电机与电力拖动基础教程第5章(2).pptVIP

第5章三相基波合成磁通势的特性：三相基波合成磁通势是一个旋转磁通势，转速为同步转速n1=60f1/p，旋转方向决定于电流的相序，即从超前电流相转到滞后电流相。幅值F1不变，为各相脉振磁动势幅值的3/2倍。三相电流中任一相电流的瞬时值到达最大值时，三相基波合成磁通势的幅值，恰好在这一相绕组的轴线上。推论：m相对称绕组通以m相对称电流时，所形成的m相合成磁通势，也是圆形旋转磁通势，其幅值为各相脉振磁通势幅值的m/2，其转速仍为同步转速。下页上页返回第29页，共58页，星期日，2025年，2月5日第5章三相的高次谐波磁通势次谐波合成磁动势均为旋转磁动势转速为n0?=n0/??=6K-1次谐波的旋转方向与基波合成磁动势相反?=6K+1次谐波的旋转方向与基波合成磁动势相同次谐波下页上页返回1.2.旋转磁动势中含有高次谐波磁动势，但不包括3次谐波或3的倍数次谐波第30页，共58页，星期日，2025年，2月5日第5章旋转磁动势产生的条件和旋转磁动势特点思考题：P1675.12、5.13、5.14作业：P1675.6、5.15预习：三相异步电动机的电动势课后复习要点：上页返回第31页，共58页，星期日，2025年，2月5日第5章5.5三相异步电动机的电动势5.5.1导体中的感应电动势用旋转磁极模拟气隙中的旋转磁场(4极)，以恒定转速n1(r/min)顺时针旋转，基波磁密沿气隙圆周正弦分布；用A—X表示定子A相绕组中的一个线圈。分析时：从导体电动势开始，逐步引伸到整距匝电动势、短距匝电动势、短距线圈电动势、线圈组电动势和相电动势。式中Bδ为基波气隙磁密幅值。基波气隙磁密(wt)下页上页返回第32页，共58页，星期日，2025年，2月5日第5章1.感应电动势波形定子导体中感应电动势的瞬时值式中：l为导体有效长度(m)，v为切割导体的相对线速度(m/s)导体中感应电动势随时间正弦变化2.感应电动势的频率在一对磁极情况下，导体A每经过一对主磁极，其中的感应电势经历一个周期。当电机转子上有p对主磁极，电机每旋转一圈，导体A中的基波感应电势变化p周，则导体A中基波感应电势频率为：下页上页返回第33页，共58页，星期日，2025年，2月5日第5章3.感应电动势的大小每极磁通量为电动势最大值有效值下页上页返回第34页，共58页，星期日，2025年，2月5日第5章5.5.2线圈的电动势两导体A、X就构成一整距线匝。它们中的感应电势总是大小相等，方向相反。整距线匝基波感应电势为：1.单匝整距线圈的电动势用相量表示时：有效值：下页上页返回第35页，共58页，星期日，2025年，2月5日第5章——基波短距系数2.单匝短距线圈的电动势如果线圈的节距y1t，为短距线圈，设短距线圈的节距y1=yt，其中0y1；两个有效边的感应电动势相量大小相等，相位差为：短距系数意义一：线圈短距时电动势比整距时打的一个折扣。下页上页返回第36页，共58页，星期日，2025年，2月5日第5章3.多匝线圈的电动势多匝线圈由Ny个相同的线匝组成，整个线圈的电动势:短距系数意义二：把实际的短距线圈看成是整距线圈，等效匝数为ky1Ny。下页上页返回第37页，共58页，星期日，2025年，2月5日第5章5.5.3线圈组的电动势——基波分布系数若q个线圈放在q个槽内,各线圈电动势大小相同,相位相差α电角度,电动势为:下页上页返回第38页，共58页，星期日，2025年，2月5日第5章整距线圈组短距线圈组——基波绕组系数绕组系数意义：线圈组电动势由于短距和分布而减少的程度。基波分布系数是一个小于1的数，其含义是：分布放置的线圈要比将各线圈集中放置在一个槽中的基波感应电势小。可以这样认为：把实际q个分布放置的整距线圈，看成是集中放置的，但它们的总等效匝数为qNykq1。下页上页返回第39页，共58页，星期日，2025年，2月5日第5章5.5.4相电动势每相绕组有a条支路，一条支路由若干个线圈组串联组成。一相绕组的基波电动势为一条支路的基波电动势；对于双层绕组一共有2p个线圈组，单层绕组则有p个线圈组；当一相的并联支路数为a条时，将一条支路中各个线圈组电势相加起来，便可得到一相电势。基波电动势对单层绕组：对双层绕组：对比变压器N为各