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12.差示扫描量热法 Differential Scanning Calorimetry(DSC) DSC：在程控温度下，测定输入到物质和参比物之间的功率差与温度的关系。 12.差示扫描量热法 12.1 DSC的基本原理 12.1.1 DSC的测试原理 1.热流型DSC：定量DTA 采用差热分析的原理来进行量热分析。 通过测量加热过程中试样热流量达到DSC分析的目的，试样和参比物仍存在温度差。 12.1.1DSC的测试原理 2.功率补偿型DSC的原理：热动态零位平衡原理 在程序控温过程中，始终保持试样和参比物温度相同；保持R侧以给定的程序控温，通过变化S侧的加热量来达到补偿的作用。 记录热流率（ ）对T的 关系曲线，得到DSC曲线。 其它两种补偿方式 内加热式：电阻丝（炉丝）； 使用周源信号源；基线 12.1.2功率补偿型DSC曲线方程 曲线方程： ，输给S和R的功率差值。 代表DSC基线的漂移，与热阻R无关。 与定量DTA的第三项相似；不同的是R可视作与温度无关。 单点校正（纯金属铟） 12.1.3 DTA和DSC比较 相似之处： 两种方法所测转变和热效应类似； 曲线形状（需注明方向）和定量校正方法相似； 主要差别：原理和曲线方程不同 DSC（测定热流率dH/dt；定量；分辨率好、灵敏度高；有机、高分子及生物化学等领域） DTA（测定△T；无内加热问题，1500℃以上，可到2400℃；定性；无机材料 ） 12.2 温度和能量校正 12.2.1 温度的校正（横坐标） 一般采用99.999％的高纯金属铟（熔点为156.63℃，熔融热△H=28.59J/g）进行温度的校正。 必须选用测定时所用的控温速率进行校正。 精密温度测定时，可选用其它纯物质校正，以接近测量范围。 12.2 温度和能量校正 12.2.2 能量的校正（纵坐标） 利用测定已知物质的比热容来进行 标准物质：蓝宝石 校正常数（仪器常数、比例系数） 峰面积与热量成正比； K值应在与测定样品相同的条件下测定。 12.3 应用 适合于研究伴随焓变或比热容变化的现象。 12.3.1 熔点的测定 固到液相转变温度 ICTAC规定外推起始温度为熔点 外推起始温度（Teo）：峰前沿最大斜率处的切线与前沿基线延长线的交点处温度。 12.3.2 比热容的测定 可用基线偏移测定试样的比热容，大部分用DSC测定。 直接法（能量校正） β不是绝对线性的，此法误差较大。 12.3.2 比热容的测定 间接法（比例法）: 用试样和标准物质（sapphire或α-Al2O3)在其它条件相同下进行扫描，然后量出二者的纵坐标进行计算。 在某一温度下： 12.3.2 比热容的测定 间接法不受β的影响，有利于定量计算。 可计算热力学参数： 焓： 熵： 12.3 应用 12.3.3 玻璃化转变温度的测定 DSC/DTA曲线表现为基线向吸热方向偏移，出现一个台阶。 Tg：玻璃态 高弹态的转变；松弛现象（链段运动“冻结”→“解冻”）；链段运动的松弛时间与观察时间相等时对应的温度， 。二级相变（主转变）。 玻璃化转变发生在一个温度范围内； 在玻璃化转变区，高聚物的一切性质都发生急剧的变化，如：比热容、热膨胀系数、粘度、折光率、自由体积和弹性模量等发生突变。 12.3.3 玻璃化转变温度的测定 ICTAC建议Tg的取法: 在两基线延长线间一半处的点做切线与前基线延长线的交点为Tg。 Tg随测定方法和条件而变；（△Cp、β、灵敏度） 12.3.4 纯度的测定 纯度越高，熔点越高，熔融峰越尖陡 苯甲酸： 标准品 12.3.4 纯度的测定 熔点下降法（凝固点下降） 范德赫夫（Van’t Hoff)方程： 其中：R—气体常数； T0－纯物质熔点； X2—杂质摩尔分数；△H—纯物质的摩尔熔融热焓； Tm—被测试样的熔点 12.3.4 纯度的测定 一般用作图法求Tm； 定义f为试样在温度为Ts时已熔化的分数： 或 Ts~1/f作图，斜率＝（T0-Tf)即熔点下降值，将之代入Van’t Hoff方程，可求得X2。 12.3.5结晶度(θ)的测定 密度梯度法、X射线衍射 熔融峰曲线峰面积直接换算成热量（△Hf）； 其中: △Hf—试样的熔融热；