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第三章 中子扩散理论;中子运动方向的表示;中子角密度;3.1 单能中子扩散方程;每秒自dV内散射出来沿着 方向未经碰撞而到达dA上的中子数是
沿 方向每秒穿过dA的中子数等于沿l方向从负无穷到0积分：
将 在 点处泰勒展开：
利用上两式可得到沿 方向每秒穿过dA的中子数：;单位时间穿过单位面积的净中子数：
矢量表示为：
斐克定律：
为了修正各向同性这一假设带来的误差，使用输运平均自由程 代替散射平均自由程;单能中子扩散方程的建立;中子守恒方程写成：
去掉积分号，得连续方程：
中子扩散方程：
稳态单能中子扩散方程：;扩散方程的边界条件;斐克定律和扩散方程的适用范围;3.2 非增殖介质内中子扩散方程的解;这种情况下，扩散方程为：
引入一个新的变量
则
通解：
;由边界条件，C=0，由
得：
所以：;扩散方程：
通解：
代??边界条件得：
通过实际边界 处向外泄露的中子密度为;介质厚度与中子通量分布;包含两种不同介质的情况;边界条件：
当 时， 趋近于零；
中子源条件：
得方程的解：
;3.3 反照率;3.4 扩散长度、慢化长度和徙动长度;慢化长度
扩散长度表征中子从慢化成为热中子处到被吸收为止在介质中运动所穿行的直线距离。
为移出截面;徙动长度
由（3-88）式
定义快中子从源点产生到变为热中子而被吸收时所穿行的直线距离为rM，则
得;
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