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2.压应力愈大波速愈大 　从图中可以看出，随着压力的增大，纵波的波速亦随之增大。纵波增加的波速，在开始阶段较快，然后逐渐变小，最后可能不增加。 3.对于层面发育的沉积岩石，当垂直于层面加载时，在低应力阶段波速急速随应力增长而增加， 　当波速超过平行层面方向的波以后，增长变慢。 　　如图3－13所示 4.当岩石单向压缩后，量测的波速因方向的不　同而不同 与压应力相同方向上的纵波波速，在低应力阶段波速急速增长，达到一定程度后增速减缓 与压应力垂直方向上的纵波波速，随应力增长而减小（波传动方向上受拉应力） （二）现场量测的结果 在某工程中，测定了巷道内部的应力变化对纵波波速的影响可以推断松动圈的范围。工程测点布置如图3－16 1.在巷道壁钻孔测试声波速度 在松动区内，由于岩体破碎且是低应力区，因而波速较小；高应力区，岩体完整，波速达到最大；原岩应力区，波速正常。根据波速沿测孔深度的变化曲线，确定这三个区的范围。 2.测试结果　如图可见，3条测线总的趋势大约在1.5米处，波速最大，可推测松动圈范围在此处。　另外，曲线1在2.5米更深处波速更大，这可能是该处巷道纵横交错，应力较复杂之故。 3.当岩石种类不同，纵波波速不同。但基本规律相同，即在低应力区纵波波速增长很快，随着应力的增大，增长减慢，趋于常值。如图3－18所示 ?第三章 岩石动力学基础 定义：所谓波，就是某种扰动或某种运动参数或状态参数（例如应力、变形、震动、温度、电磁场强度等）的 变化在介质中的传播。应力波就是应力在固体介质中的传播。 分类：(4类） 弹性波: 在应力应变关系服从虎克定律的介质中传播的波。 第一节 岩石的波动特性 一、固体中应力波的种类 粘弹性波 在非线性弹性体中传播的波，这种波，除弹性变形产生的弹性应力外，还产生粘滞应力。 塑性波 应力超过弹性极限的波。 冲击波 如果固体介质的变形性质能使大扰动的传播速度远比小扰动的传播速度大，在介质中就会形成波头陡峭的、以超声波传播的冲击波。 岩石在受到扰动时在岩体中主要传播的是弹性波，塑性波和冲击波只有在振源才可以看到。 3.在固体中可传播的弹性波可分为两类 （1）体波：由岩体内部传播的波(2类） 　　（a）纵波（又称：初至波、Primary波） 质点振动的方向和传播方向一致的波 它产生压缩或拉伸变形。 （b）横波（又称次到波、Second波) 质点振动方向和传播方向垂直的波 产生剪切变形。 （2）面波：仅在岩石表面传播。 质点运动的轨迹为一椭圆，其长轴垂直 于表面，这样的面波又称为瑞利波。 面波速度小于体波，但传播距离大。 按波面形状，应力波又区分为平面波、球面波和和柱面波。 波面上介质的质点具有相同的速度、加速度、位移、应力和变形。 最前方的波面称为波前、波头和波阵面。 二、弹性波在固体中的传播 拉梅运动方程 (不计体力) 三、岩体弹性波速测定 （一）岩块声波传播速度室内测定 　　　测定时，把声源和接收器放在岩块试件得两端，通常用超声波，其频率为1000Hz－2MHz。（示波见图3－1） 声波仪 岩石试件 发射传感器 耦合剂 接收传感器 测出 注：由于纵波比横波较后到达，因此横波易受干扰，难于分辨，所以准确得测出横波时很重要的。中国科学院岩土力学研究所建议用下述方法： （1）用激发横向振动的PZT型压电晶片作横波换能 器（图3－2a）（2）利用固体与固体的自由边表面产生反射横波（图3－2b）（3）利用水浸法量测试件的横波（图3－2c） （二）岩体声波传播速度的现场测定 岩体声波的传播速度可以在巷道帮面或 平坦的岩面上测定。现场量测弹性波速度 的方法如图（3-3）所示。 量出声源与接收器之间的距离如图3－3中的D1或D2 测出P波和S波传播的时间 计算弹性波速度Vp和Vs （三）岩体弹性波测定结果 岩体中弹性波速经过室内外测定与归纳，得结果间表3－1。 由表可见，岩体纵波波速变化范围较大， 受各种因素影响。一般来说， 岩块波速要大于岩体波速； 新鲜完整得岩体波速大； 裂隙越发育和风化破碎岩体的波速越小。 根据实验结果整理的岩体动弹性模量见表（3－2） 动弹性模量与静弹性模量的比值 一般来说，岩体越破碎，则差值越小，否则，差值就越大。 根据对比资料的统计，动弹性模量比静弹性模量高百分之几至几十倍，如图3－4所示。 从动弹性模量的数字来看，多集中在