电路分析 -吴安岚 11.3.pptVIP

电路分析 主编 吴安岚副主编 智贵连 编写组 ： 吴安岚 智贵连 姬昌利 李博森 中国水利水电出版社 2009、9、版 内容简介 本教材理论推导从简，计算思路交待详细，概念述明来龙去脉，增加例题数量和难度档次，章节分 “重计算”及“重概念”两类区别对待，编排讲究逐步引深的递进关系，联系工程实际，训练动手能力，尽力为后续课程铺垫。借助类比及对偶手法，语言朴实简练，图文印刷结合紧密，便于自学与记忆，便于节省理论教学时数。适用于应用型本科及高职高专电力类、自动化类、机电类、电器类、仪器仪表类、电子类及测控技术类专业。 11.3 均匀传输线的副参数及电压、电流变化规律 11.3.2 均匀传输线的副参数 各相量参考方向如图所示。 ④行波的波长用λ表示，它是同一瞬间，相位差为的相邻两点间的距离，即 二、均匀传输线的反向电压行波 三、正向电流行波和反向电流行波 11.3.4 终端接特性阻抗的均匀传输线 匹配情况下，由于没有反向行波，由正向行波传输到终端的功率全部为负载吸收，所以传输效率较高。 * 在线教务辅导网： 教材其余课件及动画素材请查阅在线教务辅导网 QQ:349134187 或者直接输入下面地址： 11.3.1 均匀传输线中电压与电流的相量表达式 下图中，将均匀传输线的始端（电源端）作为计算距离x的起点。设电源为正弦激励源且电压u1、电流i1为已知，则任意点A处的电压u和电流i既是时间t的函数，也是距离x的函数，即 在均匀传输线正弦稳态情况下，可得到传输线上距始端为x处的线间电压相量及线路电流相量为: 若将均匀传输线的终端（负载端）作为计算距离x’的起点，设负载电压u2 、电流i2为已知，则任意点A’处的电压u和电流i是该处离开传输线终端的距离x’的函数，即 在均匀传输线正弦稳态情况下，可得到传输线上距终端为x’处的线间电压相量及线路电流相量为: 在始终端的电压相量 和电流相量 已知时，传输线上距始端为x处的线间电压相量 及线路电流相量 为: 式中： 传播常数 特性阻抗 ZC、γ合称为均匀传输线的副参数。 11.3.3 均匀传输线的行波 可见，传输线上任何处的电压相量和电流相量都可以看成是由两个分量组成。 在始端的电压相量 和电流相量 已知时，传输线上距始端为x处的线间电压相量 及线路电流相量 为: 一、均匀传输线的正向电压行波 由此可知： A1和 都是复数，令 ， ,则 对应的时间函数为 ①在传输线上某一固定点处 x=x1，电压 　将随时间t 作正弦变化，其振幅为 是常数。 ②对于某一固定时刻 t=t1 ，电压 将沿线按减幅正弦规律分布，各点的振幅为 。 由于 ，所以随着x 的增加， 的振幅按负指数规律衰减，反映了传输线沿线有电压降落在分布电阻和电感上，因此传播常数 的实部 又称为衰减系数。衰减系数决定了在信号传输过程中电压振幅的衰减程度，沿电压传播方向相隔单位距离的两点，后一点的振幅衰减为前一点的 倍。 图中上下两条虚线称为电压振幅的包络线，振幅的大小在包络线之内变化。 ③设 ，观察电压 的波形上不同时间、不同距离的两点： 设该两点相位角相同，则有 由此得 即 由于 ，因此 总是正的，所以的波形上相位角保持相同的点的位置随着时间的增长向增加的方向移动。 其移动速度是 这个速度叫做 的相位速度，简称为相速或波速，它等于同相点移动的速度。 可见波形上的同相点在向x 增加的方向行进，形成一个移动的波，称为正向行波。正向行波随着时间的增长，不断从传输线的始端向终端的负载方向传播。 传播常数 的虚部 又称为相位系数，决定了行波的传播速度，同一瞬间，沿行波传播方向相隔单位距离的两点，后一点的相位比前一点滞后 弧度。 故 综上所述，电压分量 是一个以 的速度从始端向终端推进的、振幅沿推进方向逐渐衰减的行波。 式中T 为 随时间变化的周期。所以在一个周期的时间内，行