粉体材料工程3章.pptVIP

粉体材料工程 主讲教师：陆有军 联系方式：youjunlu518@ 课程要求 课堂按时听课，认真笔记。 课后认真看书，自学、理解消化吸收。 独立按时完成作业。 积极参加答疑辅导、课堂提问、期末考试。 成绩比例：平时：30%，期末：70%。 第3章 粉体的力学性质 3.1颗粒间的附着力 3.2湿粉体内的液桥力 3.3粉体的摩擦力 3.4液体的压力 3.5液体中粉体的流动阻力 3.6液体对流体的阻力 3.1 颗粒间的附着力 附着力包括： 范德华力： 静电吸引力： 水分毛细管力：粉体力度小、比表面积大、附着分水大、吸水性强。 磁性力：单畴？颗粒之间存在。 机械咬合力：颗粒表面不平滑时会产生。 3.2 湿粉体内的液桥力 3.2.1填充层内的静态液相 摆动状态：液体量较少，液相之间互不连接。 链锁状态：液体量增多，液相相互联结。 毛细管状态：液体量进一步增多，粉体层表面存在气-液-固界面。 浸渍状态：液体量很大，颗粒浸渍在液体中。 　由使用毛细管测定液体表面张力的公式　　　　　　　　　　２ γ 　　　　　　　　　　　　　　　　ＰＡ＝Ｐａ－ ＋ ρg h 　　　　　　　　　　　Ｒ　　　　　　　　　 经过一系列的推导出,就可以计算粉体表面张力的LaPlace(拉普拉斯) 公式 ρg hc εDp2 Kc = ------------[------------------] 1/3 γ cosθ (1-ε)ρpSw * * 3.2.2液桥作用力 固体颗粒之间的间隙部分存在液体时，称为液桥。即液体在两个相距很近的固体颗粒之间搭起了一座液体的桥。 粉体处理过程中所用液体大多是水。液桥可在过滤、离心分离、造粒等过程中形成，另外，在空气相对湿度超过65%时，空气中的水蒸气也可以在颗粒表面及颗粒间凝集，并形成液桥。 其理论分析过程如下： 　由图中的几何关系可知，当a≠0，θ≠0时，可以有 (r 为颗粒半径） 　　　　　　　 r（1-cosα）+ a/2 　 R1 = ------------------- cos（α+ θ ） ? R2 = r sinα + R1[sin （α+θ）-1] ? 再进一步将把毛细管压力P与液体的表面张力γ和界面的主要曲率半径R1和R2联系起来，则液体的压力为　　　　　 1 1 P = γ（-- + --- ） R1 R2 　式中，液体表面呈凹面的R为正值，呈凸面的R为负值，γ为液体的表面张力。 　若进一步添加一些前提条件，则液桥的附着力就可表示成下式 Fk = 2πr·γsinα{sin(α+θ)+r/2sin(1/R1-1/R2) 如颗粒表面是亲水的，则θ≈ 0; 并且α= 100-400时，则有 Fk = （1.4—1.8）πrγ （颗粒---颗粒） Fk = 4πrγ （颗粒---平板） 　液桥的黏结力比分子间作用力约大1-2个数量级。 液体在粉体层毛细管中的上升高度 *