它表示了弹性体应力与应变之间的关系， 反映了弹性体的弹性性质。;(4) 切变模量（μ）; 以上讨论可知，弹性参数是应力与应变的比例常数，表示介质抵抗形变的能力， 其数值愈大，表示该介质愈难以产生形变。;一般：动弹模＞静弹模 ;式中，u,v,w分别为x,y,z方向上的位移，λ,μ为拉梅常数，ρ为介质密度;此方程代表的波称为剪切波，或等容波 ;第二节 地震波的基本类型 ;胀缩力 ;从波动方程知：纵、横波传播速度为; ;图1.5 (a)瑞雷面波的传播 (b)勒夫面波的传播 ; 惠更斯原理：在弹性介质中，t时刻的同一 波前面上的各点，可以把这些点看作从该时刻 产生子波的新的点振源，经过△t时刻后，这些 子波的包络面就是t+△t时刻新的波前面。 ;费马原理（射线原理）：波沿射线传播的时间和沿其它任何路径传播的 时间之比为最小。;由三角关系： ;u=u(x,t);浅层地震勘探：激发 ;视波长：两相邻波峰或波谷之间的距离，λa，表示波在一个周期里传播的距离; (1) 时间域和频率城;(2) 复杂周期振动的频谱; 研究表明：合成任意所需要的振动，条件是――简谐分量足够多，参数合适。 如图示。 ;第四节 地震波的传播;反射波：波前QS在W1介质中; 如已知V1、V2 ，可由上式求出临界角。 ; 因为：波前垂直射线，所以：射线是垂直于波前BC的一簇平行线，与 法线夹角为i。 ;一纵波P以角度α入射到反射界面上时 ;转换波：反射横波RS、透射横波 TS同入射纵波的波型不相同 ;上式中：如已知入射振幅AP和入射角α，则据斯奈尔定律求出α1,α2,β1, β2诸角。再据已知参数（ρ1、ρ2、VP1、VP2、VS1、VS2，分别表示 上下介质的密度和纵横波速度）求解方程组(1.28)，便可求得RPP、RPS、 TPP、TPS各量。即确定了它们之间的能量分配关系。 ;解出得;当ρ2VP2＞ρ1VP1时，RPP＞0，反射波相位与入射波相位一致；; 随α增大：纵波的某些能量转化为横波 RS和TS，但主要能量还是集中在RP和TP上。 ; 当α iP：RS、TS分别减弱，RP继续增大。 ;波向周围介质传播 ;??式可知，均匀介质中，反射波的振幅与 传播距离成反比，按照1/r的规律衰减。 ;2. 吸收衰减 ;综合波前扩散、吸收衰减，有如下关系：;显然，Td＜1，表示反射波振幅总因透射损失而减弱。当波在 R2界面反射并两次透过R1界面时，反射波振幅为;综合波前扩散、吸收衰减和透射损失，地震波的振幅与距离的关系可写成 ;振幅谱是连续谱。A-f 是一条连续曲线。 ;图1.20 地震波与有关波动的频谱; 定理表明：脉冲信号越窄，它的频谱就越宽。一种极限情况：δ脉冲（单位脉冲或尖脉冲），它是一个振幅无限大、延续时间无限小、并趋于零的脉冲信号，其定义是;图1.23 (a)不同方式激发的地震波的频谱 (b)Rp、Rs波的频谱 ;τ：薄层顶、底两个反射波的时差； ;图1.24 对地震记录用波的时差法分辨薄层;式中，λa为视波长 ;图1.25 楔形模型的调谐效应;二、横向分辨率 ;(1.50)