体缺陷三维对衍射的.pptVIP

体缺陷（三维） 对衍射的影响 三维体缺陷对应的则是一个有限大小的三维倒易多面体，这个倒易多面体的形状决定于三维体缺陷的构型； 它的衍射效应取决于反射球面与这个倒易多面体交接的轨迹。 电子衍射图的对称性 由于电子衍射图可以认为是一个放大了的二维倒易点阵平面，其衍射电子束分布的几何形状与二维倒易点阵平面上倒易阵点的分布是相同的，所以电子衍射图的对称性可以用一个二维倒易点阵平面的对称性加以解释。 晶体的空间点阵与其倒易点阵是互为倒易的，它们都可以用来描述晶体的对称性。 衍射图对称性的特点 电子衍射图与二维倒易点阵平面的直接对应关系，使得电子衍射图的解释变得简单。由电子衍射图的对称性可以推测出样品的可能对称性及空间群。当电子束沿n次旋转轴入射到晶体样品时，由这个n次旋转对称操作所联系的等价晶面族均满足衍射方程，产生n个对称分布的衍射束，这时的电子衍射图就具有n次旋转对称性。 以透射束为中心对称分布的衍射束有相同的强度，这相当于在电子衍射图中加入了一个2次旋转对称轴，尽管实际晶体沿该方向没有2次旋转对称。 衍射图的五种平面点阵 倒易点阵的对称性可以用晶体的正点阵加以描述。 由于点阵平移对称性的制约，点阵平面内允许存在的旋转对称操作的种类受到限制，旋转的角度只有2π，π，2π/3，π/2 和π/3五种。 由晶体几何学可知，这五种旋转对称操作和镜面反映对称操作相联系的点阵平面阵点的几何构型可分为五种类型，称为五种平面点阵 。 平面点阵类型 斜交点阵：含１次旋转对称轴，也具有２次旋转对称操作。 简单矩形点阵：具２次旋转对称操作和镜面对称操作。 面心矩形点阵：具２次旋转对称操作和镜面对称操作。 正方点阵：含4次旋转对称操作和镜面对称操作。 六角形点阵：含有３次旋转轴和６次旋转轴。 电子衍射图的指标化 每一个衍射电子束对应一个晶面族，对电子衍射图的指标化就是将产生每一个衍射电子束对应的晶面指数找出来。 一张电子衍射图相当于一个放大了的倒易点阵面，对电子衍射图的指标化就转化为对这个倒易面上的倒易阵点进行指数标定。 利用晶体几何学的知识就可以对倒易阵点进行指标化。 倒易点阵面的确定 晶体几何学的知识：倒易点阵平面上的任何阵点可由任意两个不平行的初级倒易矢量和确定。 矢量的加法律，整个倒易面上的所有阵点间的平移关系都由下式确定 电子衍射图标定的方法 在实际标定电子衍射图时，首先选定两个距透射斑点最近的衍射斑点作为初级倒易矢量，测量它们的长度和以及它们之间的角度α，换算出对应的晶面间距； 由已知的晶体点阵参数计算点阵晶面间距，并与电子衍射图斑点对应的晶面间距比较，找出两组适合的晶面指数； 计算这两组晶面的夹角，找出满足夹角关系的两个晶面间距。 晶面间距和夹角的计算方法 利用倒易点阵矢量r*=ha*+kb*+lc*垂直于正点阵平面hkl的特点,将点阵平面间距和夹角变成求倒易点阵矢量r*的长度和倒易点阵矢量间的夹角。 夹角的计算方法 倒易矢量r1*=h1a*+k1b*+l1c*和r2*=h2a*+k2b*+l2c*间的夹角为 cos-1(r1*, r2*)=(r1*r2*)-1(h1a*+ k1b*+l1c*)?(h2a*+k2b*+l2c*)= (r1*r2*)-1H1A* 三斜点阵平面间距 三斜点阵平面夹角 电子衍射图法线的计算 电子衍射图对应一个二维倒易平面，电子衍射图的法线就是倒易面的垂直方向； 利用倒易点阵与正点阵的对应关系，倒易面与垂直于它的正点阵方向有相同的指数。 晶带定律 晶带定律计算正点阵方向指数 同一个倒易面的两个倒易矢量得到： 可以求出 电子衍射图表示法 用正空间点阵方向表示：[uvw]，既[uvw]方向的电子衍射图； 用倒易空间点阵平面表示：(uvw)*，既(uvw)*的电子衍射图。 测量误差 由于电子衍射精度限制，计算的晶面间距和测量的晶面间距有一定的误差； 在误差范围之内，与衍射斑点对应的晶面间距通常不止一个 。 同样在计算倒易矢量夹角时，也会遇到测量的误差（大约几度）。 对标定结果的验证 检查标定的衍射斑点指数是否符合点阵对成性，即斑点指数包括非初级点阵引起的系统消光衍射？ 是否包含了该倒易点阵面上最短的两个不平行的倒易矢量？ 电子衍射图标定的问题 在电子衍射图中将衍射斑点的指数hkl与衍射斑点hkl的指数进行对换，这个指数对换的结果将入射电子束的方向从[uvw]变成了[uvw]，它对于衍射斑点的对称性和指标化的自恰性无影响。 结果相当于将入射电子束的方向旋转了180度; 因此电子衍射图存在180度的不唯一性。 1800不唯一性 尽管实际晶体沿电子束入射方向可能并没有二次旋转对称性。但沿相反的方向入射电子束能得到相同的电子衍射图； 出现这种不唯一性的原因是电子衍射图本身附加了一个二次