传热学微尺度ppt.pptxVIP

第七章微尺度对流换热导言一些;单击此处可添加副标题微对流传热;气或流体引起的摩擦力、静电力及;这些微热交换器的典型特点是其流;单击此处可添加副标题单击此处添;正是这些复杂因素增大了分析微对;7.2一些典型的微尺度对流传热;这里对Wu和Little的早期;他因素有关，这在后文会予以介绍;这里，粗糙度是由充塞沙粒引起的;单击此处添加大标题内容其中Pr;7.3 微槽微管内的单相对流换;相应地，对于微槽内的充分发展湍;Park等（1992）系统地研;考虑到上述原因，Adams等（;式（7.18）中的摩擦因子f由;7.4微尺度气体流动和传热;单击此处添加大标题内容Guo及;除可压缩性外，稀薄气体效应是另;单击此处添加大标题内容对微流动;7.5 热对流边界效应对微尺度;对于连续介质，区域内不同点的参;为此，考虑等温壁附近单原子气体;其中Uw为固壁速度。也可以将速;其中Re，Ec，Pr分别为Re;这里已经将Πi＝Pi/P0定义;因此，由于稀薄性引起的质量流增;如前所述，许多关于气体微尺度流;从气体分子动力学理论，可导出采;对于非相互作用分子，其值为1。;其中对平行壁面，qc为连续介;该有效热导率由热梯度系数组成。;在推导式(7.36)和(7.3;代入剪切应力张量和热流矢量的N;对于y=h，有通过假设等温壁后;由于实验方面存在的困难，近年来;图7.7、7.8分别示出了沿槽;无标题;可见，所有三种Kn情况的计算结;无标题;logo影响微槽流体传热和流动;7.8.1流体物性效应（Ra;所测得的摩擦因数与理论摩擦因数;7.8.2电水动力学效应（S;利用式(7.45)并忽略式(7;例如，R-134a蒸气的?在4;图7．9还反映出，强化壁的大部;无标题;7.8.3对流换热边界的截面;无标题;当液体在静压作用下流过微槽道时;Poisson-boltzma;流体内单位体积内的净电荷密度为;（7.52）其中k=（2n0z;层厚度，则两平板附近的电双层不;(7.56)其中无量纲数为;其中l为槽道的长度，v0为参考;该电场电势称为顺流电势，而由于;电导率σ0假设为常数。采用 ;(7.62)稳态下，流动无静电;体积流率电滞效应平行平板间的体;（7.66）其中引入有效黏度?;摩擦常数摩擦常数Cf即距离2a;对式（7.57）微分并代入 ;式（7.73）简化为(7.74;式（7.75）不能解析求解。因;其中导数 可采用数??;电双层和顺流电势的作用在于阻止;7.9微槽内射流传热大多数微;无标题;由于在滞流区(射流冲击区)和平;无标题;其中h0为滞流区的对流传热系数;从图中可以看出，随着槽道高度的;无标题;7.10微槽内的沸腾换热尺度;无标题;在理解为什么矩形槽道内受迫对流;无标题;Celata等(1993)总结;微尺度颗粒燃烧过程中的传热问题;无标题;考虑一个与周围气体存在对流换热;若物体特征尺度小到可与气体平均;与式（7.82）比较，则可定义;现在对自由分子流相连续流得到的;无标题;单击此处可添加副标题单击此处添;Hiers(1997)给出了计;无标题